Характеризующие электромагнитное поле
Векторы электрического поля
Для описания электрического поля используют векторы: вектор напряжённости электрического поля ,вектор поляризации , вектор электрического смещения (электрической индукции) .
1. Напряжённость электрического поля — физическая характеристика электрического поля, определяющая силовое воздействие поля на неподвижный электрический заряд.
Напряжённость электрического поля является векторной величиной, численно равной отношению силы , с которой электрическое поле действует на положительный заряд q, внесенный в рассматриваемую точку поля, к значению этого заряда, когда величина заряда стремится к нулю
Сила взаимодействия зарядов, а следовательно, и напряжённость
электрического поля в различных средах различны. Это объясняется
поляризацией вещества ― ориентацией диполей относительно векторов поля (Рис. 1.1).
Рис. 1.1. Поляризация вещества
Поляризация характеризуется поляризованностью.
Поляризованность – это сумма всех дипольных моментов вещества, отнесенная к единице объема
Из-за поляризациидиэлектрика напряжённость электрического поля в диэлектрике уменьшается.
При несильных внешних электрических полях вектор поляризованности можно считать пропорциональным напряженности электрического поля
,
где — относительная диэлектрическая восприимчивость вещества;
ε0 — электрическая постоянная, равная 8,859·10–12 Ф/м.
Для характеристики электрического поля используется также вектор электрического смещения , позволяющий исключить из рассмотрения свойства среды.
Вектор электрического смещения ― векторная величина, равная геометрической сумме вектора напряженности электрического поля в рассматриваемой точке, умноженной на электрическую постоянную, и вектора поляризованности в той же точке
или
.
Здесь ― относительная диэлектрическая проницаемость среды;
ε ― абсолютная диэлектрическая проницаемость среды.
Векторы магнитного поля
Магнитное поле характеризуется векторами: магнитной индукцией , вектором намагниченности вещества , и вектором напряжённости магнитного поля .
Магнитная индукция ― векторная величина, характеризующая магнитное поле и определяющая силу, действующую на движущуюся электрически заряженную частицу со стороны магнитного поля.
Сила, действующая на движущийся заряд равна:
.
Здесь q ― электрический заряд; v ― скорость.
Направление силы находят по правилу векторного произведения (рис.1.2).
Рис. 1.2. Сила Лоренца
Сила максимальна, если вектор скорости перпендикулярен вектору индукции .В этом случае
.
Итак, магнитная индукция равна отношению силы, действующей на электрически заряженную частицу, к произведению заряда и скорости частицы, если направление скорости таково, что эта сила максимальна, и имеет направление, перпендикулярное к векторам силы и скорости, совпадающее с поступательным перемещением правого винта при вращении его от направления силы к направлению скорости частицы с положительным зарядом.
Магнитное поле действует, не только на отдельные движущиеся
заряды, но и на проводники, по которым течет электрический ток (рис.1.3).
Рис.1.3. Проводник с током в магнитном поле
Например, сила , с которой однородное магнитное поле действует на элемент dl тонкого проводника с токм I равна
,
где вектор направлен понаправлению тока в проводнике.
Направление силы d F → {\displaystyle d{\vec {F}}} определяется по правилу вычисления векторного произведения, которое удобно запомнить при помощи правила левой руки. Модуль силы Ампера можно найти по формуле:
d F = I B d l sin α , {\displaystyle dF=IBdl\sin \alpha ,} ,
где α {\displaystyle \alpha }a — угол между вектором магнитной индукции и направлением, вдоль которого течёт ток.
Полная сила F , действующая на проводник длиной l с током I, составит
.
Если проводник прямолинейный, а индукция B на оси проводника по-
стоянна и перпендикулярна направлению тока I, то модуль вектора си-
лы может быть рассчитан следующим образом
/
Направление силы d F → {\displaystyle d{\vec {F}}} определяется по правилу вычисления векторного произведения, которое удобно запомнить при помощи правила левой руки. Модуль силы Ампера можно найти по формуле:
d F = I B d l sin α , {\displaystyle dF=IBdl\sin \alpha ,} ,
где α {\displaystyle \alpha }a — угол между вектором магнитной индукции и направлением, вдоль которого течёт ток.
Величина индукции зависит от свойств среды. Под действием магнитного поля вещество может намагничиваеться. В этом случае появляется дополнительное поле, которое налагается на первичное поле. Намагничивание характеризуется намагниченностью.
Намагниченность ( ) ―векторная величина, равная сумме магнитных моментов атомов в единице объема вещества: .
Вектор измеряется в амперах на метр (А/м).
При рассмотрении многих процессов удобно ввести вектор напряженности магнитного поля.
Напряжённость магнитного поля ― векторная величина, равная геометрической разности магнитной индукции, деленной на магнитную постоянную, и намагниченности.
.
Намагниченность связана с соотношением:
,
где ― магнитная восприимчивость, характеризует свойство вещества намагничиваться в магнитном поле.
С вектором магнитной индукции напряжённость магнитного поля связана соотношением:
,
где μ = μ0 μr ― абсолютная магнитная проницаемость;
μ0 = 4π∙10-7 Гн/м ― магнитная постоянная;
μr ― относительная магнитная проницаемость.
Уравнения Максвелла
Закон полного тока
В интегральной форме.
Циркуляция напряженности магнитного поля по любому замкнутому контуру равна полному току сквозь поверхность, ограниченную этим контуром (рис.1.4):
.
Рис. 1.4. Контур в магнитном поле
Левую часть уравнения преобразуем по теореме Стокса:
.
Отсюда имеем дифференциальную форму закона полного тока:
или , (1.1)
где ― вектор плотности полного тока ;
―оператор пространственного дифференцирования ― оператор на́бла (оператор Гамильтона).
В декартовой системе координат и операция записыватся так:
.
Для наглядного представления о роторе вектора на рис.1.3 изображены линии магнитного поля цилиндра с током плотностью δ. Эти линии ― концентрические окружности ― показывают, что поле вихревое.
Рис.1.5. Цилиндрический проводник с током
.
Уравнение (1.1) представляет векторную запись трех уравнееий: .
Из закона полного тока видно, что магнитное поле порождается не только движущими зарядами (ток проводимости, ток переноса и ток поляризации), но и изменяющимся электрическим полем.
Возьмем операцию div от левой и правой части выражения закона полного тока:
.
Учитывая, что , получаем
уравнение непрерывности плотности полного тока:
.