Описание установки и метода исследования
Лабораторная работа №1
Определение удельной теплоемкости воздуха при постоянном давлении
Цель работы
Экспериментальное определение теплоемности воздуха при постоянном давлении методом протока. Изучение мето-дов измерения разности температур и расхода воздуха.
ТЕОРЕТИЧЕСКие основы работы
Теплоемкостью тела (газа) называется такое количество тепла, которое надо сообщить телу (газу), чтобы повысить его температуру на 1 кельвин:
(1.1.1)
Здесь означает не приращение функции, а элементар-ное количество теплоты. Поскольку величина зависит от процесса, т.е. является функцией процесса, то и теплоёмкость тоже является функцией процесса. Поэтому без указания процесса выражение для теплоёмкости не имеет смысла.
В основном пользуются молярной теплоёмкостью (т.е. теп-лоёмкостью моля вещества) , Дж/(моль·К). В таблицах же часто указывают удельную теплоёмкость (т.е. теплоёмкость единицы массы) , Дж/(кг·К). Соотношение между теплоём-костями следующее:
, (1.1.2)
где – молярная масса вещества.
Особое значение при рассмотрении процессов в газах име-ют два значения теплоёмкости: при постоянном объёме и постоянном давлении . Разность значений теплоемкостей и связана с тем, что, согласно Первому началу термо-динамики, теплота, сообщаемая системе, идет на изменение внутренней энергии системы и на совершение системой рабо-ты. При постоянном объеме работа не совершается, поэтому теплоемкость меньше . Настоящая работа посвящена оп-ределению теплоемкости воздуха постоянном давлении .
При измерение воздуха в данной работе воздух прока-чивается через тонкую трубку с размещенным в ней нагрева-телем. И трубка, и нагреватель находятся в теплоизолирую-щей оболочке – сосуде Дьюара. При этом измеряется коли-чество джоулева тепла, отдаваемого воздуху нагревателем в единицу времени:
, (1.1.3)
где – ток в нагревателе,
– напряжение, выдаваемое источником питания.
Также измеряются массовый расход воздуха через труб-ку и разность температур воздуха на входе и выходе сосу-да Дьюара.
Без учета тепловых потерь, связанных с теплообменом че-рез стенки калориметра, тепло, выделяемое нагревателем, полностью расходуется на нагрев газа, т.е.
, (1.1.4)
где – удельная теплоемкость воздуха.
Величина теплоемкости определяется из соотношения:
(1.1.5)
Данный метод измерения не учитывает тепловые поте-ри калориметра в виду их малости по сравнению с теплом, полученным воздухом.
Описание установки и метода исследования
Воздух прокачивается вакуумным насосом (компрессором) через трубку 2, размешенную в теплоизолирующей оболочке 1 (рис.1.1.1 и рис.1.1.2).
Измерение расхода воздуха (т.е. массы воздуха, проходя-щего через трубку за 1 секунду) производится по перепаду давлений на капилляре, который вместе с трубкой 2 образует единую проточную магистраль. Протекая через трубку, воз-дух нагревается электрической спиралью 3. Разность темпера-тур на входе и выходе трубки измеряется дифференциальной термопарой 4. Э.д.с. термопары измеряется милливольтмет-ром, подключенным к ней через разъемы 5. Электрический нагреватель 3 питается постоянным током от блока питания, подключенного к нагревателю через соответствующие разъе-мы. Напряжение на нагревателе измеряется вольтметром, сое-диненным с ним через разъемы 5. Ток в нагревателе опреде-ляется по измеренному милливольтметром напряжению на образцовом сопротивлении :
(1.1.6)