Изотермический процесс изменения состояния водяного пара
Если изотермический процесс начинается в двухфазной области, то он определяется двумя начальными параметрами один из которых позволит найти соотношение фаз, и одним любым конечным параметром отличным от температуры. Удобнее всего и нагляднее изотермический процесс представляется графически в – диаграмме. Пусть начальная точка, к примеру, лежит в области влажного насыщенного пара. При изотермическом перегреве пара, как видно из диаграммы (рисунок 9.6), его давление уменьшается . Это не позволяет использовать изотермический перегрев пара в циклах паросиловых установок, работающих на перегретом паре.
Площадь под процессом в – диаграмме численно равна подводимой теплоте .
Рисунок 9.6 P, и - диаграммы изотермического процесса изменения состояния пара |
Изменение внутренней энергии в течении процесса
(9.29)
Удельную теплоту подведенную в процессе можно найти через изменение энтропии
(9.30)
Удельная работа расширения из первого начала запишется как разность подведенной теплоты и изменение внутренней энергии в процессе.
. (9.31)
Адиабатный процесс изменения состояния водяного пара
Рассмотрим равновесный адиабатный процесс (идеальная адиабата), при протекании которого энтропия в процессе остается неизменной . Поэтому во всякой энтропийной диаграмме идеальная адиабата изображается отрезком вертикальной прямой. Если начальное состояние пара на – диаграмме расположено левее адиабаты , то при адиабатном расширении жидкости (процесс a-b) давление снижается и жидкость превращается во влажный насыщенный пар как показано на – диаграмме, а паросодержание становится равным , т. е. часть жидкости переходит в состояние пара.
Рисунок 9.7 и - диаграммы адиабатного процесса изменения состояния пара |
При таком же расширении перегретого пара (рисунок 9.7) он сначала переходит в сухой насыщенный пар (точка ), а затем во влажный насыщенный пар (точка 2).
Линия постоянной степени сухости пара (паросодержания) x = 0,5 в диаграмме имеет почти вертикальную ориентацию и разделяет область влажного пара на две части. В левой части, т. е. при x < 0,5, при адиабатном расширении влажного насыщенного пара паросодержание увеличивается, а в правой – уменьшается.
Для адиабатного процесса энергетика цикла ( ) определяется очевидными зависимостями
(9.32)
(9.33)
Адиабатный процесс приближенно может быть описан уравнением .
Для влажного пара с начальным паросодержанием показатель адиабаты определяют по формуле
,
Таким образом для сухого пара , k = 1,135
Для перегретого пара k = 1,3
Записанные выражения и численные значения справедливы лишь при МПа. В уравнении адиабаты для пара показатель степени не является отношением теплоемкостей , и находиться как эмпирический показатель степени.
Примеры решения задач на процессы с водяным паром.
Пример 1.
Сосуд постоянного объема дм3 содержит сухой насыщенный водяной пар при температуре 250 °C, охлаждающийся до 130 °C. Определите массу конденсирующегося водяного пара и объем занимаемый конденсатом в конечном состоянии, а также тепло, отдаваемое при охлаждении.
ДАНО 2,0 дм =250 C =130 C | С.И м 523 К 403 К |
=? |
Анализ
Задача по термодинамике на процессы с водяным паром. Конечное состояние пара будет в двухфазной области влажного пара. Процесс охлаждения изохорный и поэтому работа расширения .
Рисунок 9.3 К выводу правила рычага. |
Решение
Найдем массу сконденсировавшегося пара
, где общая масса влажного пара в точке 2;
– паросодержание в точке 2.
Найдем массу пара в начальном состоянии.
По условию задачи эта масса сухого насыщенного пара в точке 1, следовательно
.
Удельный объем сухого насыщенного пара берем из таблиц для воды и водяного пара при 250 °C, м3/кг, тогда
кг.
Т. к. пар охлаждается изохорно, то .
Найдем степень сухости в конце процесса охлаждения
Значения и при 130 °C, вновь находим из таблиц
.
Конечное паросодержание мало, т. к. большая часть пара конденсируется
кг.
Однако конденсат занимает лишь небольшую часть объема сосуда
,
т. е. около 98 % объема сосуда заполнено сухим насыщенным паром, масса которого составляет лишь 7,34 % от общей массы. По Первому закону термодинамики для закрытой системы запишем
.
Из таблиц находим кДж/кг.
Для энтальпии влажного пара в конце охлаждения
кДж/кг.
Пример 2.
Определить состояние и калорические параметры водяного пара при МПа и 500 °C.
ДАНО =1,6 мПа =500 | С.И Па 723 К |
? ? s=? =? |
Анализ
Задачи на определение параметров состояния пара по его двум исходным начальным параметрам давлению и температуре.
Воспользовавшись таблицами водяного пара или - диаграммой найдем в какой области состояние пара находится точка, определяющая его первоначальное состояние исходя из данных по условию.
Воспользуемся заданным давлением и по таблицам находим, что температура насыщающих паров при этом давлении равна . Таким образом температура пара > , а значит пар находится в температурной области и задачу решать лучше с использованием - диаграммы.
Решение
Исходное состояние находится как точка пересечения изобары с изотермой . Проводя соответствующие линии из "1" , а также найдем по соответствующим шкалам значения кДж/кг; кДж/(кг×К). Удельный объем используя экстраполяции либо интерполяции находим через две проходящие с двух сторон от точки приведенный на диаграмме изохоры м3/кг.
Внутреннюю энергию перегретого пара в точке 1 определим воспользовавшись известным соотношением
кДж/кг.
Пример 3.
Перегретый пар при МПа и 350 °C адиабатно расширяется до МПа. Пользуясь – диаграммой, определить , работу и изменение внутренней энергии в этом процессе.
ДАНО =1,6 мПа =500 =0,2 мПа | С.И Па Па |
? ? =? =? |
Анализ
Задача из термодинамики на адиабатный процесс перегретого пара. Для ее решения удобно воспользоваться – диаграммой. Конечное состояние пара в процессе будет однозначно определяться точкой пересечения вертикали и изобары . Требуемые к определению параметры легко находятся если воспользоваться – диаграммой водяного пара и соответствующими зависимостями для расчета изменения внутренней энергии и работы расширения.
Решение
Изобразим процесс расширения пара по адиабате в – диаграмме. Начальную точку находим как пересечение изобары с изотермой Затем отпускаем перпендикуляр до пересечения С изобарой и находим точку пересечения 2, отражающей состояние пара по завершению адиабатного процесса.
Пользуясь – диаграммой и найденными точками по диаграмме определим численные значения параметров: , , , , . Используя найденные и заданные величины рассчитываем калорические величины: работу, изменение внутренней энергии.
Точка 1: кДж/кг; м3/кг; МПа; 500 °C;
кДж/(кг×К).
Точка 2: кДж/(кг×К); МПа; ; °C;
м3/кг; кДж/кг.
В адиабатном процессе теплообмен отсутствует . Тогда, в соответствии с первым началом термодинамики, будет иметь
Найдем изменение внутренней энергии в процессе
Тогда искомая работа в процессе найдется как изменение внутренней энергии
кДж/кг.
Влажный газ.
10.1 Основные понятия и определения
Строго говоря, в природе в естественных условиях сухих газов не существует. Воздух, продукты сгорания топлива в тепловых двигателях всегда содержат определенное количество водяных паров. Небольшое содержание пара может при определенных условиях оказать заметное влияние на термодинамические свойства газа. В том же случае, когда массовая доля пара в смеси с сухим газом значительна, изменение состояния необходимо рассчитывать с учетом взаимного влияния свойств газов, входящих в нее. Термодинамические процессы с влажным газом встречаются в инженерной практике, когда рассчитываются процессы сушки, кондиционирования и вентиляции, а также процессы адиабатного расширения и сжатия при наличии фазовых переходов, хотя бы одного из компонентов.
Влажным газом называется смесь сухого газа и водяного пара, хотя в некоторых случаях газ может быть увлажнен и парами другой жидкости – эфира, спирта, аммиака и т. д. Смесь сухого воздуха и водяного пара называют влажным воздухом. Если влажный газ находится при относительно невысоком давлении, то можно считать, что его состояние описывается уравнением Клапейрона-Менделеева. Т.е его можно считать идеальным и, следовательно, для него справедлив закон Дальтона
,
где – давление смеси, ; – парциальное давление сухого газа, – парциальное давление пара.
Состояние пара во влажном воздухе определятся парциальным давлением пара и температурой парогазовой смеси. Если пар в смеси сухой насыщенный, то такой влажный газ (воздух) принято называть насыщенным газом (воздухом). В этом случае парциальное давление пара в смеси равно давлению насыщенных паров , при температуре смеси . Иначе, температура пара равна температуре кипения , определяемой по парциальному давлению пара ; т. е. .
В случае, когда , а пар в смеси находится в перегретом состоянии и газ называется ненасыщенным.
Температуру, при которой в процессе изобарного охлаждения парциальное давление пара становится равным давлению насыщения , называется температурой точки росы.
Парциальное давление пара т. о. подчиняется очевидному неравенству
.
Это означает, что массовая доля пара в смеси с воздухом определяется парциальным давлением пара, которое не может быть больше чем давление насыщающих паров , при температуре влажного газа (воздуха).
Содержание влаги в воздухе принято оценивать абсолютной и относительной влажностями.
Абсолютной влажностью называют отношение массы влаги (в общем случае паровой, жидкой и твердой фаз – тумана и кристалликов льда) к ее объему или к равному ей объему влажного газа (воздуха).
(10.1)
где – абсолютная влажность, кг/м3; – масса влаги, кг; – объем влажного газа, м3. Если влага присутствует лишь в виде пара, то .
Относительной влажностью называют отношение плотности пара при его парциальном давлении и температуре смеси к плотности сухого насыщенного пара, при той же температуре
. (10.2)
При повышении температуры относительная влажность уменьшается. При этом абсолютная влажность остается неизменной.
Запишем уравнение состояния для пара в смеси с воздухом
или
и .
Или, после подстановки в выражение для
. (10.3)
Относительная влажность может принимать значения или
Значение соответствует сухому воздуху; при – сухому насыщенному пару.
Массовым влагосодержанием называют отношение массы влаги , к массе сухого газа (воздуха)
. (10.4)
Мольным влагосодержанием называют отношение количества вещества влаги в газе (воздухе) к количеству вещества сухого газа
. (10.5)
Вспоминая, что , а , где и – мольные массы влаги и сухого газа, после подстановки получим .
Для влажного воздуха, в частности получим
Массовой долей пара во влажном воздухе называют отношение массы пара к массе влажного газа (воздуха)
(10.6)
Тогда для массового влагосодержания можно записать очевидную зависимость
Воспользуемся законом Дальтона и запишем соотношение для удельных объемов
(10.7)
–удельный объем влажного газа, м3/кг; – удельные парциальные объемы сухого газа и пара в смеси, м3/кг.
Или через плотности
(10.8)
Запишем уравнение Клапейрона-Менделеева для сухого газа (воздуха) и для пара, содержащегося во влажном воздухе
.
Поделим почленно второе выражение на первое и учитывая, что получим
(10.9)
В частности, для воздуха и получим
(10.10)
или в условиях насыщения
(10.11)
По правилу фаз Гиббса, число независимых параметров, определяющих термодинамически равновесное состояния системы , где для влажного воздуха число компонентов число фаз . Тогда число независимых параметров, определяющих состояние влажного газа . Третий параметр должен прямо или косвенно определять концентрации компонентов.