Б26.1) Электрическое поле в проводнике с током.

Если в проводнике создать электрическое поле и не поддерживать его, то ток прекратится. Чтобы поддерживать ток, нужно от конца с меньшим потенциалом непрерывно отводить приносимые током заряды, а к концу с большим потенциалом непрерывно их подводить. Необходимо осуществлять круговорот зарядов, при котором они бы двигались по замкнутому пути.

Сторонние силы

Характеризуют работой, которую они совершают над перемещающимися по цепи зарядами. (ЭДС)

Расчёт магнитного поля соленоида.

Циркуляция вектора В по произвольному замкнутому контуру равна произведению магнитной постоянной на сумму токов охватываемых этим контуром. Соленоид

Б27.1) Поток вектора напряженности электрического поля.

Число силовых линий, пронизывающих некоторую поверхность, расположенную в электрическом поле, называют потоком вектора напряженности электрического поля сквозь эту поверхность E_n — нормальная к площадке компонента вектора напряженности.

Теорема Гаусса в интегральной и дифференциальной формах в вакууме и её применение для расчёта электростатических полей.

Поток вектора напряжённости электростатического поля в вакууме через произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме электрических зарядов, охваченных этой поверхностью, делённой на . Если ввести функцию объёмного распределения электрического заряда r( x, y,z) , такую, что и воспользоваться теоремой Остроградского-Гаусса , то из равенства получим дифференциальную форму теоремы Гаусса: .

Поле равномерно заряженного шара.

Вне шара силовые линии распределяются так же, как силовые линии точечного заряда. На расстоянии R>>r от центра шара напряженность поля определяется той же формулой, что и напряженность поля точечного заряда, помещенного в центре сферы.

Вектор напряжённости магнитного поля и его связь с векторами индукции и намагниченности.

Напряженность магнитного поля - векторная величина.

Б28.1) Электрический диполь в электростатическом поле.

Можно считать, что крайние связанные заряды двух соседних диполей в глубине диэлектрика взаимно компенсируются, но заряды, расположенные вблизи поверхности диэлектрика ничем не скомпенсированы. Эти некомпенсированные заряды создают дополнительное электрическое поле внутри диэлектрика, которое изменяет внешнее поле. Это явление разделения связанных зарядов и появления дополнительного поля называется поляризацией диэлектрика. Поэтому при поляризации диэлектрика электростатическое поле внутри диэлектрика изменяется за счёт поля связанных зарядов. Обычно поле связанных зарядов уменьшает поле свободных зарядов в диэлектрике.

Поляризация диэлектриков.

Явление возникновения электрических зарядов на поверхности диэлектриков в электрическом поле. В результате возникает суммарный электрический момент P, отличный от 0.

Эффект Холла.

Возникновение поперечного электрического поля и разности потенциалов в металле или полупроводнике с током, помещённом в магнитное поле, перпендикулярное к вектору плотности тока. Причина эффекта Холла – отклонение электронов, движущихся в магнитном поле под действием силы Лоренца.