И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу

ТЕНЗОРЫ

Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу основных, фундаментальных математических понятий и широко применяется сейчас в механике, электродинамике, теории относительности и т. д. Первоначально возникшее в рабо­тах XIX века по теории упругости, оно было систематически иссле­довано в 1886 —1901 гг. итальянским геометром Г. Рйччи-Курбастро (1853—1925) и итальянским математиком и механиком Т. Лёви-Чивйта (1873—1942). Внимание к новому аппарату существенно возросло после создания в 1915 —1916 гг. великим ученым, физиком А. Эйнштейном (1879 — 1955) общей теории относительности, мате­матическая часть которой целиком основана на тензорном исчислении. Физические величины, которые нам встре­чались до сих пор, были либо скалярными, либо векторными. Однако существуют физические величины более сложной природы.

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru Например, однородное напряженное состоя­ние упругого тела характеризуется плотностью р силы, с которой одна часть тела действует на другую через мысленно вы­деленную плоскость (Q) (рис. 1); однако при этом р для различных направлений плоскости (Q) будет различным. Таким образом, вели­чина, характеризующая напряженное состояние, уже не является вектором, она представляет собой тензор 2-го ранга (определение см. в п. 2). Оказывается, что и многие другие важные величины, характеризующие состояние сплошных сред, также являются тен­зорами. Рис. 1.

К настоящему времени тензорная алгебра, а также тензорный анализ (т. е. теория тензорных полей, связанная с применением диф­ференцирования и интегрирования) представляют собой значительно разработанные дисциплины. В этой главе мы осветим лишь самые простые вопросы. Специально тензорному исчислению посвящен ряд книг, из которых мы укажем на [15, 53, 79, 99, 110]; главы, содер­жащие основы тензорного исчисления, имеются также в [39, 98, 103] и в других книгах.

§ 1. Тензорная алгебра

1. Примеры.К понятию тензора можно прийти уже размышляя над описанием векторов в обычном пространстве с помощью чисел. Как известно из векторной алгебры, все действия над векторами удобно осуществлять, выбрав евклидов базис i, j, k, после чего можно любой вектор а разложить по этому базису

а = ахi + ауj+ azk (1)

и взамен действий над векторами осуществлять действия над их про­екциями, т. е. над числами — коэффициентами разложений. Более того, даже задавать конкретные векторы обычно бывает удобнее с помощью разложения (1), чем каким-то геометрическим способом.

Однако задумаемся теперь, что это за векторы i, j, k. В некото­рых случаях, когда в задаче имеется естественная система отсчета направлений (например, во многих задачах статики), эти векторы можно описать вполне точно, «привязав» их к данным задачи. Но во многих случаях привлечение такой «абсолютной» системы отсчета является весьма искусственным либо вообще невозможно. Тогда по­лучается на первый взгляд парадокс: мы пользуемся проекциями вполне определенного вектора, которые зависят от выбора базиса, но не уточняем, как этот базис выбирается...

Эта трудность будет преодолена, если с самого начала отка­заться от выбора какого-то одного базиса, а считать, что все ба­зисы равноправны и каждому выбору базиса i, j, k отвечает на­бор значений ах, ау, аz в соответствии с формулой (1). Подобный набор величин, приобретающих определенные значения лишь после выбора базиса и преобразующихся по определенному правилу при за­мене базиса (см. ниже), и называется тензором (или тензорной вели­чиной), а сами эти величины, составляющие в определенном порядке тензор, называются его компонентами. (Отметим некоторое несо­ответствие: в векторной алгебре принято компонентами вектора A называть в е к торы ах\, ау\, azk. Однако в этой главе мы будем компонентами называть величины ах, а , аг.)

Оказывается, удобнее писать ех, е3, е3 И alt aa, а3 вместо

i, j, k и ах, а аг, так что

з

а = а»е, + а„е2 + а3е3 = 2 afit-

В тензорном исчислении принято не писать знак суммы по повто­ряющемуся индексу, а при повторении индекса всегда осуществлять такое суммирование, т. е. писать последнюю формулу в виде

а = apt ( - я,е,. = akeh = ...). (2)

Здесь индекс суммирования является немым и может быть обозна­чен любой буквой, а пределы суммирования определяются размер­ностью пространства, в котором рассматривается тензор.

Лекция 2. § 3. ДИНАМИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru Для изучения движения сплошной среды в связи с причинами, которые это движение вызывают, вводят понятие о силах. Силы могут быть внешними и внутренними. Первые являются следствием воздействия на рассматриваемое тело других тел, а вторые возникают в результате взаимодействия элементов данного тела. Внешние и внутренние силы могут быть двоякого рода: объемные (или массовые) и поверхностные. Объемная сила действует на массу, заключенную в произвольном элементе объема тела, например сила тяжести.

Рис. 4. Схема действия массовых и поверхностных сил в объеме V

Пусть И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (x,t)— объемная сила, отнесенная к единице объема. Тогда сила, действующая на бесконечно малый объем dV, равна

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru dV, а на объем V—равна И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru dV (рис. 1).

Поверхностная сила действует на элементы, которые можно мысленно выделить внутри тела или на его поверхности.

Сила, действующая на бесконечно малый элемент поверхности dS, равна И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru dS, где И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru — вектор силы, рассчитанный на единицу площади элемента и приложенный в любой его точке, называется вектором напряжения или просто напряжением (см. рис. 1).

Напряжение И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru зависит от положения элемента dS, т. е. от ориентировки его

в теле. Если требуется указать, что напряжение И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru относится к площадке с нормалью п, то пишут И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru .

Проекции этого вектора на оси произвольной системы координат Ох1х2х3 обозначаются через σnj (j=1, 2, 3). В частности, проекции напряжений И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru xi, отнесенные к площадкам, перпендикулярным к координатным осям Oxi, обозначаются через σij (i,j = 1,2,3), где σii называются нормальными напряжениями, а σij = σji (i≠j) — касательными напряжениями, действующими на этих площадках (рис. 5). Легко доказать следующие очень важные соотношения:

σnj = И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru ( i, j = 1,2,3), (1.29)

которые позволяют найти компоненты вектора напряжения для произвольной площадки с нормалью И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru , проходящей через точку М; αi = cos(n, хi) (i = 1, 2, 3).

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru Поэтому говорят, что совокупность шести величин σij, называемых компонентами симметричного тензора напряжений, полностью характеризует напряженное состояние в точке тела М.

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

Рис. 5. Расположение компонент тензора напряжений относительно выбранной декартовой системы координат

Рис. 6. Векторы напряжений в точке М, действующие в двух произвольно ориентированных площадках

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

Рис. 7. Нормальная и касательная проекции вектора напряжения И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

Пусть заданы две площадки, проходящие через одну и ту же точку М (рис. 6). Используя формулу (1.29), нетрудно доказать, что проекция напряжения И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru , действующего на первую площадку, на нормаль И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru ко второй равна проекции напряжения И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru , действующего на вторую площадку, на нормаль И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru к первой и вычисляется по формуле

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (1.30)

где α1i и α2j — направляющие косинусы нормалей И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru и И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru . Эта формула позволяет вычислить проекцию на любое направление вектора напряжения, действующего на данную площадку. В частности, проектируя вектор И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru на направление нормали, получаем нормальное напряжение (рис. 7)

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (1.31)

Касательное напряжение на этой же площадке равно

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (1.32)

где σn — величина вектора напряжения И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru .

Из формулы (1.30) следуют формулы перехода от одной системы Ох1х2х3 координат к другой О И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru ;

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (1.33)

где σ'кr — компоненты тензора напряжений относительно новой системы координат;

αкi = cos( И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru ), αrj = cos( И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru ).

Например, зависимость между напряжениями в декартовой (Ох1х2х3) и цилиндрической (r, θ, z) системах координат с общей осью Ox3 = Oz имеет вид

σrr = σ11cos2θ + σ22 sin2θ + σ12 sin 2θ;

σθθ= σ11 sin2θ + σ22 cos2θ - σ12 sin 2θ;

σzz = σ33; (1.34)

σrθ = И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru ( σ22 - σ11)sin 2θ + σ12 cos2θ;

σrz = σ13 cosθ + σ23sin θ;

σθz= - σ13 sinθ + σ23 cosθ;

где σrr—радиальное напряжение, действующее на площадке, перпендикулярной к радиусу; σθθ — тангенциальное (окружное) напряжение, действующее на площадке, нормаль которой перпендикулярна к радиусу.

Принимая во внимание известные соотношения аналитической геометрии

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

из формул (1.33) после суммирования левой и правой частей по к (при r = к) получается важное соотношение

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (1.35)

Оно показывает, что величина σ, называемая средним нормальным напряжением, инвариантна по отношению к преобразованию системы координат.

Характерной особенностью напряженного состояния сплошной среды является наличие в каждой точке тела, по крайней мере, трех взаимно перпендикулярных площадок, на которых касательные напряжения σij (i≠j) равны нулю. Направления нормалей к этим площадкам образуют главные направления, которые не зависят от исходной системы координат. Соответствующие напряжения σiii называются главными нормальными напряжениями. Поэтому любое напряженное состояние в рассматриваемой точке может быть вызвано растяжением (сжатием) окрестности точки в трех взаимно перпендикулярных направлениях.

Главные нормальные напряжения могут быть найдены из следующего кубического уравнения:

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

корни этого уравнения могут быть только вещественными.

Так как решения этого уравнения хi = σi (i=1,2,3) не зависят от выбора системы координат, коэффициенты σ, А, В также не должны зависеть, т. е. они инвариантны. Это еще одно доказательство инвариантности среднего напряжения

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (1.36)

Два других инварианта физического смысла не имеют.

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

 
  И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (1.37)

Рис. 8. Диаграмма Мора:

/, 2, 3 — окружности, координаты которых определяют нормальные и касательные напряжения на площадках, проходящих через главные оси 1, 2, 3 соответственно

Если главные направления совпадают с координатными осями (Охi), то формулы (1.31) — (1.34) упрощаются. Например, формулы (1.31) и (1.32) принимают вид

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (1.38)

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

где αi= cos (n, xi).

Отсюда нетрудно получить, что напряжения рп и τn могут лежать только внутри области, заштрихованной на рис.8. Это так называемая диаграмма Мора, дающая наглядное представление о напряжениях в различных сечениях, проходящих через данную точку. Здесь принята нумерация главных осей такой, чтобы выполнялись условия

σ1 ≥ σ2 ≥ σ3 (1.39)

Практический интерес представляют сечения, проходящие через главные оси. На рис. 8 точкам какой-либо окружности 1, 2 или 3 отвечают площадки, содержащие соответствующую главную ось.

Если площадка содержит главную ось Ox1 и наклонена под углом θ к оси Ох2, то из формул (1.38) получается

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

Эти напряжения соответствуют координатам точек окружности № 1 (см. рис. 8).

По аналогии можно записать формулы для напряжений, действующих на площадках, проходящих через две другие главные оси, иначе, для координат точек окружностей № 2 и 3 на рис. 8.

При θ = π/4, т. е. в сечениях, делящих пополам углы между главными плоскостями, касательные напряжения принимают экстремальные значения

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

называемые главными касательными напряжениями, а нормальные напряжения равны полусуммам

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

что соответствует координатам центров окружностей 1, 2 и 3 (см. рис. 8). Наибольшее из значений τi (i = 1, 2, 3) называется максимальным касательным напряжением и обозначается τmax. Если условия (1.39) выполняются, то τmax = τ2.

Так как различные тела обладают различными механическими свойствами по отношению к сдвигу и равномерному всестороннему сжатию, удобно компоненты тензора напряжения представить в виде суммы

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

где Sij—компоненты тензора, характеризующего касательные напряжения в данной точке и называемого девиатором напряжений.

Нормальные составляющие девиатора обозначают Sii = σii — σ, а касательные составляющие sij = σij (i≠j).

Главные направления девиатора напряжений (Sij) и тензора напряжений (σij) совпадают, а главные значения si отличаются от σi, на величину среднего (гидростатического) давления и определяются кубическим уравнением

-s3 + A1s+B1=0,

все корни которого также вещественны.

Инварианты A1 и В1 легко получить из формул (1.37), если заменить σij на sij и σi на si.

Неотрицательную величину

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (1.40)

называют интенсивностью касательных напряжений.

Часто рассматривают приведенное напряжение или интенсивность напряжений

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (1.41)

Величина Т равна нулю только в том случае, когда напряженное состояние есть состояние гидростатического давления.

Доказывается, что с погрешностью не более 7% имеет место равенство

Т ≈ 1,08 τmax.

Для характеристики вида напряженного состояния, подобно характеристике деформационного состояния, используется параметр, введенный Лоде и Надаи:

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

который изменяется в пределах от —1 до +1. Он указывает на взаимоотношение главных нормальных напряжений, в частности на положение точки σ2 на диаграмме Мора. Для одних и тех же величин μσ диаграммы Мора подобны.

Для чистого растяжения элемента (σ1>0, σ2= σ3 = 0) μσ= —1, для чистого сжатия (σ1 = σ2 = 0, σ3<0) μσ= 1, для сдвига (σ1>0, σ2=0, σ3= — σ1) μσ= 0, для гидростатического давления (σ1 = σ2 = σ3) μσ не имеет смысла.

§ 4. Источник и сток в пространстве.

 
  И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

Рассмотрим еще один важный для дальнейшего пример потенциального течения. Пусть

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (1.42)

где И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru , a Q = const или Q = Q (t). Ясно, что поверхностями равного потенциала j = const являются в этом случае поверхности r = const, т. е. концентрические сферы с центром в начале координат. Скорость v = grad j ортогональна к этим сферам, т. е. направлена по радиусам. Линии тока являются лучами, выходящими из начала координат.

Пусть Q > 0; тогда, так как grad j направлен в сторону роста j, то v направлена по r. Если Q < 0, то v направлена по - r (рис. 6). Величина скорости равна:

|(grad jr)| = И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru .

Рис. 6

Скорость стремится к нулю при r ® ¥ и к бесконечности при r ® 0. Точки нуль и бесконечность являются критическими. При Q > 0 (1) имеем

вытекание жидкости из начала координат во всех направлениях — это течение называется точечным пространственным источником. При Q < 0 (2) — втекание жидкости в начало координат — сток. В первом случае в бесконечно удаленной точке имеем источник, а во втором — сток.

Вычислим объем жидкости, протекающей за единицу времени через поверхность сферы S некоторого радиуса r с центром в начале координат. Через элемент сферы ds за единицу времени протекает объем жидкости v ds, а через всю сферу

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (расход жидкости)

( v можно вынести за знак интеграла, так как v = const на поверхности сферы). Заметим, что первые два равенства верны всегда, когда v = v (r) и v ортогональна к поверхности сферы S. Вычисленный объем жидкости не зависит от r. Таким образом, несмотря на то, что на разных сферах разного радиуса с центром в начале координат скорости разные, постоянная Q в потенциале j (1.42) является объемом жидкости протекающей за единицу времени через каждую такую сферу. Величина Q называется расходом или мощностью источника (стока).

Если Q = const, то источник или сток имеет постоянную мощность; если Q = Q (t) — то переменную. Если в некоторый момент времени Q меняется в начале координат, то мгновенно измеряется поле скоростей во всем пространстве. Сигналы изменение Q сразу сказываются на всем поле скоростей, что, конечно, не может иметь места в действительности. Возмущения должны распространяться с некоторой конечной скоростью. Поэтому рассмотренное поле скоростей является определенной идеализацией, которая может достаточно хорошо отражать действительность только в том случае, когда рассматриваются течения жидкости с большой скоростью распространения возмущений. Во многих случаях можно считать, что такой жидкостью является, например, вода, в которой скорость распространения слабых возмущений 1450 м/сек.

2. (4) Уравнения механики сплошных сред

§ 1. УРАВНЕНИЕ НЕРАЗРЫВНОСТИ

Один из фундаментальных законов ньютоновской механики материальных тел—это закон сохранения массы т любого индивидуального объема, т. е. объема, состоящего из одних и тех же частиц среды. Этот закон заключается в том, что для любого индивидуального объема т = const или в иной форме

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

В механике сплошных сред почти всегда вместо массы рассматривается плотность ρ.

Для малого объема верно равенство Δm ≈ ρΔV, а для конечного объема — равенство И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru , где интеграл взят по подвижному индивидуальному объему V.

Тогда закон сохранения массы т принимает вид

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (2.1)

Здесь не только плотность ρ — функция от координат точек пространства и времени, но и объем V зависит от t. Принимая это во внимание при вычислении производной в равенстве (2.1), несложно получить равенство

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

и так как оно справедливо для любого индивидуального объема, то получим первое основное дифференциальное уравнение механики сплошной среды

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (2.2)

которое называется уравнением неразрывности в переменных Эйлера. Это уравнение накладывает ограничение на скорость точек сплошной среды и применяется при больших перемещениях точек среды.

Если воспользоваться формулой (1.5), то уравнение (2.2) можно переписать в виде

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (2.3)

В цилиндрической системе координат (r, Θ, z) при осевой симметрии И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru = И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (r, z) уравнение неразрывности принимает вид

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

Интересно, что уравнение (2.3) легко получить сразу, остава­ясь строго на точке зрения Эйлера. Для этого достаточно рассмотреть поток вектора ρ И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru сквозь некоторую неподвижную замкнутую поверхность S произвольной формы. Нам известно [см. формулу (1.10)], что этот поток может быть представлен в виде

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

Он выражает массу среды, вытекающую за единицу времени из замкнутой поверхности S. Так как это повлечет за собой уменьшение плотности внутри S в единицу времени, равное (- dρ/dt), и соответственно изменение массы среды внутри S, равное

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru то И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

Отсюда следует уравнение (2.3).

Для несжимаемой жидкости dρ/dt (хотя ∂ρ/∂t≠0),уравнение неразрывности (2.2) приобретает вид

div И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru = И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

В этом случае поток скорости через любую неподвижную замкнутую поверхность равен нулю, т. е. объем втекающей жидкости равен объему вытекающей. Применяя это свойство к замкнутой поверхности, образованной трубкой тока и ее нормаль­ными сечениями, получим

v1S1=v2S2 .

Конечно, не существует сред, в строгом смысле действительно несжимаемых, однако весьма часто в инженерной практике предположение о постоянстве ρ приводит к значительному упрощению задачи и почти не вносит ошибки.

Для стационарных движений ∂ρ/∂t = O, уравнение неразрыв­ности получает вид

div ρ И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru = 0или И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

Уравнение (2.2) или (2.3) справедливо для любой однородной сплошной среды, когда нет поглощений массы, химических реакций, внутренней диффузии и других процессов, связанных с влиянием окружающих тел. Однако оно легко обобщается для многокомпонентных смесей или многофазных сред с учетом различного взаимного влияния компонентов (или фаз).

Для этого всякий индивидуальный объем можно представить как совокупность п континуумов, каждый из которых имеет свою плотность ρ1, ρ2, ..., ρn и свою скорость И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru , И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru , …, И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru . Если в смеси не происходит химических реакций и других процессов взаимных превращений, то для каждого компонента смеси должен выпол­няться закон сохранения массы

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru или И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

Если же в смеси происходят химические реакции, то массы компонентов тi могут меняться. Пусть γi — изменение массы тi i-го компонента смеси в единицу времени на единицу объема за счет химической реакции. Тогда уравнение неразрывности для компонента смеси можно записать в виде

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru или И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (2.4)

Согласно закону сохранения общей массы при химических реакциях имеем

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (2.5)

Кроме п плотностей и п скоростей для компонентов смеси можно ввести одну плотность ρ и одну скорость И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru смеси как целого.

Для этого достаточно просуммировать уравнения (2.4), учесть (2.5) и получим следующие равенства

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

В результате уравнение неразрывности примет обычный вид (2.3) относительно средних характеристик среды.

Все сказанное остается в силе, если вместо химических реакций в многокомпонентных смесях рассматриваются процессы взаимных поглощений (или выделений) в многофазных средах. В этом случае в формуле (2.4) γi — интенсивность поглощения i-той фазы среды.

§ 2. УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ И РАВНОВЕСИЯ

Известно, что основным динамическим уравнением движения материальной точки является второй закон Ньютона ma = R, a широко используемыми следствиями этого закона являются сле­дующие общие теоремы движения системы материальных точек:

а) производная по времени от количества движения

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

системы равна сумме всех действующих на систему внешних сил И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (2.6)

и называется уравнением количества движения или уравнением импульсов:

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (2.6')

б) производная по времени от кинетического момента

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

системы относительно какого-либо неподвижного центра О равна сумме моментов И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru всех внешних сил, действующих на систему, относительно того же центра, т. е.

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (2.7)

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

называется уравнением моментов количества движения или просто

Уравнением моментов

в) дифференциал кинетической энергии И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru системы равен сумме элементарных работ всех действующих на систему внешних И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru и внутренних И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru сил, т. е.

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

dТ = dA (2.8)

называется уравнением механической энергии или теоремой живых сил.

Для любого мысленно выделяемого индивидуального объема V сплошной среды, ограниченного поверхностью S, уравнения (2.6) — (2.8) остаются в силе, если динамические величины определить следующим образом:

EMBED Equation.3 И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru , И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru , И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

соответственно количество движения, момент количества движе­ния и кинетическая энергия сплошной среды в объеме V;

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

соответственно сумма внешних объемных и поверхностных (непрерывно распределенных и сосредоточенных) сил к их момен­тов относительно некоторого неподвижного центра О, действую­щих на среду в объеме V;

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

сумма элементарных работ внешних и внутренних объемных и поверхностных сил.

В этом случае уравнения (2.6) и (2.7) являются основными постулируемыми динамическими соотношениями механики сплош­ной среды1, подобно второму закону Ньютона в механике материальной точки. Они служат исходными для описания любых движений любой сплошной среды, в том числе для разрывных движений и ударных процессов. 1 Эти уравнения для индивидуального объема сплошной среды не вытекают из подобных уравнений движения системы материальных точек, а являются самостоя­тельными.

Уравнение (4.8) одно из наиболее важных следствий уравнений (4.6) и (4.7) при непрерывных движениях в пространстве и времени.

При непрерывных движениях интегральная теорема движения (4.6) эквивалентна следующим трем дифференциальным уравне­ниям:

в цилиндрической системе координат при осевой симметрии

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (2.9)

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru

в декартовой системе координат

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru (i=1,2,3)

где проекции ускорения ai вычисляют по формулам (1.6).

Эти уравнения, связывающие компоненты vi вектора скорости И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru и тензора напряжений {σij}, являются основной системой дифференциальных уравнений движения для любой сплошной среды, представляющих собой уравнение баланса количества движения (или импульса) для бесконечно малого объема среды.

Если движения частиц происходят без ускорения (ai=0) или они пренебрежимо малы, то уравнения (2.9) называются дифферен­циальными уравнениями равновесия.

При непрерывном движении сплошной среды теорема момен­тов количества движения (2.7) в дифференциальной форме сводится к выводу о том, что тензор напряжений симметричен, т. е. σij = σji. Если тензор напряжений симметричен, то уравнения моментов количества движения удовлетворяются тождественно.

Интегральная теорема живых сил (2.8) эквивалентна следую­щему дифференциальному уравнению:

dТ = dЕ = dA(e) (2.10)

где И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru — соответственно изменение кинетической и потенциальной энергии бесконечно малого объема сплошной среды;

И ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ НАПРЯЖЕНИЙ. Понятие тензора (от латинского tendo — напрягаю, растягиваю) принадлежит к числу - student2.ru — элементарная работа внешних объемных и поверхностных сил, действующих на бесконечно малый элемент объема среды.

Уравнение (2.10) является следствием уравнений движения (2.9) и представляет собой уравнение баланса механической энергии. В об­щем случае оно не является законом сохранения энергии, но его мож­но так трактовать тогда, когда механическая энергия тела не пере­ходит в тепловую или другие виды энергии. Общий закон сохранения энергии в этом случае распадается на два: закон сохранения механической энергии и закон сохранения энергии другого вида.

§ 3. УРАВНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ (МАТЕМАТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ)

Уравнения неразрывности и движения (2.3) и (2.9), справедли­вые при непрерывных движениях любой сплошной среды, недоста­точны для описания поведения конкретной среды, так как их число меньше числа входящих в них неизвестных (перемещения, дефор­мации, скорости, напряжения и др.). Это понятно и с другой точки зрения. Различные реальные тела при одних и тех же внешних усло­виях ведут себя по-разному, что никак не отражено в общих уравне­ниях (2.3) и (2.9). Поэтому говорят, что такая система уравнений не замкнута. Построить замкнутую систему уравнений — значит построить математическую модель изучаемой сплошной среды. Для этого к имеющимся уравнениям необходимо присоединить так называемые механические уравнения состояния, которые выра­жают связь между кинематическими и динамическими величинами.

Механические свойства реальных тел довольно сложны, и поэтому уравнения состояния устанавливаются на основании опытных данных. В настоящее время для многих тел установлены определенные механические свойства и соответствующие им уравнения состояния.

В силу характерных особенностей различают математические модели твердых деформируемых тел, жидкостей и газов, хотя такое деление в определенном смысле условно.

С позиций механики сплошной среды твердые тела, жидкости и газы различаются по действию, оказываемому на них внешними силами, именно по неодинаковой сопротивляемости изменению формы. Газы практически не сопротивляются изменению формы, капельные жидкости сопротивляются изменению формы значи­тельно слабее, чем твердые тела. Кроме того, они различаются по характеру и степени проявления упругих, вязких и пластических свойств, их влиянию на изучаемый процесс.

Все это находит отражение в уравнениях состояния, т. е. в зависимостях между компонентами тензоров напряжений σij и деформаций εij (или скорости деформаций ξij) или компонентами девиаторов напряжений sij и деформации eij (или скорости деформаций λij). По существу эти уравнения являются классифи­катором разделов механики сплошной среды.

При формулировке инженерных задач не следует стремиться к использованию уравнений состояния, описывающих все детали механического поведения тела под воздействием внешних сил. Наоборот, целесообразно выбрать простейшую математическую модель, которая отражала бы лишь самые существенные свойства. В противном случае решить задачу будет либо чрезвычайно сложно, либо вовсе невозможно.

Приведем наиболее известные уравне­ния состояния, используемые в гидромеханике и механике твердо­го деформируемого тела.

Следует обратить внимание, что структурное сходство этих моделей придает общность исходным уравнениям механики сплошной среды, несмотря на существенное различие в физиче­ском поведении разных тел.

§ 4. УРАВНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ ГИДРОМЕХАНИКИ

Наши рекомендации