Температурное поле и температурный градиент

Содержание

Условные обозначения. 3

3. Тепловые процессы.. 5

3.1. Способы передачи теплоты.. 5

3.2. Тепловые балансы.. 6

3.3. Температурное поле и температурный градиент. 8

3.4. Передача тепла теплопроводностью.. 9

3.5. Тепловое излучение. 14

3.6. Конвективный теплообмен. 19

3.6.1. Теплоотдача. 19

3.6.2. Дифференциальное уравнение конвективного теплообмена. 20

3.6.3. Подобие процессов теплообмена. 22

3.6.4. Теплоотдача при свободном и вынужденном движении жидкости. 25

3.6.5. Теплоотдача при изменении агрегатного состояния. 29

3.7. Сложный теплообмен. 36

3.8. Процессы нагревания, охлаждения и конденсации. 40

3.9. Теплообменные аппараты.. 44

3.9.1. Классификация и типы теплообменных аппаратов. 44

3.9.2. Расчет теплообменных аппаратов. 57

3.9.3. Рекомендации по выбору и проектированию поверхностных теплообменников. 60

4. Выпаривание. 62

4.1 Общие сведения. 62

4.2 Схемы выпаривания. 62

4.3 Некоторые свойства растворов при выпаривании. 65

4.4 Движущая сила и температурные депрессии. 67

4.5 Теплота растворения. 69

4.6 Многократное выпаривание. 69

4.6.1 Материальный баланс. 70

4.6.2 Тепловой баланс. 71

4.6.3 Полезная разность температур. 73

4.6.4 Распределение полезной разности температур. 74

4.7 Поверхность теплопередачи. 76

4.8 Оптимальное число корпусов выпарной установки. 76

4.9 Особенности расчёта коэффициента теплопередачи. 77

4.10 Конструкции выпарных аппаратов. 78

Библиографический список. 88

Условные обозначения

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –работа, Дж;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru – удельная поверхность зернистого слоя, м23,

b–коэффициент температуропроводности, м2/с;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –удельная теплоемкость вещества, Дж/(кг·с);

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –коэффициент диффузии, м/с2;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru – диаметр, м;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –поверхность теплообмена, м2;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –площадь поперечного сечения, м2;

g –ускорение свободного падения, м/с2;

H –напор насоса, высота, м;

h –высота, м;удельная энтальпия, Дж/кг;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –коэффициент скорости процесса (теплопередачи, Вт/(м2/К),(массопередачи, кг/( м2·с·ед. движ. силы);

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –длина, м;

L –работа;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –массовый расход, кг/с;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –масса вещества, кг;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –частота вращения, с-1;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –мощность;

Р –сила, Н;

р –гидростатическое давление, Н/м2;

Q –количество вещества, тепла ( тепловой поток), Дж;

q –удельныйтепловой поток, Дж/м2;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –радиус, м;

Т – абсолютная температура, К;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –периметр, м;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –объем, м3;

v –удельный объем, м3/кг Температурное поле и температурный градиент - student2.ru ;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –объемный расход, м3/с;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –мольная, массовая, относительнаямассовая доля компонента жидкости в растворе;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –мольная, массовая, относительнаямассовая доля компонента газа в смеси;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru – коэффициент теплоотдачи, Вт/(м2/К);

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –коэффициент массоотдачи, кг/(м2·с·ед. движ. силы);

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru – толщина стенки, пленки жидкости, пограничного слоя, зазор, м;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru – порозность зернистого слоя, относительная шероховатость поверхности;

φ –угол, химический потенциал;

η –КПД системы, установки;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru – коэффициент теплопроводности, Вт/(м·К);

μ –динамический коэффициент вязкости, Па·с;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –безразмерная температура;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru – плотность вещества, кг/ м3;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –коэффициент поверхностного натяжения, Н/м;

τ – время, с;

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –коэффициент местного сопротивления.

Тепловые процессы

Способы передачи теплоты

Перенос энергии в форме тепла, происходящий между телами, имеющими различную температуру, называется теплообменом. Движущей силой любого процесса теплообмена является разность температур между более нагретым и менее нагретым телами, при наличии которой имеет местосамопроизвольныйперенос тепла.

Согласно второму закону термодинамики, самопроизвольный процесс переноса теплоты в пространстве возникает под действием разности температур и направлен в сторону уменьшения температуры.

Теплообмен представляет собой обмен энергией между молекулами, атомами и свободными электронами. В результате теплообмена интенсивность движения частиц более нагретого тела снижается, а менее нагретого возрастает.

Теплопередача – наука о процессах распространения тепла. Законы теплопередачи лежат в основе тепловых процессов – нагревания, охлаждения, конденсации паров, кипения жидкостей, выпаривания – и имеют большое значение для проведения многих массообменных процессов (перегонки, сушки и др.), а также реакционных процессов химической технологии, протекающих с подводом или отводом тепла.

Тела, участвующие в теплообмене, называются теплоносителями. Теплота может распространяться в любых веществах и даже в вакууме. Идеальных изоляторов тепла не существует.

Во всех веществах тепло передается теплопроводностьюза счет переноса энергии микрочастицами. Молекулы, атомы, электроны и другие микрочастицы, из которых состоит вещество, движутся со скоростями пропорциональными температуре. За счет взаимодействия частиц друг с другом более быстрые отдают энергию медленным частицам, перенося, таким образом, теплоту из зоны с более высокой температурой в зону с меньшей температурой.

В жидкостях и газах перенос теплоты может осуществиться еще и за счет перемешивания движущихся частиц. При этом уже не отдельные молекулы, а большие макроскопические объемы более нагретой жидкости (газа) перемещаются в зоны с меньшими температурами, а менее нагретые в зоны с большей температурой. Перенос теплоты вместе с макроскопическими объемами вещества называется конвекцией.

Одновременно вместе с конвекцией имеет место теплопроводность. Такой сложный вид теплообмена называется конвективным. Конвекция является определяющим процессом переноса тепла в жидкостях и газах, поскольку она значительно интенсивнее теплопроводности.

Большое распространение получил теплообмен между жидкостью (газом) и поверхностью твердого тела (или наоборот). Этот процесс называется конвективной теплоотдачей или просто теплоотдачей.

Излучение является третьим способом передачи тепла. Теплота излучением передается через все прозрачные среды, в том числе и в вакууме (в космосе). Носителями энергии при излучении являются фотоны, излучаемые и поглощаемые телами, участвующими в теплообмене.

В большинстве случаев перенос теплоты производится несколькими способами одновременно. В процессе теплоотдачи участвуют все способы передачи тепла – теплопроводность, конвекция и излучение. Более сложным является процесс передачи тепла от более нагретого теплоносителя к менее нагретому через разделяющую их стенку,называемый теплопередачей. В процессе теплопередачи переносу тепла конвекцией сопутствует теплопроводность и теплообмен излучением. Однако при рассмотрении сложных процессов теплообмена преобладающими в определенных условиях является один или два из трех способов распространения тепла.

В непрерывно действующих аппаратах температуры в различных точках не изменяются во времени и протекающие процессы теплообмена считаются установившимися (стационарными). В периодически действующих аппаратах, где температуры меняются во времени, осуществляются неустановившиеся (нестационарные) процессы теплообмена.

Тепловые балансы

Тепло, отдаваемое более нагретым теплоносителем Температурное поле и температурный градиент - student2.ru , затрачивается на нагрев более холодного теплоносителя Температурное поле и температурный градиент - student2.ru , и некоторая часть тепла расходуется на компенсацию аппаратом потерь тепла в окружающую среду Температурное поле и температурный градиент - student2.ru . Величина тепловых потерь для изолированных теплообменных аппаратов не превышает 3 - 5 % полезно используемого тепла. Тепловая нагрузка на аппарат определяется следующим образом:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.1)

Величиной Температурное поле и температурный градиент - student2.ru вследствие ее малости в предварительных расчетах обычно пренебрегают.

При известных расходах и энтальпиях теплоносителей уравнение теплового баланса имеет вид

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.2)

Если теплообмен протекает без изменения агрегатного состояния теплоносителей, то энтальпии теплоносителей определяются по формулам:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.3)

Если теплообмен осуществляется при изменении агрегатного состояния одного из теплоносителей или в процессе теплообмена протекают химические реакции, сопровождающиеся тепловыми эффектами, то в тепловом балансе должно быть учтено тепло, выделяющееся при физическом или химическом превращении.

Так при конденсации перегретого пара тепло, отдаваемое теплоносителем, включает в себя теплоту, отдаваемую паром при его охлаждении до состояния насыщения, теплоту конденсации и теплоту, отдаваемую образовавшимся конденсатом:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.4)

При обогреве насыщенным паром, если конденсат не охлаждается, первый и третий члены правой части уравнения из теплового баланса исключаются.

От количества передаваемого тепла зависят размеры теплообменного аппарата. Основным размером теплообменного аппарата является теплопередающая поверхность (поверхность теплообмена).

Связь между количеством передаваемого тепла в аппарате и поверхностью теплообмена определяется основным кинетическим уравнением процесса теплообмена. Это уравнение, записанное в виде

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.5)

называется основным уравнением теплопередачи.

Для установившегося процесса теплообмена основное уравнение теплопередачи имеет вид

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.6)

Из этого уравнения определяется поверхность теплообмена:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.7)

Среднюю разность температур между теплоносителями Температурное поле и температурный градиент - student2.ru рассчитывают по начальным и конечным температурам теплоносителей, участвующих в теплообмене.

Определение коэффициента, являющегося коэффициентом скорости теплового процесса, представляет наибольшие трудности при расчете теплового аппарата. Коэффициент теплопередачи зависит от режима, скоростей течения и физических свойств теплоносителей, геометрических характеристик теплообменного аппарата.

Определение кинетических характеристик теплового процесса – средней разности температур и коэффициента теплопередачи – является основной задачей теплопередачи, как науки о процессах распространения тепла из одной части пространства в другую.

Тепловое излучение

Если на поверхность тела попадает лучистая энергия в количестве Температурное поле и температурный градиент - student2.ru , то в общем случае телом поглощается только часть ее Температурное поле и температурный градиент - student2.ru с последующим превращением в тепловую энергию. Часть лучистой энергии Температурное поле и температурный градиент - student2.ru отражается от поверхности тела, а часть Температурное поле и температурный градиент - student2.ru проходит сквозь него. Очевидно, что

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.28)

Первое слагаемое равенства характеризует поглощательную способность тела, второе – отражательную, третье – пропускательную.

В пределе каждое из слагаемых может быть равно единице, если каждое из оставшихся двух равно нулю.

При Температурное поле и температурный градиент - student2.ru и соответственно Температурное поле и температурный градиент - student2.ru и Температурное поле и температурный градиент - student2.ru тело полностью поглощает все падающие на него лучи. Такие тела называются абсолютно черными.

При Температурное поле и температурный градиент - student2.ru , Температурное поле и температурный градиент - student2.ru и Температурное поле и температурный градиент - student2.ru тело отражает все падающие на него лучи. Такие тела называются абсолютно белыми.

При Температурное поле и температурный градиент - student2.ru ; Температурное поле и температурный градиент - student2.ru и Температурное поле и температурный градиент - student2.ru тело пропускает все падающие лучи. Такие тела называются абсолютно прозрачными или диатермичными.

Тела, которые поглощают, отражают и пропускают ту или иную часть падающих на них лучей, называются серыми телами.

Закон Стефана – Больцмана. Количество тепла, излучаемого единицей поверхности тела в единицу времени, называется лучеиспускательной способностью тела:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.29)

Лучеиспускательная способность, отнесенная к длинам волн от Температурное поле и температурный градиент - student2.ru до Температурное поле и температурный градиент - student2.ru , т.е. к интервалу волн Температурное поле и температурный градиент - student2.ru , называется интенсивностью излучения:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.30)

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru .

Планком теоретически получена следующая зависимость общей энергии теплового излучения от абсолютной температуры и длин волн для абсолютно черного тела:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.31)

входящие в уравнение константы: Температурное поле и температурный градиент - student2.ru 3,22∙10-16 Вт/м22= 1.24∙10-2Вт/м2.

Это уравнение после разложения знаменателя в ряд и последующего интегрирования позволяет выразить полную энергию, или лучеиспускательную способность абсолютно черного тела:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.32)

.

Константалучеиспускания абсолютно черного тела Температурное поле и температурный градиент - student2.ru 5,67∙10-8 Вт/(м2К4).

Уравнение носит название закона Стефана – Больцмана, согласно которому лучеиспускательная способность абсолютно черного тела пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры его поверхности.

При проведении технических расчетов приведенную зависимость для удобства используют в несколько ином виде:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.33)

где Температурное поле и температурный градиент - student2.ru Вт/(м2К4) – коэффициент лучеиспускания абсолютно черного тела.

Закон Стефана – Больцмана применим также к серым телам:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.34)

где Температурное поле и температурный градиент - student2.ru - относительный коэффициент лучеиспускания, или степень черноты серого тела; Температурное поле и температурный градиент - student2.ru –коэффициент лучеиспускания серого тела.

Значение Температурное поле и температурный градиент - student2.ru всегда меньше единицы и колеблется в пределах от0,055 для алюминия, до 0,95 для твердой резины. Для листовой углеродистой стали Температурное поле и температурный градиент - student2.ru при температуре окружающей среды.

Закон Кирхгофа. Для серых тел необходимо знать зависимость между их излучательной и поглощательной способностью.

Рассмотрим (рис. 3.2) серое и абсолютно черное тела, расположенные параллельно друг другу.

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru

Рис. 3.2. Лучистый теплообмен с параллельно расположенными поверхностями

Примем, что все лучи, испускаемые поверхностью одного тела, падают на поверхность другого. Абсолютно черное тело имеет температуру Температурное поле и температурный градиент - student2.ru , лучеиспускательную способность Температурное поле и температурный градиент - student2.ru и поглощательную Температурное поле и температурный градиент - student2.ru 1, серое тело соответственно Температурное поле и температурный градиент - student2.ru , при этом Температурное поле и температурный градиент - student2.ru . Излучение Температурное поле и температурный градиент - student2.ru попадает на абсолютно черное тело и целиком поглощается им. Излучение Температурное поле и температурный градиент - student2.ru попадает на серое тело, при этом часть его, равная Температурное поле и температурный градиент - student2.ru , поглощается, а другая часть, равная Температурное поле и температурный градиент - student2.ru , отражается на абсолютно черное тело и поглощается им. Таким образом, в результате лучистого теплообмена между телами абсолютно черное тело получает суммарное количество энергии:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.35)

Если обмен лучистой энергией между телами происходит при одинаковых температурах Температурное поле и температурный градиент - student2.ru ,то количество энергии, переданной от одного тела к другому, равно нулю и, следовательно:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru Температурное поле и температурный градиент - student2.ru и Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.36)

Полученное равенство является математическим выражением закона Кирхгофа, согласно которому отношение лучеиспускательной способности тел к их поглощательной способности для всех тел одинаково, равно лучеиспускательной способности абсолютно черного тела при той же температуре и зависит только от температуры.

Взаимное излучение двух твердых тел. Количество тепла, передаваемое излучением от более нагретого твердого тела менее нагретому, определяется по уравнению

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.37)

,

где коэффициент взаимного излучения Температурное поле и температурный градиент - student2.ru ; Температурное поле и температурный градиент - student2.ru – средний угловой коэффициент, определяется формой, размерами и взаимным расположением поверхностей, участвующих в теплообмене; Температурное поле и температурный градиент - student2.ru - излучающая поверхность тел.

Значения коэффициента приводятся в специальной литературе. Если одно тело находится внутри другого, то Температурное поле и температурный градиент - student2.ru 1. В этом случае коэффициент взаимного излучения определяется в соответствии с уравнением

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.38)

.

В этом уравнении индекс «1» соответствует более нагретому телу, расположенномувнутри другого.

Если поверхности равны и параллельны, то в соответствии с приведенным выше выражением

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.39)

.

Для более нагретого тела с поверхностью Температурное поле и температурный градиент - student2.ru из того же выражения следует что Температурное поле и температурный градиент - student2.ru

Для того, чтобы уменьшить лучистый теплообмен между телами или организовать защиту от вредного влияния сильного излучения, используют перегородки – экраны, изготовленные из хорошо отражающих лучи материалов. Экраны располагают между поверхностями, обменивающимися лучистой энергией.

Конвективный теплообмен

Теплоотдача

Под конвективным теплообменом понимается процесс распространения тепла в жидкости или газе от поверхности твердого тела или к его поверхности одновременно конвекцией и теплопроводностью. Такойвид теплообмена также называют теплоотдачей. При теплоотдаче тепло распространяется от поверхности теплообмена к жидкости через пограничный слой за счет теплопроводности и от пограничного слоя в массу (ядро) жидкости преимущественно конвекцией. Перенос тепла конвекцией тем интенсивнее, чем более турбулизирован движущийся поток жидкости или газа. Конвекция связана с переносом тепла массой жидкости и зависит от гидродинамических условий течения.

Свободное движение жидкости (естественная конвекция) возникает вследствие разностей плотностей нагретых и холодных частей жидкости и определяется ее физическими свойствами, объемом и разностью температур нагретых и холодных частей.

Вынужденное движение теплоносителей осуществляется под воздействием насосов, компрессоров и определяется физическими свойствами, скоростью, формой и размерами каналов, в которых происходит их перемещение.

Закон Ньютона. Основным законом теплоотдачи является закон Ньютона, согласно которому количество тепла, передаваемого от поверхности теплообмена теплоносителю (или от теплоносителя к теплообменной поверхности), прямо пропорционально поверхности теплообмена, разности температур поверхности и теплоносителя и времени, в течение которого осуществляется теплообмен:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.40)

Коэффициент теплоотдачи Температурное поле и температурный градиент - student2.ru имеет размерность

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru ,

показывает, какое количество тепла передается от поверхности теплообмена в 1 м2 к теплоносителю или наоборот от теплоносителя к поверхности теплообмена в единицу времени при разности температур равной одному градусу.

Применительно к поверхности теплообмена для всего аппарата и установившегося процесса уравнение теплоодачи имеет вид

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.41)

где Температурное поле и температурный градиент - student2.ru - средний по теплообменной поверхности аппарата коэффициент теплоотдачи.

Вследствие сложной структуры потоков, особенно в условиях турбулентного течения, величина коэффициента теплоотдачи представляет собой функцию многих переменных определяющих: режим течения жидкости - скорости, вязкости, плотности; тепловые свойства жидкости - теплоемкости, теплопроводности, коэффициента объемного расширения; геометрических параметров – формы и определяющих размеров, а также шероховатости стенки:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.42)

Вследствие сложной зависимости коэффициента теплоотдачи от большого числа факторов невозможно получить уравнениедля расчета коэффициента теплоотдачи, пригодное для всех случаев теплоотдачи.

Для определения коэффициента теплоотдачи необходимо знать температурный градиент жидкости у стенки, т.е распределение температур в жидкости. Поэтому исходной зависимостью для обобщения опытных данных по теплоотдаче является общий закон распределения температур в жидкости, определяемый дифференциальным уравнением конвективноготеплообмена.

Сложный теплообмен

В тепловых процессах в большинстве случаев распространение тепла осуществляется одновременно теплопроводностью, конвекцией и тепловым излучением. Такой вид процесса, как было сказано выше, называется сложным теплообменом.

Передача тепла одновременно конвекцией и тепловым излучением является одним из важнейших процессов теплообмена.

Для установившегося процесса количество тепла, отдаваемое стенкой за счет теплопроводности, составляет

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.93)

а за счет теплового излучения

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.94)

Если ввести обозначение для коэффициента теплоотдачи излучением

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.95)

,

количество тепла, отдаваемое стенкой за счет теплового излучения,составит

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.96)

.

Тогда общее количество тепла, отдаваемое стенкой, равно:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru или Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.97)

где Температурное поле и температурный градиент - student2.ru - приведенный коэффициент теплоотдачи, учитывающий одновременно конвективный теплообмен и теплообмен излучением.

Теплопередача, как было сказано выше, также относится к сложным видам теплообмена между теплоносителями через разделяющую перегородку.

Количество передаваемого тепла определяется основным уравнением теплопередачи

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru .

В этом уравнении коэффициент теплопередачи Температурное поле и температурный градиент - student2.ru является коэффициентом скорости процесса, учитывающим перенос тепла теплоотдачей от теплоносителя кстенке, теплопроводностью через стенку и от стенки теплоотдачей к другому теплоносителю. Коэффициент теплопередачи определяет количество тепла, которое передается от одного теплоносителя к другому через единицу площади разделяющей их стенки в единицу времени при разности температур между теплоносителями в один град.

Соотношение для расчета коэффициента теплопередачи можно получить из схемы процесса, приведенной на рис. 3.6.

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru

Рис. 3.6. Характер изменения температур при теплопередаче через плоскую стенку

При установившемся процессе количество тепла, которым обмениваются теплоносители, остается неизменным для процессов теплоотдачи от одного теплоносителя к стенке и от стенки к другому теплоносителю, а также теплопроводности по толщине стенки

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru ; Температурное поле и температурный градиент - student2.ru ; Температурное поле и температурный градиент - student2.ru . (3.98)

После решения этих уравнений относительно разностей температур получим

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru ; Температурное поле и температурный градиент - student2.ru Температурное поле и температурный градиент - student2.ru ; Температурное поле и температурный градиент - student2.ru Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.99)

В результате сложения правых и левых частей уравнение примет вид

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.100)

откуда

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.101)

При сопоставлении последнего уравнения с уравнением теплопередачи получим выражение для коэффициента теплопередачи

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.102)

Величина, обратная коэффициенту скорости, представляет собой сопротивление, называемое термическим сопротивлением теплопередаче. Это сопротивление складывается из суммы термических сопротивлений теплоотдачи со стороны теплоносителей и самой стенки:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.103)

При расчете термического сопротивления многослойной стенки (например, при наличии загрязнений с той и другой стороны поверхности теплообмена) необходимо учитывать термические сопротивления всех слоев, составляющих стенку:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.104)

Движущая сила процесса теплопередачи при прямоточном и противоточном движении теплоносителей вычисляется по уравнению

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.105)

где Температурное поле и температурный градиент - student2.ru , Температурное поле и температурный градиент - student2.ru - наибольшая и наименьшая разности температур между теплоносителями на концах теплообменника, соответственно.

При небольших изменениях температур теплоносителей, когда Температурное поле и температурный градиент - student2.ru , среднюю разность температур вычисляют как среднеарифметическую:

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.106)

При перекрестном и смешанном токе теплоносителей среднюю разность температур определяют из формулы для прямоточного и противоточного движения теплоносителей с учетом поправочного коэффициента Температурное поле и температурный градиент - student2.ru , определяемого из справочной литературы, т.е.

Температурное поле и температурный градиент - student2.ru (3.107)

Теплообменные аппараты

Рекомендации по выбору и проектированию поверхностных теплообменников

При подборе и проектировании поверхностных теплообменников выбор конструкции теплообменника приобретает важнейшее значение. Следует учитывать ряд требований, которым должен удовлетворять данный теплообменник. Эти требования зависят от конкретных условий протекания процесса теплообмена, к которым прежде всего следует отнести величину тепловой нагрузки аппарата, агрегатное состояние и физико-химические свойства теплоносителей (вязкость и др.), их агрегативность, температуру и давление в аппарате, условия теплопереноса (гидродинамические режимы, соотношения между коэффициентами теплоотдачи по обе стороны стенки и др.), возможность создания чистого противотока, если температуры теплоносителей в процессе теплопереноса заметно изменяются, возможность загрязнения поверхностей теплообмена (если таковая существует, то желательно, чтобы поверхность была доступной для периодической чистки) и др. Кроме того, теплообменник должен быть как можно более прост по устройству, компактен, с малой металлоемкостью и т. п. Конструкции теплообменника, который бы удовлетворял всем названным требованиям, нет. Поэтому в каждом конкретном случае теплообмена приходится ограничиваться выбором наиболее подходящей конструкции.

При выборе теплообменника следует учитывать положения, которые существенно влияют на интенсивность теплообмена, размеры теплообменника и условия его эксплуатации, важнейшими из которыхявляются следующие.

Для получения высоких значений коэффициентов теплопередачи теплоносители должны иметь достаточно большие скорости. Однако с ростом скорости растут гидравлические сопротивления. Из практики следует, что приемлемые значения коэффициентов теплоотдачи можно получить при скоростях для жидкостей до 1–1,5 м/с и для газов до 10–25 м/с.

Необходимо знать, что увеличение скорости одного из теплоносителей приводит к заметному повышению коэффициента теплопередачи только в том случае, если коэффициент теплоотдачи с другой стороны стенки большой (т. е. является нелимитирующим), а термическое сопротивление стенки мало. Поскольку массовые расходы теплоносителей связаны степловым и материальным балансами теплообменника, то на линейную скорость теплоносителей в аппарате можно повлиять только подбором в нем соответствующих сечений.

В некоторых случаях коэффициент теплопередачи может зависеть только от термических сопротивлений загрязнений на стенке. При большом загрязнении увеличение скорости теплоносителя практически не приводит к существенной интенсификации теплопереноса, однако увеличивает затраты энергии на прокачивание теплоносителя через аппарат.

В то же время нужно помнить, что чем выше скорости теплоносителей, тем медленнее происходит отложение накипи и загрязнений на поверхности теплопередающих стенок теплообменников. Таким образом, задача выбора рациональных скоростей теплоносителей может быть решена только путем проведения оптимизационного расчета на основе сопоставления некоторого числа вариантов.

Важно правильно определить место ввода теплоносителей в теплообменник. При проектировании кожухотрубчатых теплообменников теплоноситель с меньшим коэффициентом теплоотдачи для увеличения скорости следует пропускать по трубам, так как сечение труб меньше сечения межтрубного пространства. Теплоноситель с высоким давлением направляют в трубы, чтобы не подвергать менее прочный кожух воздействию повышенных напряжений.

В трубы направляют также теплоноситель, вызывающий коррозию, и кожух при этом может быть изготовлен из более дешевого материала.

Для снижения тепловых потерь в нагревателях более горячий теплоноситель направляют в трубы, в холодильниках - в межтрубное пространство, что способствует более интенсивному охлаждению за счет потерь теплоты в окружающую среду.

Загрязненныетеплоносители подаются с той стороны поверхности теплообмена, которую проще чистить.

Выпаривание

Общие сведения

Сущность выпаривания заключается в доведении раствора твердого нелетучего вещества до температуры кипения, в переводе части растворителя в парообразное состояние и отводе полученного пара от оставшегося сконцентрированного раствора.

Более кратко: концентрирование растворов твердых нелетучих веществ при температуре кипения растворов.

Выпаривание - тепловой процесс, осуществляемый путем подвода тепловой энергии.

Источники тепловой энергии (горячие теплоносители):

1. Газовый обогрев:

а) непосредственный (погружные горелки),

б)через стенку (рекуперативный).

2. Обогрев ВОТ (высокотемпературные органические теплоносители), например, дифенильной смесью (до 400 °С).

3. Водяным паром, который носит название греющего или первичного.

Пар, которой образуется при выпаривании кипящего раствора,носит название «вторичный».

Если вторичный пар используется для нужд вне выпарной установки, то он называется «экстра-паром».

Выпаривание очень широко применяется в пищевой промышленности,например, производство сахара, поваренной соли, соды и др.

Схемы выпаривания

Различают следующие схемы выпаривания:

Выпаривание может проводиться в одном аппарате - однократное или однокорпусное выпаривание. В этом случае вторичный пар или не используется, или используется в тепловом насосе /турбокомпрессор, инжектор/. Применяется для установок небольшой производительности.

Для однократного выпаривания под атмосферным давлением применяют открытые аппараты, вторичный пар удаляется в атмосферу.

Для однократного выпаривания под давлением и вакуумом применяют закрытые аппараты.

Выпаривание под вакуумом имеет преимущества:

1. достигается большая разность температур между теплоносителями,

2. можно использовать пар низкого давления,

3. можно выпаривать термочувствительные растворы,

4. меньше потери в окружающую среду.

Выпаривание может проводиться в нескольких аппаратах - многократное или многокорпусное выпаривание. Вторичный пар в этом случае используется в качестве греющего в аппаратах той же установки. Поэтому многократное выпаривание позволяет сократить расход первичного пара на 1кг вторичного, как это показано в таблице 6.

Таблица 4.1. Расход греющего пара на 1 кг вторичного пара.

Наши рекомендации