Экспериментальное определение g для воздуха.

1. Описание метода Клемана и Дезорма (приближение Клемана-Дезорма).

Экспериментальное определение g для воздуха. - student2.ru
Рис. 2.

1. Сосуд, наполненный воздухом (рис. 2), соединяют с манометром и, закрыв кран К2, с помощью насоса Шинцапроизводят разрежение (кран К1открыт). При этом внутренняя энергия, а следовательно, и температура воздуха уменьшается, (газ расширяется с отрицательной теплоемкостью). При закрытом кране К1в результате теплообмена температура газа вновь станет равной температуре окружающей среды - установится состояние газа (1-е состояние),

характеризующееся параметрами:

Р1 = Н – h1; Vc; T1, где

Vc – объем сосуда;

Т1 - температура окружающей среды,

Н - атмосферное давление,

h1- разность уровней жидкости в коленах манометра.

Здесь полагаем, что Н и h1измерены в единицах столба жидкости в манометре (в нашем случае, в мм. водяного столба).

Экспериментальное определение g для воздуха. - student2.ru
Рис. 3.

2. Открыв кран К2, соединяют сосуд с атмосферой. При этом воздух в сосуде будет сжиматься до тех пор, пока его давление не сравняется с атмосферным. После чего кран К2сразу же закрывают: осуществится процесс 1→2. Состояние 2длягаза характеризуется параметрами (Р2 = Н; V2<Vc; Т2> Т1), т.к. в процессе сжатия над газом, оставшимся в системе, совершена работа. Пренебрегая тепловым процессом между окружающей средой и воздухом в сосуде (почему?), можно считать, что процесс 1®2 адиабатный. Поэтому величина совершенной над газом работы равна увеличению внутренней энергии воздуха, а следовательно: DТ > 0, т.е. Т2 > Т1.

3. Давление внутри сосуда в дальнейшем будет уменьшаться, ибо в процессе теплообмена 2→3температура воздуха в сосуде становится равной температуре окружающей среды Т1. При этом разность уровней в коленах манометра достигнет h2. Состояние воздуха в сосуде характеризуется параметрами Р3 = Н-h2; V2; Т1.

Рассмотрим процессы, осуществленные в системе, для той массы газа m, которая занимала объем сосуда в состоянии 1 (состояние пониженного давления).

1-е состояние воздуха характеризуется параметрами:

давление - (Н – h1), температура – Т1, объем V1 = Vс (объем сосуда).

2-е состояние: давление - Н, температура – Т21, объем – V2 <Vс. (газ массы mсжат вошедшим воздухом).

3-е состояние: давление - (Н – h2), температура – Т1, объем – V2.

Состояния системы 1, 2, 3 изображены на диаграмме в координатах p(V) (рис.3). Сравнивая состояния 1 и 3, видим, что они характеризуются одной и той же температурой Т1и, следовательно, соответствуют изотермическим состояниям системы.

Для этих состояний по закону Бойля-Мариотта имеем:

Экспериментальное определение g для воздуха. - student2.ru (6.1)

Процесс 1®2, согласно принятому допущению, адиабатный. Уравнение Пуассона, примененное к нему, и в данном случае позволяет выразить отношение V2 к Vc.

Экспериментальное определение g для воздуха. - student2.ru (6.2)

Воспользовавшись (6.1)и (6.2) будем иметь:

Экспериментальное определение g для воздуха. - student2.ru (6.3)

Если проводить эксперимент, соблюдая условие h1<<H (Н = 760 мм.рт.ст. = 10,2 м водяного столба; h1<<10 м), то:

Экспериментальное определение g для воздуха. - student2.ru

Экспериментальное определение g для воздуха. - student2.ru где h1h2 << Hh1 (или h2<<H)

Экспериментальное определение g для воздуха. - student2.ru Экспериментальное определение g для воздуха. - student2.ru (6.4)

Таким образом, определение отношения изобарической и изохорической теплоемкостей Экспериментальное определение g для воздуха. - student2.ru по методу, предложенному Клеманом и Дезормом, сводится к измерению разности уровней столбов жидкости в манометре при двух легко реализуемых в лабораторной установке состояниях воздуха.

Наши рекомендации