Уравнение бернулли для потока вязкой жидкости
Перед тем, как записать уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости необходимо оговорить два момента. Поток жидкости отличается от элементарной струйки тем, что он имеет реальные размеры поперечного сечения, которые могут быть довольно значительных размеров. Распределение давлений и скоростей по сечению потока может быть неравномерным.
Рассмотрим распределение давления. В плоскости перпендикулярной направлению движения, гидродинамическое давление распределяется по закону гидростатики. В связи с этим справедливо условие:
т.е. сумма отметки z и пьезометрической высоты 
во всех точках сечения потока остается одинаковой, хотя меняется для различных сечений.
В связи с тем, что распределение местных скоростей U в плоскости сечения потока неравномерно и в большинстве случаев неизвестно, то возникают трудности с определением кинетической энергии потока, т.е. с третьим слагаемым в уравнении Бернулли 
. Поэтому вводим корректирующий коэффициент ±, представляющий собой отношение действительной кинетической энергии потока к кинетической энергии, подсчитанной по средней скорости в сечении. Корректив ± называется коэффициентом кинетической энергии потока или коэффициентом Кориолиса, и отражает неравномерность распределения местных скоростей по сечению потока.
Для наиболее распространенных случаев движения жидкости значения ± следующее: при ламинарном движении в круглой трубе ± = 2, при турбулентном – зависит от режима и принимает значение ± = 1,1 
1,3. Обычно ± определяют опытным путем.
С учетом вышесказанного, уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости может быть записано в виде:
где Uср1, и Uср2 – средние скорости в сечениях 1 и 2;
– потери энергии на преодоление сопротивлений между сечениями 1 и 2.
Уравнение Бернулли устанавливает связь между скоростью движения, давления и геометрическим положением любой точки сечения потока, для которого это написано.
Рассмотрение энергетической и геометрической интерпретации уравнения Бернулли
С энергетической точки зрения уравнение Бернулли выражает закон сохранения энергии и представляет удельную энергию, отнесенную к единице веса жидкости и подсчитанную относительно произвольно выбранной горизонтальной плоскости. Такая удельная энергия потока состоит из удельной потенциальной энергии 
где z – энергия положения, - энергия давления, и удельной кинетической энергии потока 
. С теоретической точки зрения потери энергии на преодоление сопротивления безвозвратно теряются для потока, т.е. часть механической энергии превращается в тепловую.
С геометрической точки зрения в уравнение Бернулли входят следующие линейные величины:
Рис. 5.2
z – геометрическая высота положения (геометрический напор); или 
пьезометрическая высота, отвечающая гидродинамическому давлению р; 
в каждом сечении называется пьезометрическим (при р=ризб) или гидростатическим напором;
- скоростной напор; 
0 – гидродинамический или полный напор;
- потеря напора на преодолении сопротивлений.
Геометрическое место точек верхних концов отрезка суммы называется пьезометрической линией Н (на рис.5.2 показана штриховкой). Изменение пьезометрической линии на единицу длинны поток называется пьезометрическим уклоном ip.
Геометрическое место точек верхних концов отрезков суммы 
называется напорной линией или линией удельной энергии Но (на рис.5.2 показана сплошной линией), которая для потока идеальной жидкости т.е. без потерь энергии, будет горизонтальной. При движении вязкой жидкости изменение напорной линии на единицу длинны потока называется гидравлическим уклоном 
.