Линии напряженности электростатического поля (силовые линии)  | Линии, касательные к которым в каждой точке совпадают с направлением вектора Е.. Линиям напряженности приписывается направление, совпадающее с направлением вектора напряженности. Линии напряженности никогда не пересекаются, поскольку в каждой данной точке пространства вектор Еимеет лишь одно направление |
| Линии напряженности для однородного поля | в случае однородного поля (для него вектор напряженности в любой точке постоянен по модулю и направлению) линии напряженности параллельны вектору напряженности |
Линии напряженности для точечного заряда  | в случае точечного заряда линии напряженности радиальные прямые, выходящие из заряда, если он положителен, и входящие в него, если заряд отрицателен. |
| Примеры изображения электростатических полей с помощью линий напряженности |  |
Густота линий напряженности  | Чтобы линии напряженности характеризовали не только направление, но и значение напряженности электростатического поля, их проводят с определенной густотой: число линий напряженности, пронизывающих единицу площади поверхности, перпендикулярную линиям напряженности, должно быть равно модулю вектора Е.. |
| Принцип суперпозиции | Напряженность Ерезультирующего поля, создаваемого системой зарядов, равна геометрической сумме напряженностей полей, создаваемых в данной точке каждым из зарядов в отдельности. |
| Возможные применения принципа суперпозиции | Позволяет рассчитать электростатические поля любой системы неподвижных зарядов, поскольку если заряды не точечные, то их можно всегда свести к совокупности точечных зарядов. |
| Пример применения принципа суперпозиции | Поле создается двумя точечными неподвижными положительными зарядами Q1 и Q2 (Q1 = Q2) На рисунке показаны напряженности результирующего поля в точке А, равноудаленной от зарядов, и в произвольной точке В.  |
| Поверхностная плотность заряда σ = q/ S | Физическая величина, определяемая зарядом, приходящимся на единицу поверхности. |
Работа при перемещении заряда Q0 из точки 1 в точку 2 в поле заряда Q.  | Работа сил электростатического поля не зависит от траектории перемещения, а определяется только положениями начальной 1 и конечной 2 точек. Это означает, что электростатическое поле потенциально. Работа, совершаемая при перемещении электрического заряда во внешнем электростатическом поле по любому замкнутому пути, равна нулю. |
| Потенциал электростатического поля | φ = W/Q0 - Физическая величина, определяемая потенциальной энергией единичного положительного заряда Q0, помещенного в данную точку.  Физическая величина. определяемая работой по перемещению единичного положительного заряда Qo при удалении его из данной точки в бесконечность. |
| Единица потенциала 1 В= 1 Дж/Кл | 1 В (вольт) - потенциал такой точки поля, в которой заряд в 1 Кл обладает потенциальной энергией 1 Дж. |
| Потенциал поля точечного заряда φ =кq/ ξ r | [r - расстояние от данной точки до заряда Q, создающего поле; |
| Разность потенциалов | Определяется работой, совершаемой силами поля при перемещении единичного положительного заряда из точки 1 в точку 2. Работа сил электростатического поля при перемещении точечного заряда qo из точки 1 в точку 2 равна изменению его потенциальной энергии: А12 = = W1 - W2 Потенциал электростатического поля φ = W /qo , поэтому А12 = q (φ 1 - φ2 ) При решении конкретных задач физический смысл имеет именно разность потенциалов между двумя точками электростатического поля. |
| Эквипотенциальная поверхность |  Поверхность, все точки которой имеют один и тот же потенциал. Ее свойства: 1) работа сил эл. ст. поля при перемещении заряда по ней равна нулю: 2) вектор напряженности Е в каждой ее точке направлен по нормали к ней. 3) эквипотенциальные поверхности не пересекаются; |
| Связь между напряженностью и разностью потенциалов в однородном эл. ст. поле | . Переместим точечный заряд q из точки 1 в точку 2 в однородном эл. cт. поле в направлении линии поля . Работа сил поля, с одной стороны, равна  А12= Fd cosO° = qEd, где d - расстояние между точками 1 и 2; с другой, А12= qU12 где Ul2 - разность потенциалов (напряжение) между этими точками. Приравняв правые части этих выражений, получим Е =и12 / d. Если точки 1 и 2 не лежат на одной линии поля и расстояние между ними равно ℓто d = ℓ∙ cos α и формула приобретает вид E=U12/ ℓ∙соsα. Этой формулой удобно пользоваться тогда, когда вычисляется работа эл. ст. сил при перемещении заряда в однородном поле в произвольном направлении. |
