Энергия электростатического поля. Энергия системы покоящихся зарядов
Рассмотрим произвольную ограниченную систему зарядов находящихся диэлектрической среде. Выделим произвольную область содержащую систему зарядов и ограниченную замкнутой поверхностью S. Энергия электростатического поля, содержащаяся в V0 равна
Пологая и интегрируя по частям, находим
(19.1)
Будем считать поверхность S сферой бесконечно большого радиуса R. Тогда при потенциал убывает как , где - диэлектрическая проницаемость среды на бесконечности, а - полный свободный заряд системы, равный по теореме Гаусса
Все это позволяет получить следующую оценку для поверхностного интеграла (19.1):
Так как потенциал убывает обратно пропорционально расстоянию то при
(19.2)
где -область занятое свободными зарядами.
Учтем теперь, что потенциал удовлетворяет уравнению Пуассона и поэтому может быть записан в форме
(19.3)
где - область, занятая свободными и связанными зарядами. Подставляя (19.3) в (19.2), получаем выражение для энергии электростатического поля в среде:
обычно используемое симметричное выражение (19.4)
Если заряды считать точечными, то (19. 4) будет содержать расходящиеся интегралы, отвечающие собственным энергиям отдельных зарядов. Если заряд е равномерно распределен по поверхности шарика радиуса а, то энергия электростатического поля, равна
и при оказывается бесконечной.
Энергия системы точечных зарядов будет равна, здесь - потенциал создаваемый всеми зарядами кроме i-го.