Принципы составления математических моделей в нефтегазовой отрасли
Лекция 2
Основные понятия
Через и обозначим скорость движения частицы. Причем, если движение установившееся, то и (х) = и, где х — расстояние от движущейся точки до некоторого начала х = 0. При такой записи задается зависимость (функциональная) скорости движущейся точки от ее положения, т. е. от значения местонахождения частицы (ее расстояние от начала отсчета х — 0). При помощи и = и (х) можем определить ее скорость. Так, например, при свободном падении частицы массой т с высоты h в среде, сопротивлением которой пренебрегаем, скорость частицы в зависимости от ее положения определяется формулой
где х — расстояние частицы от поверхности земли (от начала отсчета х = 0).
Задаваясь различными значениями х, в формуле (1.2) можно найти скорость падающей частицы на различных расстояниях от поверхности земли. При определении скорости частицы в различных ее положениях (ее расстояниях от поверхности земли) х = х1; х = х2 и т. д. достаточно в формуле (1.2) х заменить x1 ,x2 и т. д. Если, например, х2 = х1 + х, то по формуле (1.2) —скорость частицы в положении , а скорость частицы в положении х2 = х1 + х .
Таким образом, и = и (х) или и = f (x) определяет скорость частицы, находящейся на расстоянии х от начала отсчета. Точно также и = и (х + х) определяет скорость той же частицы на расстоянии х + х от начала отсчета. Изменение скорости частицы при переходе из положения х в положение х + х определится равенством
.
Рис. 1. Рис. 2.
В дальнейшем будем называть приращением функции, а — приращением аргумента. При этом малым значениям соответсвутуют малые значения . Другими словами, если , то и .
Следует отметить, что также является функцией х, т. е. при одном и том же приращении приращения функции для различных точек и не будут равны. Чтобы показать последнее, рассмотрим формулу (1.2) для точек = 5м и = 8л. Пусть h = 10 м и = 0,2 м. Тогда
,
а
, т.е.
.
Так как в дальнейшем примем , то остановимся на определении знака приращения функции .
Если и , т. е., например, скорость в точке больше, чем в точке х, то и скорость точки возратает. Если же , т. е. значение функции (в нашем примере значение скорости) в точке х больше, чем в точке , то , и рассматриваемая функция убывает.
Таким образом, во всем интервале, где , функция и (х)
возрастает, а где - —она убывает. На рис. 2 в интервале функция и (х) возрастает, и, следовательно, во всех точках этого интервала - , а в интервале (х2; х3) она убывает и, следовательно, . Отношение - - характеризует быстроту изменения функции в зависимости от х на отрезке . Чтобы найти характер изменения и (х) в данной точке х, следует вычислить
Формула (1.3) характеризует быстроту изменения и (х) в зависимости от х. Она дает производную от функции и (х) по аргументу х. Если функция и = и(х) есть зависимость скорости от положения движущейся точки, то - — дает значение градиента скорости и в направлении оси х, т. е. характеризует быстроту (и характер) изменения скорости. Если —— , то скорость и(х) на пути х возрастает, если же , то она убывает.
Чем больше абсолютная величина , тем больше изменения скорости в данной точке х. Таким образом, если на каком-либо интервале положительная величина, то это означает возрастание функции и(х), а если отрицательная величина, то—убывание. Если же в какой-либо точке х = х2 имеет место , то в этой
точке функция и(х) достигает или своего максимума (точка перехода от возрастания к убыванию), или же своего минимума (точка перехода от убывания к возрастанию).
При неустановившемся движении, когда скорость движущейся частицы не только изменяется при переходе из одной точки в другую, но и в каждой точке изменяется во времени, обозначим через скорость точки, находящейся на расстоянии х от начала отсчета в момент времени t. Точно также через обозначим скорость частицы той же точки, но в момент времени . Таким образом, будет означать скорость точки, находящейся на расстоянии от начала отсчета в момент времени t, и, наконец, — скорость частицы в точке в момент времени .
Следует особо отметить, что в общем случае величины между собой не равны, но они все будут стремиться к величине при . В нашем примере соответствуют значениям скорости частицы, находящейся на расстоянии х от начала отсчета в моменты времени t и . Поэтому есть приращение скорости частицы в данной точке х за промежуток времени . Точно также есть разность скоростей частиц, характеризующихся в точках в момент времени t. Другими слонами, характеризует изменение скорости во времени в данной фиксированной точке ж, а — изменение скорости в данный момент времени t в различных точках х и х + Ах. При этом и будут зависеть от х и t.
Если , то в данной точке х скорость частицы со временем растет, если же , то она убывает.
Точно также, если , то скорость в точке в данный момент времени t больше, чем и точке х, если же , то скорость в точке х больше, чем в точке . Заметим, что и в этом случае при величина и при величина .
Характер изменения в различных точках в данный момент времени t выражается формулой
Это равенство представляет собой частную производную от функции по в данный момент времени t, которая характеризует измененение функции (ее возрастание или убывание, а также быстроту изменения) вдоль оси х в данный момент времени t.
Точно также
есть частная производная от функции по времени t в фиксиро-ишшой точке , которая характеризует поведение функции и (х, t) (возрастание и убывание и быстроту изменения во времени в рассматриваемой точке ).
Таким образом, если , то во всех рассматриваемых точках функция во времени растет, если же ,то - убывает. Точно также, если , то в данный момент времени t вдоль оси х функция и (х, t) растет, если же , то—убывает.
Еще раз отметим, что при помощи формулы (1.4) определяется изменение скорости (функция вдоль оси в данный фиксированный момент времени t, а при помощи формулы (1.5) — изменение скорости (функция и (х, t) во времени в данной фиксированной точке х. Другими словами, при получении формулы (1.4) время t считаем фиксированным, а при получении формулы (1.5) значение х считается фиксированным. Поэтому
означает изменение скорости (функции и (х, t) вдоль оси х в данный момент времени . Причем при формулы (1.4) и (1.6) совпадают. Точно также
означает изменение скорости (функции и (х, t) во времени в данной фиксированной точке . Причем при формулы (1.7) и (1.5) совпадают.
Из математического анализа известно, что, если
где при , т. е. при малых значениях величина сколь угодно мала.
Перепишем (1.8) в виде
. (1.9)
Так как величина конечная и не зависящая от ,
то при малых значениях второй член в правой части формулы (1.9), т. е. , есть малая величина более высокого порядка,
чем первый член - . Поэтому, пренебрегая величиной по
сравнению с - и обозначая для значений , из формулы (1.9) получаем
(1.10)
Аналогичноиз (1.7) получим
(1.11)
Ниже приводятся некоторые сведения из векторного исчисления, необходимые при дальнейшем изложении материала.
Векторная величина а определяется в общем случае тремя проекциями на оси декартовой системы координат, т. е.
где — единичные векторы соответственно осей х, у и z. Величину а находим по формуле
Градиент скалярной величины (grad) является вектором, направленным по нормали к поверхности . Например, в случае плоскорадиальной фильтрации несжимаемой жидкости (одиночная цилиндрическая скважина в центре круглого цилиндрического пласта) градиент давления направлен по радиусу, так как поверхности равного давления — цилиндрические окружности. Градиент скалярной величины выражается формулой
где — проекции вектора а соответственно на оси и, следовательно,
Широко применяется в нефтепромысловой механике и понятие скалярной величины — дивергенции векторной величины с
где сх, су и сг — проекции на оси х, у и z.
Исходя из определения дивергенции и градиента имеем
Знак (набла в квадрате), или (дельта), носит название оператора Лапласа.
Закон сохранения массы
В этом разделе рассматривается вывод уравнения неразрывности (сплошности) для различных случаев движения однородной и неоднородной жидкостей, являющегося математическим выражением закона сохранения (постоянства) массы. В общем случае движения скорость и, плотность и давление р являются функциями координат х, у, z, -. движущейся частицы и времени t, т. е.
При этом и (х, у, z, t) — скорость жидкости в каждой данной точке пространства в момент времени t, т. е. она относится к определенным точкам пространства, а не к определенным частицам жидкости, передвигающимся в пространстве. То же самое относится к и р (х, у, z, t).
Несжимаемая жидкость
Рассматривается одномерное движение жидкости в трубе (рис. 3) вдоль оси х. Считая жидкость несжимаемой, принимаем, что в ней невозможно образование пустот, т. е. соблюдается условие неразрывности (сплошности) движения. Исходя из этого, количество жидкости,
Рис. 3.
проходящей в единицу времени через сечения 1—1 (G1x) и 2—2 (G.2x), должно быть одинаково, т. е.
G1x = G2x. (I.12)
Обозначим через массовую скорость в направлении оси х, где — плотность рассматриваемой жидкости. Так как масса жидкости в рассматриваемом объеме не изменяется, то массовая скорость во всех сечениях будет одна и та же, т. е.
. (I.13)
Следовательно,
Формула (1.14) выражает закон сохранения массы при одномерном течении жидкости. Исходя из формулы (1.13)или же (1.14), имеем wx = const, т. е. с учетом постоянства плотности получается , где и1 — средняя скорость в сечении 1—1, а и2 — в сечении 2—2.
При выводе уравнения (1.14) предполагается, что площадь поперечного сечения трубы постоянная. В противном случае, обозначая площадь поперечного сечения 1—1 через F1, а площадь 2—2 — через F2 и учитывая, что
, (I.15)
из формулы (1.12) получаем
u1F1 = u2F2 (I.16)
Из формулы (1.16) видно, что при установившемся течении несжимаемой жидкости средние скорости в поперечных сечениях обратно пропорциональны площадям этих сечений.
Так как при установившемся течении газа массовый расход по длине трубы имеет одно и то же значение, то, исходя из (1.12) и (1.15), для установившегося течения газа получаем
или же
. (I.17)
Рис. 4.
Рассмотрим случай плоского течения несжимаемой жидкости. Для этого возьмем параллелепипед со сторонами , 1 объемом (рис. 4). Количество жидкости, протекающей через стороны 1, 2, 3 и 4 соответственно будет ,
где wx и wy — массовые скорости в направлениях осей ох и оу. Заметим, что на рис. 4 не ограничиваем направление течения. Жидкость может притекать через грани 1 и 4 и вытекать через грани 2,3 или же притекать через грани 1 и 2 и вытекать через грани 3,4. Также возможны и другие направления течения. Однако количество притекающей жидкости должно быть равно количеству вытекающей жидкости. Это объясняется тем, что рассматриваемая жидкость несжимаемая, т. е. в рассматриваемом объеме масса (плотность) жидкости не изменяется. Если, например, G1x = 7; G2x = 3 и Gl =5, то в силу несжимаемости жидкости со стороны 4 должно вытекать G2y =9. Другими словами,
(G2x-G1x) + (G2y-G1y) = 0. (I.18)
Закон сохранения массы [см. формулу (1.18)] показывает, что количество притекающей в данный объем жидкости равно количеству пмтокающей из него жидкости. Выражения в скобках в формуле (1.18) всегда имеют разные знаки, причем здесь приводятся алгебраические значения G1x,G2x,G1y и G2y. В нашем примере G2y-G1y = 4, а G.2x - G1x =-4. Последнее замечание имеет место при любом варианте течения. Изменение количества жидкости в рассматриваемом прямоугольнике будет:
; (I.19)
в направлении оси ох и
(1.20)
в направлении оси оу.
Во всех случаях течения несжимаемой жидкости AGX и AGy будут иметь разные знаки и
. (I.21)
Формула (1.21) получена с учетом того, что количество притекающей в рассматриваемый объем жидкости равно количеству вытекающей. Подставляя значения и из (1.19) и (1.20) в (1.21), получаем
.
Разделив последнее выражение на и перейдя к пределу при , получим
Формула (1.22) выражает закон сохранения массы и называется уравнением неразрывности (сплошности) при плоском течении несжимаемой жидкости. В формуле (1.22) всегда имеют разные знаки. Это объясняется тем, что если, например, отрицательная величина, то wx убывает, и по направлению ох больше притекает жидкости (через сечение 1), чем вытекает (через сечение 2), что может привести к накоплению жидкости. Поэтому из-за несжимаемости жидкости в направлении оу утечка жидкости должна быть больше ее притока. wy будет расти вдоль оу, т. е. значение должно быть положительным. Точно также при положительной утечка жидкости в направлении ох должна компенсироваться ее притоком в направлении оу, следовательно wy будет убывать, т. е, значение должно быть отрицательным. Наконец, рассмотрим течение несжимаемой жидкости в пространстве. Для этого возьмем параллелепипед (рис. 5), грани которого параллельны координатным плоскостям и имеют площади:
Рис. 5.
Количество жидкости, протекающей через грани взятого параллелепипеда,*определяется по формулам:
где wz — массовая скорость в направлении оси z.
Изменение количества жидкости в рассматриваемом параллелепипеде будет в направлении осей :
Так как жидкость несжимаемая, то
(1.23)
В зависимости от направления движения две из этих величин будут иметь одинаковый знак, а третья величина — противоположный знак. В противном случае жидкость со всех сторон будет притекать в рассматриваемый объем, что физически невозможно из-за несжимаемости жидкости.
Подставив значения в (1.23), разделив их соответственно на и перейдя соответственно к пределу при , получим
Формула (1-24) выражает закон сохранения массы и называется уравнением неразрывности (сплошности) при пространственном течении несжимаемой жидкости. При получении уравнения (1.24) предполагается, что жидкость несжимаемая, т. е. масса (плотность) жидкости в рассматриваемом объеме не изменяется. Если в (1.24)
значения , имеют одинаковый знак, например положительный, то это означает, что в направлении ох и оу больше вытекает жидкости, чем притекает, так как в этом случае wx и wy возрастают. В связи с несжимаемостью жидкости эта утечка должна компенсироваться притоком в направлении oz. По направлению oz приток жидкости в рассматриваемый объем должен быть больше ее утечки из рассматриваемого объема, т. е. wz будет убывать и,
следовательно, значение должно быть отрицательным.
Сжимаемая жидкость
Если жидкость сжимаемая, т. е. плотность (и, следовательно, масса) жидкости может изменяться во времени, то изменение количества жидкости в рассматриваемом объеме приведет к изменению плотности (массы) жидкости в том же объеме. Так, например, для сжимаемой жидкости (см. рис. 3) и за некоторый промежуток времени разность, между количествами притока жидкости в данный объем и утечки из него приведет к изменению плотности жидкости в рассматриваемом объеме. При этом если , т. е. в данный объем больше притекает жидкости, чем из него вытекает, то это приведет к увеличению плотности в данном объеме, если же , то количество вытекающей из данного объема жидкости больше количества притекающей в него жидкости, что и приведет к уменьшению плотности жидкости в данном объеме. Таким образом, если в течение некоторого промежутка времени величина , то плотность в данном объеме возрастает, т. е.
,
если же
,
то плотность в данном объеме убывает, т. е. .
Следовательно, возрастание массовой скорости w (х, t) в данном объеме за некоторый промежуток времени приводит к убыванию плотности жидкости в данном объеме, а убывание массовой скот рости приводит к возрастанию плотности в данном объеме. Другими словами, и всегда будут
иметь противоположные знаки, т. е. знаки , будут
разные. Таким образом, если для несжимаемой жидкости ,
то для сжимаемой жидкости . При этом если ,
то w (x, t) вдоль оси х убывает, т. е. больше притекает жидкости в данный объем, чем из него вытекает, что приводит к возраста-
нию плотности во времени, или же Точно
также, если , то w (x, t) возрастает вдоль оси х, т. е.
больше вытекает жидкости из данного объема, чем в него притекает, что приводит к убыванию плотности во времени,
или же .
Проиллюстрируем сказанное выше на примерах.
Обозначим через объем и положим, что = 50 м3. Пусть количество притекающей за время в этот объем жидкости будет G1, а количество вытекающей жидкости G2. Изменение массы в данном объеме за время обозначим через . Тогда:
а) если G1 = 20 кг, a G2 = 19 кг, т. е. в указанный объем больше притекает жидкости, чем вытекает, то масса жидкости увеличивается на
б) если Gx = 20 кг, a G2 = 21 кг, т. е. из этого объема больше вытекает жидкости, чем в него
Теперь перейдем к получению математического выражения закона постоянства массы, т. е. к выводу уравнения неразрывности сжимаемой жидкости. Для одномерного движения жидкости (см. рис. 3) изменение количества жидкости за некоторый промежуток времени составит
, (I.25)
где F — площадь поперечного сечения трубы.
Изменение же массы в рассматриваемом объеме за тот же промежуток времени
. (1.26)
Как было указано выше, всегда будут иметь разные знаки. Приравнивая правые части (1.25) и (1.26), получаем выражение закона постоянства массы
.
В результате деления последнего выражения на при переходе к пределу при находим
Уравнение (1.27) называется уравнением неразрывности сжимаемой жидкости при линейном течении. Правая часть, т. е. , характеризует изменение плотности жидкости во времени, а левая часть —изменение скорости вдоль оси х (оси трубы).
Поэтому , всегда будут иметь разные знаки. Уравнение (1.27) справедливо для любой точки ив любой момент времени t. Это объясняется тем, что сечения х и , а также моменты времени t и были взяты произвольно, а для получения (1.27) мы переходили к пределу при , т. е. формула (1.27) была получена для произвольной точки х и произвольного момента времени t. Последнее замечание относится также к случаю плоского и пространственного течения жидкости.
При плоском течении жидкости мы исходили из рис. 4. Изменение количества жидкости за промежуток времени Δt определяли по формуле
, (1.28}
а изменение массы в рассматриваемом объеме — по формуле
. (I.29)
При выводе формул (1.28) и (1.29) рассматриваем параллелепипед с шириной, равной единице, длиной ; и высотой . Приравняв, правые части (1.28) и (1.29), предварительно разделив их на ,. и перейдя к пределу при , получим
или
(L30)
Это уравнение называется уравнением неразрывности плоского течения сжимаемой жидкости, и справедливо оно для любой точки (х, у) в любой момент времени t.
Наконец, для получения уравнения неразрывности при течении жидкости в пространстве мы исходили из рис. 5. Изменение количества жидкости в рассматриваемом объеме за промежуток времени Д£ определяли при помощи равенства
(1.31)
Изменение же плотности в рассматриваемом объеме в рассматриваемый промежуток времени будет
. (1.32)
Приравняв правые части (1.31) и (1.32), предварительно разделив их на , и перейдя к пределу при , получим
Это уравнение представляет собой уравнение неразрывности при пространственном течении сжимаемой жидкости. Правая часть уравнения ——- характеризует изменение плотности во времени,
а левая — изменение количества жидкости в рассматриваемом объеме.
Уравнение (1.33) справедливо для любой точки пространства
(х, у, z) в любой момент времени t. Величины могут иметь как одинаковые, так и противоположные знаки. Однако во всех случаях знаки и будут противоположными. Так, например, если в точках указанного объема значение положительное (при этом все могут быть положительными или иметь разные знаки), то это
значит, что из указанного объема жидкости вытекает больше, чем притекает; последнее приводит к уменьшению плотности в этом
объеме во времени, т. е. . Точно также, если значение
отрицательное при этом все могут быть отрицательными или же иметь разные знаки ), то в данный объем больше притекает жидкости, чем вытекает; последнее приводит к увеличению плотности во времени в этом объеме, и,
следовательно, .
При получении уравнения неразрывности (1.33) подсчитывалось изменение массы в объеме параллелепипеда . Этот параллелепипед заполненный. Если рассмотреть фильтрацию жидкости через однородную пористую среду пористостью т, то объем г занятый жидкостью, станет равным .
Точно также для плоского и одномерного течения из уравнений (1.30) и (1.27) получим следующие уравнения неразрывности плоской и одномерной фильтрации жидкости: |
Поэтому уравнение неразрывности в этом случае будет |
В случае смеси жидкостей и газов, т. е. переменности состава вдоль объема, уравнение неразрывности выводится для двухкомпонентной системы. .Состав смеси определяется массовой концентрацией с — отношением массы данного компонента к общей массе жидкости в заданном элементарном объеме.
Изменение с происходит путем механического перемешивания — состав движущегося объема не меняется, но в каждой заданной неподвижной точке, находящейся в этом месте жидкости, с со временем будет изменяться.
При диффузии под понимаются мольные скорости потока, а будет соответствовать концентрации. Условием диффузии является наличие градиента концентраций диффундирующего компонента (аналогично тому, как температурный градиент является условием теплопроводности). Будем считать, что накапливающая масса вызывает увеличение концентрации компонента . С помощью этого прироста концентрации также можно выразить накапливающуюся и элементарном параллелепипеде массу .
Закон сохранения энергии
Покажем на примерах, как можно применять закон сохранения энергии для описания некоторых физических процессов.
В основном будут рассматриваться механический и тепловой процессы, поэтому сформулируем для них закон сохранения энергии. Для механических процессов сумма кинетической и потенциальной энергии постоянна.
При тепловых процессах закон со<