Эквивалентные пары сил. Теорема об эквивалентности пар в плоскости и следствия из нее.

Две пары сил считаются эквивалентными в том случае, если после замены одной пары другой парой механическое состояние тела не изменяется, т. е. не изменяется движение тела или не нарушается его равновесие.

Теорема об эквивалентности пар сил. Пару сил, действующую на твердое тело, можно заменить другой парой сил, расположенной в той же плоскости действия и имеющий одинаковый с первой парой момент.

Эквивалентные пары. Теорема об эквивалентности пар в пространстве

Две пары сил считаются эквивалентными в том случае, если после замены одной пары другой парой механическое состояние тела не изменяется, т. е. не изменяется движение тела или не нарушается его равновесие.

Теорема об эквивалентности пар в пространстве.Пару сил не измен её действие на тело можно перенос в пл-ти парал её пл-ти дейсвия сохран велну алгебр момента пары сил

Сложение двух пар сил. Сложение системы пар сил в пространстве

Пары сил располож в пр-ве эквивалентны одной паре сил векторн моменнт которой равен геометрич сумме векторн момента слагаемых пар

M= m_k (m векторное)

Сложение системы пар сил в плоскости. Условие и уравнение равновесия системы пар сил в пространстве.

Если пары сил располож в пл-ти они эквивал одной паре сил, момент котор равен алгебр сумме моментов слагаемых сил

M= m_k

Условие и уравнение равновесия системы пар сил в пространстве

M=0. M_x Mz My- проекции векторного момента результир пары на оси координ

M= =0

M_x=0 Mz= 0 My=0

M_x = m_k =0

My= m_y =0

Mz= m_z =0

Аналитические ур-ия равновес системы пар сил в пр-ве

Сложение пар сил в пространстве. Условие и уравнение равновесия пар сил в пространстве

Пары сил располож в пр-ве эквивалентны одной паре сил векторн моменнт которой равен геометрич сумме векторн момента слагаемых пар

Условие и уравнение равновесия пар сил в пространстве

M= m_k =0

Теорема о параллельном переносе силы. Основная теорема статики о приведении произвольной пространственной системы сил

Теорема о параллельном переносе силы.Силу можно переносить параллельно самой себе в любую другую точку тела присоединяя при этом пару сил момент которой равен моменту пернос силы относ нового центра

M(FF’’)= BA(вектор) x F = m_B (векторное) *(F) (векторное)

Основная теорема статики.Любую систему сил при приведении к данному центру можно заменить одной силой и одной парой сил

R*= F_k M₀ = m₀ (F)(векторное)

22.Главный вектор и главный момент пространственной системы сил и формулы определения их величины и направления.

Главным вектором системы сил называется вектор, равный векторной сумме этих сил.

Главным моментом системы сил относительно точки О тела, называется вектор, равный векторной сумме моментов всех сил системы относительно этой точки.

R* =

Cos (x.y.z ^ R* )= R _{x y z}*/ R*

R*x y z = F_{k x y z}

R*=

M₀ =

Cos (x.y.z ^ M₀ )= M_{0 x y z}*/ R*

M₀ = F_k) ]² + F_k) ]² F_k) ]²