Механика движущихся жидкостей.
ВВЕДЕНИЕ
При изучении движения жидкостей и газов применяются различные способы описания движения. Наиболее часто используется метод, предложенный Эйлером. Но Эйлеру в области пространства, занятой движущейся жидкостью, выделяется точка, в которой определяются параметры движения различных жидких частиц, проходящих через эту точку в различные моменты времени.
Основной задачей механики движущейся жидкости является нахождение распределений скорости, плотности и давления по потоку жидкости:
Для установившегося потока, когда параметры потока в фиксированной точке его не изменяются с течением времени, задача сводится к нахождению распределений:
Ещё более упрощается задача для идеальной жидкости. В случае установившегося потока идеальной жидкости необходимо найти распределения:
ОПРЕДЕЛЕНИЯ
1.Линией тока называют кривую, в каждой точке которой касательные к ней совпадают по направлению с вектором скорости в данный момент времени.
2.Поверхностью тока называют поверхность, образованную линиями в тока.
3.Поверхность тока, проходящую через замкнутый контур, называют трубкой тока.
4.Часть потока жидкости, ограниченную трубкой тока, называют струёй жидкости.
Пpи установившемся потоке жидкость внутри трубки тока а движется как в трубке с твердыми стенками.
РАСХОД ЖИДКОСТИ
Различают объемный, массовый и весовой расходы жидкости. Объемным расходом называют объем жидкости, протекающий в единицу времени через заданную площадку. Для площадки элементарно малой площади dS объемный расход равен:
Аналогично массовый расход определяется величиной протекающей через площадку массы жидкости в единицу времени:
Вес жидкости, протекающей через площадку в единицу времени, называют весовым расходов:
В этих выражениях: - скорость жидкости, r - плотность жидкости, g - удельный вес жидкости.
УРАВНЕНИЕ НЕРАЗРЫВНОСТИ СТРУИ ЖИДКОСТИ
Оделим участок струи жидкости (рис.74). Через левое сечение площади S1 в участок трубки тока в единицу времени втекает жидкость со скоростью v1 , принимаемой одинаковой по сечению. Массовый расход жидкости в этом сечении равен:
Аналогично массовый расход для правого сечения равен:
(рис. 74)
Для того, чтобы в выделенном участке трубки тока не происходило накопление жидкости или, наоборот, уменьшение массы, массовые расходы в левом и правом сечениях должны быть равны. Такой вывод можно сделать для любого другого сечения, т.е.:
Это и есть уравнение неразрывности струн жидкости. В случае несжимаемой жидкости:
УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ
Как и для твёрдых тел, для жидкости полная механическая энергия состоит из потенциальной и кинетической энергии, кинетическая энергия движущейся массы жидкости равна:
Что касается потенциальной энергии, то она будет определяться не только положением жидкости в поле тяготения Земли, но и внутренним состоянием ее. Соответственно, различают потенциальную энергию положения:
И потенциальную энергию состояния жидкости:
Полная энергия движущейся жидкости равна:
(292)
Удельной энергией называют полную энергию, приходящуюся на единицу веса жидкости:
(293)
В такой записи все члены удельной энергии имеют размерность длины и называются соответственно: геометрической, пьезометрической высотой и высотой
скоростного напора. (рис. 75)
В установившемся потоке невязкой жидкости выделим участок трубки тока (рис.75). Высоты центров сечений, давление, удельный вес, скорость жидкости для левого и правого сечений равны
и:
Если весовой расход в левом сечении участка трубки тока равен , то в единицу времени в выделенный участок втекающей жидкостью вносится энергия:
Одновременно в единицу времени через правое сечение на из трубки тока удаляется энергия:
При установившемся потоке невязкой жидкости полная энергия жидкости в участке трубки тока не изменяется, т.е.:
(294)
Учитывая, что, по уравнению неразрывности струи:
получим окончательно математическую формулировку закона Бернулли:
(295)
Физически закон Бернулли (уравнение Бернулли) имеет смысл закона сохранения энергии с учетом закона сохранения массы.
ФОРМУЛА ТОРИЧЕЛЛИ
(рис. 76)
формула Торричелли позволяет определить скорость истечения жидкости из отверстия в сосуде. Предположим, что в широкий сосуд площади сечения S налита жидкость, свободная поверхность которой находится на высоте Z над центром малого отверстия площади в боковой стенке сосуда (рис.76). Давление на свободной поверхности жидкости н в вытекающей струе непосредственно за отверстием равно атмосферному Ра. Пусть скорость истечения жидкости равна , а скорость понижения уровня жидкости в сосуде - . Жидкость будем считать несжимаемой.
Запишем уравнение Бернулли, сравнивая сечение для свободной поверхности жидкости с сечением отверстия:
Т.к. площадь сечения отверстия мала по сравнению с сечением сосуда, а жидкость несжимаема, то:
откуда следует формула Торричелли:
(296)