Цикл парокомпрессионной холодильной установки и ее исследование.
16.
17. Фазовый переход из твердой фазы в газообразную, происходящий при очень низких давлениях, называют с у б л и м а ци е й
Переход из жидкой фазы в паровую –кипение. Обратный процесс –конденсацией.
Переход из твердого состояния в жидкое –плавление.О обратный процесс- затвердевание
Влево от линии АОВ расположена область
твердого состояния вещества. Справа от линии KОВ расположена область газо-
образного состояния вещества, а между линиями ОА и ОK — область жидкого
состояния. диаграммы следует, что линия ОВ представляет собой кривую сублимации
вещества, линия ОА — кривую плавления (затвердевания), а линия ОK — кривую кипения (конденсации). Кривую кипения обычно называют кривой (или линией) насыщения. Точка О представляет собой тройную точку, в которой вещество сосуществует в трех агрегатных состояниях. Линия насыщения ОK оканчивается в точке K, называемой к р и т и ч е с к о й т о ч к о й .
18. находящейся под давлением р и имеющей температуру О °С, изобразится на диаграмме точкой ао.Состояние жидко-
сти, доведенной до температуры кипения,
изображается на диаграмме точкой а'.
В цилиндре теперь находится двухфазная среда — смесь воды
и пара, называемая влажным насыщенным паром.
последняя капля воды превращается в пар, и цилиндр
оказывается заполненным только паром,
который называется сухим насыщенным.
Состояние его изображается точкой а".
Точка а изображает состояние перегретого пара- называется
пар, температура которого превышает
температуру насыщенного пара того же
давления.
Т. К –критическая точка- в которой удельные объемы жидкости и пара сравняются.
-тройная точка, единственное состояние, в котором могут одновременно находиться в равновесии пар, вода и лед
19. Влево от нижней пограничной кривой располагается
область жидкости, между пограничными
кривыми — двухфазная область влажно-
го насыщенного пара, вправо и вверх от
верхней пограничной кривой — область
перегретого пара.
За начало координат принято состоя-
ние воды в тройной точке.
Обл. жидкости в h-s – диаграмме не показывается.
В h-s наносятся:
1.) Изобара, p=const (черные л.)
2.) Изотерма, T=const (коричневые, бурые)
3.) Изохоры, v=const (красные)
4.) Линии пост. Степени сухости (голубые 0,67) шаг 0,01=∆х
Х=1 – линия сухого насыщенного пара,
она отделяет ВП от ПП
- Область существования ВП
20.
21. Изобарный процесс -это процесс, происходящий в физической системе при постоянном давлении (p = const). кривая процесса называется изобарой.
А) газ с постоянно теплоемкостью
1.
2.
3dq = dh – vdp.
dp=0
dq = dh= ,
4.
5.
Б) реальный газ
1. нельзя пользоваться
Для расчета процесса в различных диаграммах состояния строится изобара реального газа
p = const
2.
3.dq = dh
4.
5.δCp<= 0.1%
23.Процесс, протекающий без подвода и отвода теплоты, т.е при отсутствии теплообмена рабочего тела с ОС, наз-т адиабатным, а кривая этого процесса- адиабата. Необходимым и обязательным условием этого процесса является dq=0 и, значит, q=0.
А)ид.газ с постоянной теплоемкостью
1.
2.
3.q=0
4.∆s=0
5. ; .
Б)реальный газ
1. пользоваться нельзя
2. ,
,
,
,
3.q=0
4.∆s=0
5. ;
25.Эффект падения давления струи рабочего тела в процессе протекания через
сужения в канале называетсяд р о с с е л и р о в а н и е м .
в результате адиабатного дросселирования значения энтальпий рабочего тела до мест-
ного сопротивления и после него одинаковы : h1 = h2.
Эффе́ктом Джо́уля — То́мсона называется изменение температуры газа при адиабатическом дросселировании — медленном протекании газа под действием постоянного перепада давлений сквозь дроссель (пористую перегородку). Данный эффект является одним из методов получения низких температур.
к о э ф ф и ц и е н т а д и а б а т н о г о д р о с с е л и р о в а н и я
С помощью элементарных преобразований можно получить выражение для этого коэффициента:
16. (1) обратимый процесс
(2) необратимый процесс
(3)
(4)
(5)
(6)
(7)
(8)
(9) –аналитическое выражение 2-ого закона термодинамики справедливого для любого необратимого процесса. (10) – справедливо для любой системы, в которой протекают обратимые процессы.
25.Дросселирование - процесс уменьшения давления струи рабочего тела, в процессе протекания через сужение в канале, в итоге которого нет ни увеличения кинетической энергии, ни совершения технической работы.
Рассмотрим течение рабочего тела сквозь пористую перегородку. Приняв, что дросселирование происходит без теплообмена с окружающей средой, рассмотрим изменение состояния рабочего тела при переходе из сечения 1 в сечение 2.
При адиабатном дросселировании рабочего тела его энтальпия остаетается постоянной, давление падает, объем увеличивается. Для идеальных газов в соответствии h2 — h1 = Cp (t2 — t1), поэтому в результате дросселирования температура идеального газа остается постоянной, вследствие чего u1 = u2 и p1v1=p2v2. При дросселировании реального газа температура меняется (эффект Джоуля — Томсона). Знак изменения температуры (dT/dp)h для одного и того же вещества может быть положительным ((dT/dp)h>0, газ при дросселировании охлаждается) и отрицательным (a=(dT/dp)h<0, газ нагревается) в различных областях состояния.a - -коэф.адиабатного дросселя.
Из диаграммы видно, что при адиабатном дросселировании кипящей воды она превращается во влажный пар (процесс 3—4), причем чем больше падает давление, тем больше снижается температура пара и увеличивается степень его сухости. При дросселировании пара высокого давления и небольшого перегрева (процесс 5—6) пар сначала переходит в сухой насыщенный, затем во влажный, потом снова в сухой насыщенный и опять в перегретый, причем температура его в итоге также уменьшается.
Дросселирование является типичным неравновесным процессом, в результате которого энтропия рабочего тела возрастает без подвода теплоты. Как и всякий неравновесный процесс, дросселирование приводит к потере располагаемой работы. В этом легко убедиться на примере парового двигателя. Для получения с его помощью технической работы мы располагаем паром с параметрами р1 и t1.
26.Компрессор - устройство, предназначенное для сжатия и перемещения газов. Принцип действия поршневого компрессора таков (рис. 5.8): при движении поршня слева направо давление в цилиндре становится меньше давления р1 открывается всасывающий клапан. Цилиндр заполняется газом. Всасывание изображается на индикаторной диаграмме линией 4-1. При обратном движении поршня всасывающий клапан закрывается, и газ сжимается по линии 1-2. Давление в цилиндре увеличивается до тех пор, пока не станет больше р2. Нагнетательный клапан открывается, и газ выталкивается поршнем в сеть (линия 2-3). Затем нагнетательный клапан закрывается, и все процессы повторяются.
1. цилиндр
2. поршень
3.всасывающий клапан
4. нагнетательный клапан
Индикаторную диаграмму не следует смешивать с р,v-диаграммой, которая строится для постоянного количества вещества. В индикаторной диаграмме линии всасывания 4-1 и нагнетания 2-3 не изображают термодинамические процессы, так как состояние рабочего тела в них остается постоянным — меняется только его количество.
1,2’-изотерма,1,2”-политропа,1,2”’-адиабата,pvn=const,pv1=const,pvK=const.
Анализ процессов сжатия газа в компресоре осуществляется с
помощью индикат.диаграмм
представляют собой зависимость давления газа полости цилиндра
от величины переменного объема или отхода поршня.V=F*S
,где -техническая работа цикла
компресора<0
-техническая работа сжатия.
Многоступенчатое сжатие.получения газа высокого
давления применяют многоступенчатые компрессоры,
в которых процесс сжатия осуществляется в нескольких
последовательно соединенных цилиндрах с проме-
жуточным охлаждением газа после каждого сжатия.
27. Цикл Ренкина.
3,4-адиабатное сжатие жидк.воды в насосе бq=0 от р2 до р1
4,5-изобарный нагрев до кипения,
5,6-изопроцесс парообразования,
6,1-перегрев пара,
1,2-адиабатное расширение.
ПП в парвовой турбине ∆q=0, 2,3-изобарный отвод теплоты от рабочего тела (влажного пара) 1234561-обратимый цикл Ренкина
техническая работа насоса
работа цикла
H1-энтальпия перегретого пара на выходе из параперегревателя и на входе в паровую турбину
H1=f1(P1,t1), p1,t1-начальные параметры пара силовой установки,h1-энтальпия влажного пара с паровой турбины и на входе в конденсатор
H2=f2(P2,x2) p2-конечный параметр пара силовой установки, h3-энтальпия кипящей жидкостина входе в насос, h3=h3’=h2’=f3(p2), h4-энтальпия жидкой воды на выходе из насоса и на входе в паровой котел, h4=f4(p1t4)
Теплофикация.
Теплофикация - комбинированная выработка тепловой электрической энергии. Паровые турбины – теплофикационные. ПСУ → ПТУ →ТЭС
ТЭС: КЭС(электрическая энергия), ТЭЦ(тепловая и электрическая)
Экономичность работы ТЭЦ характеризуется не КПД, а специальной характеристикой – коэффициентом использования теплоты.
q2 – теплота передана потребителю; qPH - теплота сгорания
B –часовой расход топлива (кг/с);
Холодильные циклы.
Охлаждение тел до температуры ниже температуры окружающей среды осуществляется с помощью холодильных установок, работающих по обратному тепловому циклу.
обратный цикл - в котором работа сжатия превышает работу расширения и за счет подведенной работы теплота передается от холодного источника к горячему. q1(отводимая от рабтела к ГИ), q2(подведенная к раб.телу от ХИ), l - работа,затраченная в цикле (кДж/кг) -уравнение баланса.
Холодильный агент – раб.тело в холодильной установке.
Для определения фиктивности холодильных циклов вводят спец.характеристику - холодильный коэффициент.
ε> 0.
Холодопроизводительность – колич. теплоты, отбираемое от охлаждаемого объема в 1 времени.
Q [кДж/с = кВт] Удельная холодопроизводительность – колич. теплоты, отбираемое 1 кг холодного агента от объема.
Q=mq2 (кДж/кг). По виду холодильного агента, холодильные установки бывают: газовые (ВХУ), паровые, парокомпрессорные (ПХУ), пароэжекторные, абсорбционные.
Цикл парокомпрессионной холодильной установки и ее исследование.
1,2 –процесс адиабатного дросселирования (Ϭq=0, h1=h2)
2,3 – изотермич.(изотермо-изобатный подвод теплоты к раб.телу или к хол.агенту от охлажденного объема)
3,4 – адиабатное сжатие холодного агента в компрессор при I=const.
4,1 – изотермо-изобарный отвод теплоты от хол.агента в окр.среду.
Польза q2=T2(S3-S2) ; q1=h4-h1 ; q2=h3-h2 ;
Значения h1 и h2 находятся по табл. Состояния насыщения.
Энтальпия h3=h3''x3(1+x2)h3'
Lц=lk= h4-h3 (кДж/кг). Мощность компрессора N=mlk=m(h4-h3) (кВт)
Влажный воздух.
В сушильной технике в качестве рабочего тела широко используют влажный воздух, представляющий собой смесь сухого воздуха и водяного пара.
Смесь сухого воздуха и насыщенного водяного пара называется насыщенным влажным воздухом. Смесь сухого воздуха и перегретого водяного пара называется ненасыщенным влажным воздухом. Температура, до которой необходимо охлаждать ненасыщенный влажный воздух, чтобы содержащийся в нем перегретый пар стал насыщенным, называется температурой точки росы. Масса пара в 1 м3 влажного воздуха, численно равная плотности пара рп при парциальном давлении рn, называется абсолютной влажностью. Отношение действительной абсолютной влажности воздуха рn к максимально возможной абсолютной влажности ps при той же температуре называют относительной влажностью и обозначают через ср: f = pп/ps = pn/ps.
Отношение массы водяного пара М„, содержащегося во влажном воздухе, к массе сухого воздуха М, называется влагосодержанием воздуха и измеряется в килограммах на килограмм: d = Мп/Мв.
Теплопередача.
Согласно второму закону термодинамики самопроизвольный процесс переноса теплоты в пространстве возникает под действием разности температур и направлен в сторону уменьшения температуры.
3 способа переноса теплоты:
1.теплопроводность
2.конвекция.
3.излучение.
1.Во всех веществах теплота передается теплопроводностьюза счет переноса энергии микрочастицами. Молекулы, атомы, электроны и другие микрочастицы, из которых состоит вещество, движутся со скоростями, пропорциональными их температуре. За счет взаимодействия друг с другом быстродвижущиеся микрочастицы отдают свою энергию более медленным, перенося таким образом теплоту из зоны с высокой в зону с более низкой температурой.
2. В жидкостях перенос теплоты может осуществляться еще и за счет перемешивания. При этом уже не отдельные молекулы, а большие, макроскопические объемы горячей жидкости перемещаются в зоны с низкими температурами, а холодная жидкость попадает в зоны с высокими температурами. [Перенос теплоты вместе с макроскопическими объемами вещества носит название конвективного тепло переноса, или просто конвекции.
Вынужденныйтеплообмен – если дв. рабочего тела принудительно.
Свободный – если дв. раб. тела обусловлено разностью плотностей в результате нагревания.
3. Третьим способом переноса теплоты является излучение. Излучением теплота передается через все лучепрозрачные среды, в том числе и через вакуум, например в космосе, где это единственно возможный способ получения теплоты от Солнца и потери ее в межзвездное пространство.
Теплопроводность.
Теплоемкостью тела - количество теплоты, необходимой для нагрева тела на один градус.
Температурное поле — это совокупность значений температуры во всех точках тела и данный момент времени. –трехмерное ТП.
Изотермическая поверхность - это геометрическое место точек, температура в которых одинакова.
Градиент температуры — grad t есть вектор, направленный по нормали к изотермической поверхности и численно равный производной от температуры по этому направлению.Согласно основному закону теплопроводности — закону Фурье, вектор плотности теплового потока, передаваемого теплопроводностью, пропорционален градиенту температуры: q=-l gradt, где l — коэффициент теплопроводности вещества; его единица измерения Вт/(м-К). Знак минус в уравнении указывает на то, что вектор q направлен противоположно вектору grad t, т. е. в сторону наибольшего уменьшения температуры.
З-н Фурье: , плотность - Q=- .
Коэффициент теплопроводности в законе Фурье характеризует способность данного вещества проводить теплоту.