Математическая обработка результатов измерений и представление экспериментальных данных

Кафедра физики

УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКОЕ ПОСОБИЕ
ДЛЯ ВЫПОЛНЕНИЯ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ
ПО МЕХАНИКЕ

Астрахань2017

Учебно-методические указания для выполнения лабораторных работ по курсу механикипредназначены для студентов специальностей и направлений инженерно-технического профиля высших учебных заведений; содержат краткий теоретический материал по механике, описание методики выполнения лабораторных работ, а также список рекомендованной литературы по данному разделу физики. Астрахань: Изд-во АГТУ, 2017. - 80с.

Составители:

д.т.н., проф.. заведующий кафедрой «Физика» Н.В. Селиванов

к.т.н., доц., доцент кафедры физики АГТУ И.В. Неупокоева;

к.т.н., доц., доцент кафедры физики АГТУ А.В. Ревина;

ст. преподаватель кафедры физики АГТУ И.С. Березина

Рецензенты:

д.т.н., доц., профессор кафедры « Технологические машины и оборудование» Ю.А. Максименко;

к.п.н., доц., доцент кафедры «Физика» Л.П. Скрипко

ВВЕДЕНИЕ

Методические рекомендации для выполнения лабораторных работ по механике предназначены для студентов инженерно-технических направлений и специальностей Астраханского государственного технического университета. В сборнике представлены разработанные методические указания для студентов по этапам проведения эксперимента; предложен список необходимой научной, учебно-методической и справочной литературы по тематике лабораторных работ.

Основной целью проведения лабораторных занятий по механике является приобретение студентами практических умений и навыков проведения экспериментальных исследований по механике, а именно формированию умений постановки целей эксперимента, навыков проведения наблюдений, осуществления простых и косвенных измерений, самостоятельному формулированию гипотезы. На окончательном этапе выполнения лабораторных работ студенты обучаются анализировать итоги эксперимента, проводить логические обобщения и представлять полученные численные результаты в стандартном виде.

В настоящем учебно-методическом пособии представлены следующие виды практических заданий:

1) наблюдение и изучение физических явлений;

2) наблюдение и изучение свойств веществ;

3) прямые и косвенные измерения физических величин;

4) установление зависимостей между физическими величинами;

5) изучение физических законов;

6) решение познавательных задач эмпирическими методами.

Тематика лабораторных работ по механике, представленных в данном учебно-методическом пособии, соответствует требованиям Федеральных государственных образовательных стандартов высшего профессионального образования РФ для инженерно-технических направлений и специальностей.

Методика проведения лабораторных занятий по механике предусматривает выполнение работы в течение двух академических часов. Деятельность студента на лабораторном занятии представляет собой несколько последовательных этапов:

1) допуск к выполнению лабораторной работы;

2) выполнение работы;

3) осуществление вычислений; получение результата;

4) оформление письменного отчета.

Допуск студентов к выполнению работы осуществляет преподаватель в начале лабораторного занятия. Этот этап заключается в выяснении преподавателем уровня знаний студентами теоретического материала по изучаемой теме, понимания цели исследования, рассмотрения всех особенностей этапов выполнения работы с помощью данной экспериментальной установки. Подготовка студента к занятию состоит в том, что он внимательно изучает материал, представленный в предлагаемом учебно-методическом пособии, после чего обращается к рекомендованной учебной и справочной литературе, чтобы подробнее ознакомится с теорией изучаемого явления и ответить на контрольные вопросы к работе.

Непосредственно в ходе аудиторного занятия студенты выполняют прямые измерения на установках лабораторий № 311, №315 кафедры физики АГТУ. Затем студенты выполняют необходимые расчеты и обработку результатов.

Для получения зачета по выполненной лабораторной работе студенту необходимо представить письменный отчет о ходе и результатах выполнения лабораторной работы. Протокол выполнения проделанной работы должен содержать следующие основные разделы: название и цели выполнения лабораторной работы; перечень используемых приборов и оборудования; необходимый теоретический материал по данной тематике; описание хода работы (заполненные таблиц прямых и косвенных измерений, вычисления искомой физической величины, абсолютной и относительной погрешностей, представления результатов работы в стандартном виде).

Лабораторная работа № 1

Геометрической формы.

Цель работы: 1) Научиться пользоваться измерительными приборами -

штангенциркулем, микрометром; 2) определить плотность твердых тел правильной геометрической формы; 3) научиться оценивать погрешности измерений.

Приборы и материалы: технические весы, штангенциркуль, микрометр, телаправильной геометрической формы.

Теоретические сведения.

Штангенциркуль состоит из линейки со шкалой 1, имеющей миллиметровые деления, и нониуса 4 — дополнительной линейки, которая может перемешаться вдоль шкалы (рис. 1).Нониус имеет 10 делений, которые равны 9 делениям шкалы, поэтому каждое деление нониуса короче деления шкалы на 0,1 и равно 0,9 мм (рис.1). При сдвинутых щеках штангенциркуля нулевая отметка нониуса совпадает с нулевой отметкой линейки, а десятая отметка — с девятой отметкой линейки. При этом первое деление нониуса не доходит до первого деления линейки на 0,1 мм. Второе деление нониуса соответственно не доходит до второго деления линейки уже на 0,2 мм и т. д. Следовательно, если раздвинуть щеки штангенциркулем так, чтобы первая отметка нониуса совпала с первой отметкой линейки, то между щеками образуется просвет 0,1 мм. Если совпадет с отметкой линейки вторая отметка нониуса, просвет между щеками будет уже 0.2 мм и т. д. Следовательно, отметка нониуса, совпадающая с отметкой линейки, указывает расстояние между щеками в десятых долях миллиметра. Таким образом, можно сформулировать следующие правила пользования штангенциркулем:

— При измерении длины тела его зажимают между щеками штангенциркуля. Отсчет целых делений (мм) производят по шкале линейки до нуля нониуса, затем отсчитывают по нониусу десятые доли миллиметра, число которых равно номеру штриха на нониусе, совпавшему со штрихом основной шкалы.

— Штангенциркулем можно измерять внутренний диаметр отверстий и глубину отверстий (рис. 2).

— Проверяют штангенциркуль при сдвинутых щеках по совпадению нулевой отметки нониуса с нулевой отметкой шкалы линейки. Микрометр. Основные части микрометра (рис.3) — стальная скоба 8 и втулка 3, имеющая с внутренней стороны микрометрическую резьбу, а на поверхности — шкалу с делениями в 0,5 мм и продольную черту.Во втулку ввертывается микрометрический винт 2. На правый конец винта насажена гильза 5, имеющая 50 делений. Гильза скреплена с микрометрическим винтом непосредственно или гайкой, навинчиваемой на ее правый конец. При вращении винта она вращается вместе с ним.

С правой стороны микрометрического винта ввертывается трещотка 6, с помощью которой производится передвижение винта во втулке. Трещотка регулирует нажим на измеряемое тело и позволяет получать более точные результаты измерений микрометром. На левом конце скобы находится упорная щека — наковаленка 1. Для закрепления винта в определенном положении применяется фиксатор в виде рычажка или кольца 7.Шаг винта микрометра равен 0,5 мм, поэтому микрометр имеет на втулке шкалу с делениями через 0,5 мм. Число делений на гильзе равно 50, и, следовательно, от поворота гильзы на одно деление винт отходит от щеки на 0,01 мм; при двух оборотах гильзы последняя проходит 100 делений, и винт отодвигается от щеки на 1 мм. ГОСТом 6507 для микрометра МК с пределом измерения 25 мм и ценой деления 0,01 мм допускаемая погрешность нормирована ±4 мкм. При использовании микрометра с ценой деления 0,01 мм на лабораторных занятиях допускаемая погрешность может быть взята ±0,005 мм. Пример показания микрометра — 8,21 мм—дан на рисунке 4.

Правила пользования микрометром.

— Перед началом работы необходимо тщательно протереть измерительные плоскости микрометра, проверить плавность хода микровинта .и установку на нуль; если установка сбита, исправить микрометр может только специалист.

— Точная, окончательная установка винта при измерении производится трещоткой, иначе можно испортить нарезку микровинта.

— Не следует пользоваться микрометром с застопоренным фиксатором.

После окончания работы микрометр следует протереть и аккуратно уложить в предназначенный для него футляр.

Плотность вещества – физическая величина, численно характеризующая массу вещества в пределах объема данного тела, определяемая отношением массывещества к занимаемому им объему,

Порядоквыполнения работы

а) измерение плотности цилиндра:

1. Записать значение массы и ее абсолютную ошибкув таблицу 1.
2. Измерить диаметр и высоту цилиндра штангенциркулем 3 раза.
3. Посчитать среднее значение и абсолютные ошибки измерений и занести их значения в таблицу 1.
4. Плотность рассчитать один раз, по средним значениям:

.

1. Вычислить относительную и абсолютную ошибки средней плотности:

1. Занести результаты в таблицу 1.

Таблица 1

№ п/п

m

Δm

Измерение штангенциркулем

D

ΔDслуч

ΔDсис

H

ΔHслуч

ΔHсис

кг

кг

м

м

м

м

м

м

м

м

кг/м3

%

кг/м3

· 10 -3

Среднее значение

7. Окончательный результат записать в виде:

.

8. Аналогичные действия произвести с микрометром. Результаты занести в таблицу 2.

Таблица 2

№ п/п

m

Δm

Измерение микрометром

D

ΔDслуч

ΔDсис

H

ΔHслуч

ΔHсис

кг

кг

м

м

м

м

м

м

м

м

кг/м3

%

кг/м3

· 10 -3

Среднее значение

9. Окончательный результат записать в виде:

.

б) измерение плотности параллепипеда:

1. Записать значение массы и ее абсолютную ошибкув таблицу 3.
2. Измерить ширину, длину и высоту цилиндра штангенциркулем 3 раза.
3. Рассчитать средние значения и абсолютные ошибки прямых измерений этих величин.
4. Результаты занести в таблицу 3.
5. Вычислить плотность параллелепипеда по формуле:

.

1. Вычислить относительную и абсолютную ошибки плотности, используя формулу:

1. Занести результаты в таблицу 3.

Таблица 3

№ п/п

m

Δm

Измерение штангенциркулем

а

Δаслуч

Δасис

b

Δbслуч

Δbсис

с

Δсслуч

Δссис

кг

кг

м

м

м

м

м

м

м

м

м

м

м

м

кг/м3

%, кг/м3

· 10 -3

Среднее значение

7. Окончательный результат записать в виде:

.

8. Аналогичные действия произвести с микрометром. Результаты занести в таблицу 4.

Таблица 4

№ п/п

m

Δm

Измерение микрометром

а

Δаслуч

Δасис

b

Δbслуч

Δbсис

с

Δсслуч

Δссис

кг

кг

м

м

м

м

м

м

м

м

м

м

м

м

кг/м3

%, кг/м3

· 10 -3

Среднее значение

9. Окончательный результат записать в виде:

.

Контрольные вопросы:

1. Расскажите о назначении и точности приборов используемых в работе.
2. Назовите методы измерения физических величин.
3. Ошибки измерений (виды, определения, причины возникновения и пути уменьшения их влияния на результат измерения).
4. Как определить погрешности при прямых измерениях?
5. Как определить погрешности при косвенных измерениях?

ЛИТЕРАТУРА

1. Электронная библиотека Попечительского совета механико-математического факультета Московского государственного университета.- [Электронный ресурс]. Систем. требования: AdobeAcrobatReader. – URL: http://lib.mexmat.ru/books/6791

2. Электронная научная библиотека Астраханского государственного технического университета - [Электронный ресурс]. Систем. требования: AdobeAcrobatReader. – URL: http://library.astu.org

Лабораторная работа № 2

ОПРЕДЕЛЕНИЕ УСКОРЕНИЯ СИЛЫ ТЯЖЕСТИ ПРИ ПОМОЩИ

ОБОРОТНОГО МАЯТНИКА

Цель работы: измерить ускорение силы тяжести для Астрахани.

Оборудование: оборотный маятник, секундомер, линейка.

Теоретическое введение

Между любыми видами материи (как между частицами вещества, так и между полевыми частицами) существует уникальное взаимодействие, которое имеет всегда и в любом уголке Вселенной. Это взаимодействие называется тяготением. Тяготеют друг к другу все объекты природы.

Классическую нерелятивистскую теорию гравитации создал Исаак Ньютон в 1687 году. Согласно этой теории сила тяготения может быть определена по закону всемирного тяготения. Свой закон всемирного тяготения Ньютон открыл, основываясь на эмпирических законах Иоганна Кеплера, известных к тому времении наблюдая за движением небесных тел. Проверив закон всемирного тяготения на примере Луны, Ньютон обобщил его на все тела, которые можно принять за материальные точки или тела, имеющие сферическую форму.

Закон всемирного тяготения: две материальные точки с массами m₁ и m₂ притягивают друг друга с силой, пропорциональной произведению масс этих точек и обратно пропорциональной квадрату расстояния r между ниминаправленной вдоль линии, соединяющей эти точки:

. (2.1)

В векторной форме закон имеет вид:

. (2.2)

Здесь F_1,2 – сила, действующая на первую материальную точку со стороны второй, – радиус-вектор, направленный от первой материальной точки ко второй. Сила F_2,1отличается от силы F_1,2 только знаком: .

Коэффициент пропорциональности G называют гравитационной постоянной или постоянной тяготения. Общепринятое значение G:

G = 6,67 * 10 ^–11 .

Закон всемирного тяготения, выраженный формулой (2.1), справедлив только для двух материальных точек или двух тел сферической формы, или материальной точки и тела сферической формы. Кроме того, его можно применять к телу произвольной формы, которое можно принять за материальную точку, но при это если второе тело иметь форму шара, например, когда одно тело – ракета, а другое – планета. В этом случае за расстояние r в формуле (2.1) принимают расстояние между материальной точкой и центром планеты. В случае двух тел сферической формы за расстояние r в формуле (2.1) принимают расстояние между их центрами.

Чтобы вычислить силу тяготения между телами произвольной формы или с произвольным распределением вещества в них, следует векторно сложить все силы тяготения между каждой i-ой материальной точкой и каждой k-ой точкой второго. Тогда закон всемирного тяготения имеет вид:

Здесь N₁ иN₂ – количество материальных точек в первом и втором телах, m_iи m_k – массы i-ой иk-ой точек, r_ik – расстояние между этими точками.

Сила, с которой два тела притягиваются друг к другу, называется гравитационной (или силой всемирного тяготения). Силы всемирного тяготения – самые универсальные из всех сил природы, так как они действуют между любыми телами, имеющими массу, а массу имеют все материальные тела. Универсальны они еще и тем, что для них не существует никаких преград, они проникают сквозь все тела и область их действия безгранична.Силы тяготения всегда являются силами притяжения и направлены вдоль одной прямой, проходящей через центры взаимодействующих тел. Гравитационное взаимодействие является фундаментальным. Самым замечательным свойством гравитационных сил является их свойство сообщать всем телам независимо от массы, формы и размеров одинаковое ускорение. Это свойство связано с пропорциональностью сил тяготения массам тел, на которые они действуют.

На любое тело, расположенное вблизи Земли, действует гравитационная сила F, под влиянием которой, согласно второму закону Ньютона, тело начинает двигаться с ускорением свободного падения g, то есть в системе отсчета, связанной с Землей, на всякое тело массой m действует сила, равная:

, (2.3)

называемая силой тяжести.

Согласно фундаментальному физическому закону, обобщенному закону Галилея, все тела в одном и том же поле тяготения падают с одинаковым ускорением. Следовательно, в данном месте Земли ускорение свободного падения одинаково для всех тел. Его изменение в разных точках пространства обусловлено суточным вращением Земли вокруг своей оси, а так же её формой и неоднородностью.

Если пренебречь суточным вращением Земли вокруг своей оси, то сила тяжести и сила тяготения равны между собой:

(2.4)

где М – масса Земли, R₀ – радиус Земли, h – расстояние от поверхности Земли до тела. Из формулы следует, что

, (2.5)

то есть g зависит только от расстояния между телом и земной поверхностью. Важным следствием этой формулы является также то, что g не зависит от массы тел.

Состояние тела, при котором оно движется только под действием силы тяжести, называется свободным падением.

Гравитационное взаимодействие между телами осуществляется посредством поля тяготения (гравитационного поля). Это поле порождается телами и является одной из форм материи.

Для силовой характеристики гравитационного поля вводится векторная величина

, (2.6)

где F – сила, действующая в данной точке поля на тело массой m. Эта величина называется напряженностью гравитационного поля. Можно говорить, что ускорение свободного падения и напряженность гравитационного поля одна и та же величина.

Энергетической характеристикой гравитационного поля является потенциал гравитационного поля численное значение которого выражается формулой:

, (2.7)

где E_p– потенциальная энергия, которой обладает тело массы m в данной точке поля.

Связь между напряженностью и потенциалом гравитационного поля устанавливает соотношение:

. (2.8)

В физике всякое твёрдое тело, колеблющееся под действием силы тяжести вокруг неподвижной точки или оси, называют маятником.

Таким образом физическим маятникомназывается твердое тело, которое может качаться вокруг неподвижной горизонтальной оси. (рис.2.1).
При отклонении маятника от положения равновесия возникает момент М силы тяжести, стремящийся вернуть маятник в положение равновесия. Этот момент равен:

M = - m g l sinj (2.9)

где m – масса маятника, l – расстояние между точкой подвеса и центром тяжести C. Центром тяжести тела называется точка, к которой приложена сила тяжести, действующая на это тело. Момент М имеет такое направление, что стремится уменьшить угол отклонения j. Поэтому в соотношении (2.9) стоит знак минус. Для отыскания закона движения маятника воспользуемся основным уравнением динамики вращательного движения: , (2.10)

где I – момент инерции тела относительно оси, проходящей через точку О; e - угловое ускорение, численно равное:

.

Момент сил трения для простоты расчетов не учитываем.

Подставив в этот закон соотношение (2.9), получаем уравнение движения маятника в дифференциальной форме:

- mglsinj . (2.11)

В случае малых углов при отклонении маятника sinj»j , тогда уравнение (2.11) можно записать в упрощённой форме:

mglj. (2.12)

Решение этого уравнения имеет вид:

, (2.13)

где - циклическая частота.

Зная, что

получаем для периода колебаний физического маятника:

. (2.14)

Частным случаем физического маятника является математический маятник. Так называется маятник, вся масса которого практически сосредоточена в одной точке – в центре масс маятника С. Примером математического маятника может служить шарик, подвешенный на длинной нити.

Момент инерции математического маятника, как материальной точки относительно неподвижной точки О равен:

. (2.15)

Подставив в формулу (2.14) выражение (2.15) получим, что период колебаний математического маятника равен:

. (2.16)

Из сопоставления формул (2.14) и (2.16) получается, что физический маятник имеет тот же период колебаний, что и математический с длиной:

. (2.17)

Выражение I / ml называют приведённой длиной физического маятника. l_пр – эта длина такого математического маятника, период колебаний которого совпадает с периодом данного физического маятника.

На практике приведённая длина физического маятника определяется расстоянием между точкой подвеса маятника О и его центром качания О׳, если периоды колебаний на обеих призмах совпадают (рис.2.1). Точка на прямой, соединяющая точку подвеса с центром тяжести на расстоянии приведённой длины от вращения называется центром качания физического маятника. Точка подвеса О и центр качания О^׳ обладают свойством взаимности. Если подвесить физический маятник в точке O^׳, а прежняя точка подвеса станет центром качания то приведённая длина, а значит и период колебаний маятника не изменится.

На этом свойстве основано определение ускорения свободного падения с помощью оборотного маятника. Оборотным маятником называется маятник, у которого имеются параллельные закреплённые вблизи его концов опорные призмы П₁ и П₂, на которых он может совершать колебания, опираясь на ребро той или иной призмы (рис.2.3). Вдоль маятника может перемещаться закреплённый на нём груз Г₁. Перемещением этого груза можно установить такое положение центра тяжести маятника, что при подвешивании его на любую из призм период колебаний останется одинаковым. Тогда расстояние между опорными призмами составит l_пр. Измерив период колебаний маятника и зная его приведённую длину, можно по формуле:

(2.18)

определить ускорение свободного падения:

.

Так как оборотный маятник – частный случай физического маятника, то необходимо решить вопрос: когда же физический маятник можно считать оборотным?

Основное свойство оборотного маятника состоит в том, что центр вращения (точка О) и центр качаний (точка О') взаимозаменяемы.

Рассмотрим три возможных соотношения между длиной l и приведенной длиной l_пр физического маятника:

1) ;

;

;

,

что невозможно, так как величины I, m, l по сути своей положительные. При таком соотношении между l и l_пр маятник будет переворачиваться, так как центр тяжести оказывается выше точки подвеса и тело находится в положении неустойчивого равновесия.

2) ;

;

;

;

,

то есть тело будет находиться в состоянии покоя.

3) ;

;

;

,

то есть только в этом случае будут происходить колебания.

Порядок выполнения работы.

1. Поставим груз Г₁ в положение 1 на шкале маятника.

2. Отклонив маятник на угол не более 20°, замерим t₁ – время 25 полных колебаний на опорной призме П₁.

3. Перевернём маятник и замерим t₂ – время 25 полных колебаний на опорной призме П₂.

4. Повторим пункты 2 и 3 для случаев, когда груз Г₁ находится в положениях 2, 3, 4, 5 шкалы маятника.

5. Результат заносим в таблицу № 1.

Таблица № 1

№ п/п	Деления шкалы, см	N – число колебаний	t1 c	T1 c	t2 c	T2 c

где,T₁ – период колебаний маятника на призме П₁, T₂ – период колебаний маятника на призме П₂.

6. Вычислим периоды и по формуле:T = t / n .

7. По табличным данным строим график зависимости соответствующих периодов и от положения груза Г₁ на шкале маятника. Если пересечение двух графиков не произошло или точек пересечения несколько, то работа выполнена неверно. Требуется повторить измерения заново.

8. Из пересечения кривых на графике находим Т₀ – период, одинаковый для колебаний маятника на призмах П₁ и П₂.

9. Ставим подвижный груз в положение Х, соответствующее пересечению кривых на графике и измеряем периоды колебаний на одной и второй призме (число колебаний не менее 50).

10. Исходя из полученных значений , , найти среднее значение периода колебаний (Т_ср).

11. Определите относительную ошибку в определении периода (E_T,%).

12. Вычислите среднюю абсолютную ошибку в определении периода (DТ_ср).

13. Вычислите среднее значение ускорения свободного падения по формуле:

14. Вычислите относительную ошибку в определении ускорения свободного падения, исходя из относительной ошибки периода:

.

15. Найдите среднюю абсолютную ошибку ускорения свободного падения:

.

16. Запишитерезультат измерения в виде:

17. Запишите вывод о проделанной работе.

Правила техники безопасности.

1. Угол отклонения маятника от вертикального положения не должен превышать 10°-20⁰.

2. Следить, чтобы во время выполнения работы ребро призмы маятника не соскальзывало с опоры кронштейна.

Контрольные вопросы.

1. Закон всемирного тяготения. Для каких случаев взаимодействия тел он будет справедлив?

2. Гравитационная сила.

3. Сила тяжести.

4. Гравитационное поле. Основные характеристики гравитационного поля.

5. Что представляют собой математический, физический и оборотный маятники?

6. Составьте дифференциальные уравнения движения маятников. Запишите их решения. Сделайте анализ решения.

7. Выведите формулу периода для физического маятника.

8. Как получить формулу периода для математического и оборотного маятника.

9. Получите расчетную формулу для определения ускорения свободного падения.

10. Объясните физический смысл величины g.От каких величин и как зависит данная?

11. Назовите основные этапы выполнения работы и правила техники безопасности при этомобъяснить:

а) расчет искомых величин;

б) нахождение ошибок в определении этих величин.

12. Что такое приведённая длина для физического и оборотного маятника? Как в эксперименте определите приведенную длину оборотного маятника?

13. Какой знак нужно поставить между l и l_прдля физического маятника, чтобы его можно было считать оборотным? (Рассмотреть с точки зрения теории равновесия).

Литература.

1. Трофимова Т.И. Физика: учебник для высшего проф. образования - М.: Академия, 2012. -320с.

2. Электронная библиотека Попечительского совета механико-математического факультета Московского государственного университета.- [Электронный ресурс]. Систем. требования: AdobeAcrobatReader. – URL: http://lib.mexmat.ru/books/6791

3. Электронная научная библиотека Астраханского государственного технического университета - [Электронный ресурс]. Систем. требования: AdobeAcrobatReader. – URL: http://library.astu.org

Лабораторная работа № 3

Теоретическое введение

Деформации

В физике часто используют понятие абсолютно твердого тела - тела, которое ни при каких условиях не может деформироваться, а именно при всех условиях расстояние между двумя точками (точнее между двумя частицами) этого тела остается постоянным. Но понятие абсолютно твердого тела является физической моделью. Другими словами можно сказать, что таких тел в природе не существует, т.е. все тела в природе являются в той или иной степени деформируемыми. Под действием приложенных сил они могут изменять своюформу и размеры. Такие изменения называются деформациями.

В механике твердого тела различают два предельных случая: деформации упругие и деформации пластические. Упругиедеформации – это такие деформации, при которых