Интерполяционные формулы Ньютона.

Пусть f(x₀), f(x₁), f(x_n) - (n+1) значений некоторой функции y=f(x), определённой на [a, b], которые вычислены в узловых точках x_0, x_{1, …,} x_n. При этом функция y=f(x) задана на сетке равностоящих узлов интерполирования x_k=kh (k=0,1,…, n) и для нее построена таблица конечных разностей.

Замечание 1.Конечные разности представляют собой выражения вида:

вплоть до k-го порядка включительно (при этом , где i=0,1,2,..,n).

Таблица конечных разностей.

		…
			…
	…
		…
…
…	…

Будем строить интерполяционный многочлен P_n(x) в виде:

(1)

Его n+1 коэффициент находится из n+1 интерпо­ляци­он­ных равенств (i=0,1,…, n) следующим образом: пусть i=0, x=x₀, тогда , а по условию интерполяции , следовательно, а₀=у₀.

Аналогичными рассуждениями, при i=1 выводится равенство

в которое подставим уже найденное значение а₀=у₀. Разрешая полученное равенство относительно а₁ получим .

При i=2 имеем: отсюда и в результате получим: .

В итоге, а_k коэффициент вычисляется по формуле: (это можно доказать, применив метод математической индукции). Подставляя найден­ные коэффициенты в формулу (1) получим многочлен

. (2)

Полученный многочлен называется первым интерполяционным многочленом Ньютона.

Так как каждое слагаемое многочлена, начиная со второго, содержит множитель , то многочлен (2) наиболее приспособлен для интерполи­рования в окрестности узла . В таких случаях узел называется базовым. Введем новую переменную q, которая определяется равенством: , то есть . Тогда и многочлен Ньютона примет вид:

(3)

Полученная формула называется первой интерполяционной формулой Ньютона

Замечание 2.Первая интерполяционная формула Ньютона обычно приме­няется при значениях , для интерполирования вперед (при , то есть при ).

Так как реально степени интерполяционных многочленов бывают не так велики, в то время как таблицы значений функций достаточно обширны, и так как в реальной числовой таблице нет никаких индексов - номеров узлов, то за базовый для формулы (3) узел можно принимать узел, ближайший к за­дан­ной фиксированной точке x, если за ним имеется достаточное число узлов для построения необходимых для (3) разностей. Поскольку в первой формуле Ньютона используются исходящие диагонали таблицы конечных разностей (см. таб.), то такое смещение узла, принимаемого за базовый, в конце таблицы будет неприемлемо.

Учёт этого обстоятельства приводит к потребности в симметричной, в определённом смысле слова, формулы для (3), которая была бы пригодной для интерполирования в конце таблицы. Для этого, в отличие от (1), форма интерполяционного многочлена берётся такой, которая предусматривает поочерёдное подключение узлов в обратном порядке: сначала последний, потом предпоследний и так далее, то есть

(4)

Его коэффициенты находится из n+1 интерпо­ляци­он­ных равенств (i=0,1,…, n) аналогичным выше изложенному способом, но подстановка узловых точек вместо х и рассмотрение интерполяционных равенств производится в обратном порядке. Полагая x=x_n, x=x_n-1, …, x=x₁ получим:

,

, отсюда ,

, следовательно

и так далее.

в результате: (это можно доказать, применив метод математической индукции). Подставляя найден­ные коэффициенты в формулу (*) получим многочлен

(5)

Полученный многочлен называется вторым интерполяционным многочленом Ньютона в котором базовым является узел x_n и коэффициенты которого определяются конечными разностями, расположенными на восходящей от y_n диагонали.

Пусть , то есть введем новую переменную q, которая определяется равенством: и преобразуем к ней входящие в (5) разности. Тогда и многочлен Ньютона примет вид:

(6)

Полученная формула называется второй интерполяционной формулой Ньютона.

Замечание 3.Вторая интерполяционная формула Ньютона обычно приме­няется при значениях , для интерполирования назад при , то есть в окрестности узла x_n.