Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела.

Вернемся к формулам для смещения x, скорости v и ускорения a гармонического колебательного процесса.

Пусть имеем тело массы «m», которое совершает под действием квазиупругой силы колебания по закону:

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , тогда

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Видно, что скорость и ускорение также изменяются по гармоническому закону (графики приводились ранее) с периодом колебаний равным T. Из сравнения формул видно, что скорости v опережает смещение по фазе на Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . Это означает, что если x=0, то v тела имеет максимальное значение Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Для ускорения зависимость иная. В каждый момент времени ускорение пропорционально смещению и находится с ним в противофазе. Это означает, что когда x=xmax, то ускорение тоже максимально, но отрицательно, т.е. при x=xmax, Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru (графики приведены ранее).

Квазиупругая сила, под действием которой происходит колебательное движение, является консервативной. Поэтому полная энергия гармонического колебательного движения должна оставаться постоянной. В процессе колебаний происходит превращение кинетической энергии в потенциальную и обратно (силами сопротивления пренебрегаем). Причем в моменты наибольшего отклонения о положения равновесия Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , причем Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru ; при прохождении положения равновесия Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , причем Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . Так как Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , то Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Определим, как со временем изменяется Ек и Uп для гармонического колебания Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . Имеем

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru (8.4)

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru (8.5)

Т.к. Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , то имеем

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru ,

т.е. Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru как и должно было быть, т.к. квазиупругая сила – консервативная сила.

Используя формулы тригонометрии, можно получить выражения для

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru (8.6)

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru (8.7)

Здесь E – полная энергия системы. Из формул видно, что Ек и Uп изменяются с частотой 2w0, т.е. с частотой вдвое превышающей частоту гармонического колебания. Среднее значение квадрата sin и квадрата cos равно 1/2. Следовательно, среднее значение Eк совпадает со средним значением Uп и равно E/2.

ЛЕКЦИЯ 11

Гармонический осциллятор.

Систему, описываемую уравнением Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , где Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , будем называть гармоническим осциллятором. Решение этого уравнения, как известно, имеет вид:

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Следовательно, гармонический осциллятор представляет собой систему, которая совершает гармонические колебания около положения равновесия.

Для гармонического осциллятора справедливы все результаты, полученные ранее для гармонического колебания.

Рассмотрим и обсудим ещё дополнительно к ним два вопроса.

Найдем импульс гармонического осциллятора. Продифференцируем выражение Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru по t и, умножив полученный результат на массу осциллятора, получим:

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . (8.8)

В каждом положении, характеризуемом отклонением “x”, осциллятор имеет некоторое значение ”p”. Чтобы найти ”p” как функцию ”x”, нужно исключить ”t” из написанных для ”p” и ”x” уравнений, Представим эти уравнения в виде:

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru (8.9)

Возведя эти выражения в квадрат и складывая, получим:

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . (8.10)

Нарисуем график, показывающий зависимость ”p” импульса гармонического осциллятора от отклонения ”x” (рис. 8.6). Координатную плоскость (”p”, ”x”) принято называть фазовой плоскостью, а соответствующий график – фазовой траекторией. Фазовая траектория гармонического осциллятора представляет собой эллипс с полуосями “A” и ”A·m·w0”. Каждая точка фазовой траектории изображает состояние осциллятора для некоторого момента времени (т.е. его отклонение и импульс). С течением времени точка, изображающая состояние, перемещается по фазовой траектории, совершая за период колебания полный обход. Причем это перемещение совершается по часовой стрелке [а именно, если в некоторый момент времени t¢ x=A, p=0, то в следующий момент времени ”x” будет уменьшаться, а ”p” принимать все возрастающие по модулю отрицательные значения, т.е. движение изобразительной точки (т.е. точки изображающей состояние) будет происходить по часовой стрелке].

Найдем теперь площадь эллипса Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . Или

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Здесь Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , где n0 – собственная частота осциллятора, являющаяся для данного осциллятора величиной постоянной.

Следовательно, Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . Откуда

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . (8.11)

Таким образом, полная энергия гармонического осциллятора пропорциональна площади эллипса, причем коэффициентом пропорциональности служит собственная частота осциллятора.

8.6. Малые колебания системы вблизи положения равновесия.

Рассмотрим произвольную механическую систему, положение которой может быть задано с помощью одной величины “x”. Величиной ”x”, определяющей положение системы может быть угол, отсчитываемый от некоторой плоскости или расстояние, отсчитываемое вдоль заданной кривой.

Потенциальная энергия такой системы будет функцией одной переменной ”x”: Ep=Ep(x).

Выберем начало отсчета таким образом, чтобы в положении равновесия x=0. Тогда функция Ep(x) будет иметь минимум при x=0.

Далее разложим функцию Ep(x) в ряд по степеням “x”, причем ограничимся случаем малых колебаний, поэтому высшими степенями “x” можно пренебречь. По формуле Маклорена:

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

(ввиду малости “x” остальными членами пренебрегаем)

Так как Ep(x) при x=0 имеет минимум, то Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , а Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . Обозначим Ep(x) = b и Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , тогда Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Это выражение идентично с выражением для потенциальной энергии системы, в которой действует квазиупругая сила (константу “b” можно положить равной 0).

Сила, действующая на систему, может быть определена по формуле: Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . Получено с учетом, что работа совершается за счет убыли потенциальной энергии Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Итак, потенциальная энергия системы при малых отклонениях от положения равновесия оказывается квадратичной функцией смещения, а сила, действующая на систему, имеет вид квазиупругой силы. Следовательно, при малых отклонениях от положения равновесия любая механическая система будет совершать колебания, близкие к гармоническим.

8.7. Математический маятник.

ОПРЕДЕЛЕНИЕ: математическим маятником будем называть идеализированную систему, состоящую из невесомой и нерастяжимой нити, на которой подвешена масса, сосредоточенная в одной точке.

Отклонение маятника от положения равновесия будет характеризоваться углом j (рис. 8.7). При отклонении маятника от положения равновесия возникает вращательный момент Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , он имеет такое направление, что стремится вернуть маятник в положение равновесия, поэтому моменту M и угловому смещению j нужно приписать разные знаки.

Следовательно,

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . (8.12)

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru Напишем теперь для маятника уравнение динамики вращательного движения (учитывая, что b – угловое ускорение равно Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , а Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru ).

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru

Рассмотрим малые колебания ( Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru ) и введем величину Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , тогда получим

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru

Решением этого уравнения будет функция Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru Следовательно, при малых колебаниях угловое отклонение математического маятника изменяется по гармоническому закону.

Как следует из формулы Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , частота колебаний математического маятника зависит только от его длины и величины “g” и не зависит от массы маятника. Учитывая, что Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru получим

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . (8.13)

Физический маятник.

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru ОПРЕДЕЛЕНИЕ: Физическим маятником будем называть твердое тело, способное совершать колебания вокруг неподвижной оси, не проходящей (не совпадающей) через его центр инерции.

При отклонении маятника от положения равновесия на угол j возникает вращательный момент, стремящийся вернуть маятник в положение равновесия (рис. 8.8).

Этот момент равен

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru ,

где m – масса маятника; l – расстояние от точки подвеса «О» до центра инерции маятника «С».

Обозначим J – момент инерции маятника относительно оси, проходящей через точку подвеса, тогда Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . В случае малых колебаний получим уравнение

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru ,

где Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . Отсюда следует, что при малых отклонениях от положения равновесия физический маятник совершает гармонические колебания, частота которых зависит от массы маятника, момента инерции маятника относительно оси вращения и расстояния между осью вращения и центром инерции маятника.

Период колебаний физического маятника будет определяться выражением:

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . (8.14)

Сопоставляя это выражение с периодом колебаний математического маятника Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru получаем, что математический маятник с длиной Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru будет иметь такой период колебаний, как и данный физический маятник. Эта величина называется приведенной длиной физического маятника.

ОПРЕДЕЛЕНИЕ: Приведенная длина физического маятника – это длина такого математического маятника, период колебаний которого совпадает с периодом колебаний данного физического маятника.

ЛЕКЦИЯ 12

Затухающие колебания.

При выводе уравнения гармонических колебаний считалось, что колеблющаяся точка находится под действием только квазиупругой силы. Во всякой реальной колебательной системе всегда имеются силы сопротивления (например, это может быть сила трения в точке подвеса, сопротивление среды, в которой совершаются колебания). Действие этих сил приводит к тому, что энергия колеблющейся системы (или точки) будет непрерывно убывать. Эта убыль энергии будет равна работе против сил трения и сопротивления. Т.к. полная энергия колебаний пропорциональна квадрату амплитуды Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , то наличие сил трения и сопротивления приведет и к непрерывному убыванию амплитуды колебаний. Если убыль энергии не восполняется за счет работы внешних сил, то колебания будут затухать (и носят название затухающих).

Итак, затухание колебаний в любой колебательной системе (механической, электрической и т.п.) обусловлено потерями энергии в этой системе. Потери энергии колебаний в механических колебательных системах происходят из-за трения (внешнего и внутреннего) и излучения упругих волн в окружающую среду; в электрических – из-за наличия активного сопротивления проводников и т.п.

Рассмотрим свободные (или собственные) колебания. Это значит, что система, будучи выведена из положения равновесия в результате внешнего воздействия, в дальнейшем предоставлена самой себе и находится под воздействием только квазиупругой силы F=-kx и силы сопротивления среды, значит она будет совершать затухающие колебания вдоль оси “x”.

Ограничимся рассмотрением малых колебаний, тогда и скорость (v) системы будет малой, а при небольших скоростях сила сопротивления пропорциональна скорости:

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru ,

где r – коэффициент сопротивления среды. Знак минус (“-”), т.к. Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru и Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru имеют противоположные направления.

Под действием сил F и f тело приобретает ускорение “a”, и для колеблющегося тела уравнение II-закона Ньютона имеет вид:

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru или Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Обозначим Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru ; Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , тогда

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru (8.15) – дифференциальное уравнение затухающих колебаний

Здесь w0 – та частота, с которой совершались бы свободные колебания системы при отсутствии сопротивления среды (т.е. при r = 0). Эта частота называется собственной частотой колебаний системы. b – коэффициент затухания колебаний (зависит от свойств данной системы и среды).

Наличие сопротивления среды приводит к тому, что амплитуда колебаний со временем будет уменьшаться. Поэтому будем искать решение уравнения (8.15) в виде:

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru

где a(t) – некоторая функция времени.

Продифференцируем это выражение по времени и найдем Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru и Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru :

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru

После подстановки этих выражений в уравнение (8.15) и несложных преобразований придем к следующему соотношению:

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Для того чтобы уравнение удовлетворялось при любых значения “t”, необходимо равенство нулю коэффициентов при “sin” и ”cos”. Т.е. приходим к двум следующим уравнениям:

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru (8.16)
Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru (8.17)

Первое уравнение представим в виде:

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru или Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

После интегрирования получим Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , где Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru – постоянная интегрирования. После потенцирования найденного выражения получим Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . Видно, что Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , а Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . Подставим эти значения в (8.17), получим

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Отсюда Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

При w0 > b, величина w будет вещественной и тогда решение дифференциального уравнения Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru может быть представлено в виде

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Таким образом, при не слишком большом затухании Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru колебания описываются функцией

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

График этой функции показан на рисунке 8.9. Пунктирными линиями показаны пределы, в которых находится смещение колеблющейся точки. Движение такой системы можно рассматривать как гармоническое колебание с частотой w и амплитудой, изменяющееся по закону Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru Верхняя из пунктирных кривых дает график функции a(t), причем величина a0 представляет собой амплитуду в начальный момент времени. Начальное смещение x0 зависит, кроме a0, также от начальной фазы a: Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Скорость затухания колебаний определяется величиной Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , которую называют коэффициентом затухания. Найдем время t, за которое амплитуда колебаний уменьшается в “e” раз. По определению Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Следовательно, коэффициент затухания равен обратной величине того промежутка времени, за который амплитуда колебаний уменьшается в “e” раз.

С учетом того, что Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , а Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru период затухающих колебаний можно определить как

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

При незначительном сопротивлении среды Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru период колебаний практически равен Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . С ростом коэффициента затухания период колебаний увеличивается.

Для характеристики колебательной системы (а именно: убывания амплитуды колебаний в зависимости от числа колебаний) вводится величина, называемая логарифмическим декрементом затухания (l).

Отношение значений амплитуд, соответствующих моментам времени, отличающимся на период равно

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru – это отношение называется декрементом затухания, а его логарифм – логарифмическим декрементом затухания.

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , т.е. Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . Т.к. Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , то Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . Отсюда следует, что логарифмический декремент затухания l зависит от свойств данной системы и среды.

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru Выразим Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru и запишем закон убывания амплитуды в виде Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . За время t, за которое амплитуда колебаний уменьшится в “e” раз система совершит Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru колебаний. Из условия Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru получаем Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru . Поэтому Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Следовательно, логарифмический декремент затухания равен обратной Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru величине числа колебаний, совершаемых системой за то время, за которое амплитуда уменьшается в “e” раз (l – безразмерная величина).

Для характеристики колебательной системы также часто употребляется величина Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , называемая добротностью колебательной системы. Как видно из определения, добротность пропорциональна числу колебаний N, совершаемых системой за время t, за которое амплитуда колебаний убывает в “e” раз.

Как известно, энергия колеблющейся системы пропорциональна квадрату амплитуды. Поэтому энергия системы при затухающих колебаниях убывает со временем по закону

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru ,

где E0 – значение энергии при t = 0.

Продифференцировав это выражение по “t”, получим скорость возрастания энергии

Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Изменив знак на обратный, найдем скорость убывания энергии: Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

Если энергия мало изменяется за время равное периоду колебаний, то убыль энергии за период будет равна Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru .

С учетом Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru и Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru получим Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru , т.е. при слабом затухании колебаний добротность с точностью до множителя 2p равна отношению энергии, запасенной в системе в данный момент, к убыли этой энергии за один период колебаний.

Из формулы для периода колебаний Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru следует, что с ростом коэффициента затухания период колебаний увеличивается, а при b = w0 период колебаний обращается в бесконечность, т. е., движение перестает быть периодическим.

И последнее, математический анализ показывает, что при условии Скорость, ускорение и энергия колеблющегося тела. - student2.ru движение носит апериодический (непериодический) характер – выведенная из положения равновесия система возвращается в положение равновесия, не совершая колебаний.

Наши рекомендации