Хвилі типу н (те). магнітні хвилі

Для хвилі типу Н складова . Підставимо в (11) та (12)

а)

(36)

б)

Знайдемо з (36)

i пiдставимо в (36)

, звiдси отримаємо

. (37)

Для того, щоб (37) привести до класичної форми, помножимо (37) зліва

на орт

Тут маємо подвійний векторний добуток

, а тому

Скалярний добуток , бо кут між векторами z₀ та H_S дорівнює

, а скалярний добуток , бо кут дорівнює 0.

- звідси зразу отримаємо

(38)

Цей вираз показує, що поперечні складові H_S та E_S хвилі типу Н cинфазні та взаємно перпендикулярні.

З урахуванням (18)

отримаємо

, або

(39)

Для вакууму , , і з урахуванням цього

. (40)

Частотні залежності для зображені на рис. 1.6 . Корисно порівняти їх з рис.1.4.

Рисунок 1.6 - Частотні залежності для

При опір - чисто уявна величина, вектори та зсунуті по фазі на , передачі енергії нема, та експоненціально зменшуються по z.

- залежність така ж, як і для хвилі типу Е.

Як видно з останніх виразів, хвиля Н також дисперсійна. Для подальшого розгляду нам буде потрібна гранична умова для складової H_z на поверхні ідеального провідника. Отримаємо її з виразу (36).