Волновые свойства микрочастиц
Интерференция света
Скорость света в среде
V=c/n,
где с – скорость света в вакууме,
n – абсолютный показатель преломления среды.
Оптическая длина пути световой волны
L = n × l,
где l– геометрическая длина пути световой волны в среде с показателем преломления n.
Оптическая разность хода двух световых волн
D = L1 – L2=n1l1 – n2l2.
Связь разности фаз Dj световых волн с оптической разностью хода
Dj = (2p/l)×D .
Оптическая разность хода световых волн, отраженных от верхней и нижней поверхностей тонкой плоскопараллельной пленки, находящейся в воздухе
,
где d – толщина пленки, i – угол падения.
Условие интерференционных максимумов
D = ± k×l или D= ± 2k ×(l/2), (k = 0,1,2,...).
Условие интерференционных минимумов
D = ± ( 2k + 1)×( l/2 ), (k = 0,1,2,...).
Дифракция света
Основные формулы:
Дифракция на одной щели.
При нормальном падении лучей на щель шириной a
условие дифракционных максимумов
a sin j = (2k+1) l/2 , (k=1, 2, 3 ...)
условие дифракционных минимумов
a sin j = kl , (k=1, 2, 3 ...)
Дифракция на плоской дифракционной решетке.
При нормальном падении лучей на решетку с периодом d
условие главных дифракционных максимумов
d sin j = k l , (k=1, 2, 3 ...)
условие добавочных минимумов
d sin j = k l/N ,
где N – число щелей (штрихов решетки), k = 1, 2, 3 ... , кроме значений k = N, 2N, 3N ...
Разрешающая способность дифракционной решетки
R = l/(d l) = kN,
где dl – наименьшая разность длин волн двух соседних спектральных линий (l и l +d l), при которой эти линии могут быть видны раздельно.
Угловая дисперсия дифракционной решетки
Dj = d j / dl = k / (d × cos j).
Линейная дисперсия дифракционной решетки
.
Для малых углов дифракции Dl » F×Dj ,
где F – фокусное расстояние линзы, собирающей на экране дифракционную картину.
Поляризация света
Закон Брюстера tg aо = n21,
где aо – угол падения, при котором отраженные световые волны полностью поляризованы; n21 – относительный показатель преломления.
Закон Малюса J = Jo cos2 a ,
где J – интенсивность света, прошедшего систему поляризатор–анализатор; Jo–интенсивность плоскополяризованного света, падающего на анализатор; a – угол между плоскостями пропускания поляризатора и анализатора.
Степень поляризации света
,
где Jmax и Jmin – максимальная и минимальная интенсивности частично поляризованного света, пропускаемого анализатором.
Угол поворота плоскости поляризации оптически активными веществами равен:
а) в твердых телах j = a× d,
где a – постоянная вращения, d – толщина слоя оптически активного вещества;
б) чистых жидкостях j = [a]×r d,
где [a] – удельное вращение, r – плотность жидкости;
в) в растворах j = [a]×с d,
где с – массовая концентрация оптически активного вещества в растворе.
Тепловое излучение
Закон Стефана-Больцмана
Rэ = s T4,
где Rэ – энергетическая светимость черного тела (энергия, излучаемая с единицы поверхности тела, в единицу времени, во всем спектральном интервале излучения); T – абсолютная температура тела; s – постоянная Стефана-Больцмана ( s = 5,67.10–8 Вт/(м2 . К4) ).
Закон смещения Вина lmax = b΄/ T΄ ,
где lmax– длина волны, на которую приходится максимум излучательной способности тела; b΄ – постоянная Вина (b΄ = 2,9·10-3 м·К ).
Второй закон Вина ( rl, T) max = b΄΄× T5 ,
где (rl, T)max – максимальная излучательная способность (максимальная спектральная плотность энергетической светимости); b΄΄– вторая постоянная Вина (b΄΄=1,3 . 10–5 Вт/ (м3 . К5)).
Излучательная способность тела – это энергия, излучаемая нагретым телом в единицу времени, с единицы поверхности нагретого тела в узком спектральном интервале от l до (l + Dl ).
Связь между энергетической светимостью и излучательной способностью тела .
Закон Кирхгофа
где – излучательная способность тела; – излучательная способность абсолютно черного тела; – поглощательная способность тела.
Поглощательная способность тела – отношение энергии, поглощенной телом к энергии, падающей на тело, причем и та, и другая энергии берутся в единицу времени и приходятся на единицу поверхности нагретого тела.
Энергетическая светимость серого тела
Rэ = аT × s × T4,
где аT– поглощательная способность серого тела.
Фотоэффект
Формула Эйнштейна:
hn = A + (m×u2max)/2,
где e = hn – энергия фотона, падающего на поверхность металла; А – работа выхода электрона из металла; (m×u2max )/2 – максимальная кинетическая энергия фотоэлектрона.
Красная граница фотоэффекта nо = А / h или
lо = сh / A ,
где nо – минимальная частота (lо– максимальная длина волны), при которой еще возможен фотоэффект.
Условие наблюдения фотоэффекта hn ³ A .
Давление света
Давление, производимое светом при нормальном падении
где J – интенсивность света (энергия, переносимая волной через единичную поперечную площадку в единицу времени); r – коэффициент отражения; с – скорость света в вакууме.
Для абсолютно черной поверхности r = 0.
Для абсолютно белой поверхности r = 1.
где N – число фотонов, падающих на поверхность площадью S за единицу времени; n – частота света.
АТОМ БОРА
Первый постулат Бора: электроны в атоме могут двигаться только по определенным орбитам, находясь на которых они не излучают энергии. Эти орбиты называются стационарными и определяются условием
mυnrn=nћ, (1.1)
где rn – радиус n-ой орбиты, υn – скорость электрона на этой орбите; mυnrn – момент импульса электрона, n – главное квантовое число (n=1, 2, 3…), , h – постоянная Планка, равная 6,62·10-34 Дж·с.
Второй постулат Бора: при переходе электрона с одной орбиты на другую атом излучает или поглощает квант энергии, равный
hν=Em-En, (1.2)
где Em и En – энергии электрона на соответствующих орбитах.
Сериальная формула, определяющая длину волны света, излучаемого или поглощаемого атомом водорода при переходе из одного стационарного состояния в другое: (1.3)
где R – постоянная Ридберга, равная 1,097·107 м-1, nи m – целые числа, называемые квантовыми.
Квантовое число n определяет серию спектральных линий: n=1 – серия Лаймана (ультрафиолетовое излучение), n=2 – серия Бальмера (видимое излучение), n=3 – серия Пашена (первая инфракрасная серия), n=4 – серия Брэкета (вторая инфракрасная серия), n=5 – серия Пфунда (третья инфракрасная серия).
Сериальная формула для длин волн линий спектра водородоподобных ионов (т.е. ионов, имеющих по одному электрону: He+, Li++ и т.д.) (1.4)
где z – порядковый номер элемента в таблице Менделеева.
Для рентгеновских спектров выполняется закон Мозли, согласно которому положение линий определяется соотношением (1.5)
где σ – постоянная экранирования, n=1 соответствует K-серии, n=2 соответствует L-серии, n=3 соответствует M-серии Для K-серии σ=1.
Коротковолновая граница λmin сплошного рентгеновского спектра определяется формулой (1.6)
где e – заряд электрона, U – напряжение в рентгеновской трубке.
ВОЛНОВЫЕ СВОЙСТВА МИКРОЧАСТИЦ
Формула де-Бройля: ,
где λ – длина волны, связанная с частицей, имеющей импульс p=mυ.
Связь длины волны де-Бройля с кинетической энергией Ek имеет вид:
а) в классическом приближении (Ek<<m0c2) p=mυ,
откуда
бб) в релятивистском случае (Ek~m0c2)
Ek=mc2-m0c2=E- m0c2,
E2=( m0c2)2+p2c2,
где Eи Ek – полная и кинетическая энергии соответственно. Таким образом, релятивистский импульс равен
,
соответственно
Соотношение неопределенностей:
для координаты и импульса
,
где Δpx – неопределенность проекции импульса частицы на ось x; Δх – неопределенность ее координаты;
2) для энергии и времени
где ΔЕ – неопределенность энергии данного квантового состояния, Δτ – время пребывания системы в этом состоянии.