Интерференция поляризованного света
1. При наложении двух когерентных лучей, поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях, никакой интерференционной картины получиться не может. Это доказано в опыте Френеля - Араго:
рис. 8-11
Вывод из опыта:
Интерференция возникает только в том случае, если колебания во взаимодействующих лучах совершаются вдоль одного и того же направления.
2. Рассмотрим, что получается при наложении вышедших из кристаллической пластинки обыкновенного и необыкновенного лучей. Пусть пластинка вырезана параллельно оптической оси. При нормальном падении света на пластинку обыкновенный и необыкновенный лучи будут распространяться не разделяясь, но с различными скоростями (см. рис. 8-8 – случай 3).
Рис.8-12
За время прохождения через пластинку между лучами возникнет разность хода
(8-1)
или разность фаз
(8-2)
(d — толщина, пластинки, λ0 - длина волны в вакууме).
Если пропустить естественный свет через вырезанную параллельно оптической оси кристаллическую пластинку (рис. 8-12а), тоиз пластинки выйдут два поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях луча 1 и 2, между которыми будет существовать разность фаз, определяемая формулой (8-1). Интерферировать эти лучи не будут. Надо получить лучи с одинаковыми направлениями колебаний. Поэтому поставим на пути этих лучей поляризатор. Колебания обоих лучей после прохождения через поляризатор будут лежать в одной плоскости. Амплитуды их будут равны составляющим амплитуд лучей 1 и 2 в направлении плоскости поляризатора (рис. 8-2 б).
Вышедшие из поляризатора лучи 1 и 2, которые возникают из естественного света, не дают интерференции, так какони содержат в основном колебания, принадлежащие разным цугам волн, испускаемых отдельными атомами.
Если на кристаллическую пластинку падает плоскополяризованный свет, то . колебания каждого цуга разделяются между обыкновенным и необыкновенным лучами. Поэтому лучи и лучи 1 и 2, оказываются когерентными и будут интерферировать.
3. Рассмотрим кристаллическую пластинку, вырезанную параллельно оптической оси, толщина которой удовлетворяет специальным условиям. Пластинка, для которой
(m - любое целое число либо нуль), называется пластинкой в четверть волны. При прохождении через такую пластинку обыкновенный и необыкновенный лучи приобретают разность фаз π/2+2πm
Пластинка, для которой
называется пластинкой в полволны:
Рис.8-13
После прохождения пластинки в полволны разность фаз между колебаниями Е0 и Е. изменяется на π (Е0 переходит Е`0). Поэтому пластинка в полволны поворачивает плоскость колебаний прошедшего через нее света на угол 2φ.