Диаграмма расчетного цикла Ибадуллаева

Р Р_b

80кг/см² Рz

60кг/см²

Рс=Р₁

Ра

V

ВМТ V_c Vh 140* НМТ

Рис. 9

В действительном цикле Ибадуллаева точка начала тепловыделения находится в ВМТ (верхней мертвой точке), на расширении в зоне малого изменения объема камеры сгорания часть теплоты выделяется при постоянном давлении Р₁, а остальная часть теплоты выделяется при увеличивающемся до значения Рz давлении на линии расширения. При этом конец сжатия является политропным, процесс предварительного расширения является изобарным, а процесс предварительного увеличения давления условно-изохорным. Расчет термического КПД теоретического цикла Ибадуллаева должен производиться по формуле Ибадуллаева:h_t=1- (λρ^k -1)/ε ^n1-1 (∆ρk + ∆λ ∙1/γ ∙ ρ).

Формула цикла Ибадуллаева:

Смешанный цикл работыбензинового ДВС с высокой степенью сжатия, в котором на первом такте производится впуск свежего заряда воздуха (либо топливно-воздушной смеси), на втором такте производится сжатие этого заряда до давления Р₁, на третьем такте происходит расширение продуктов сгорания, на четвертом такте производится удаление из цилиндра продуктов сгорания, отличающийся тем, что при работе на внешней скоростной характеристике, в зависимости от частоты вращения коленчатого вала, на такте впуска производится ограничение наполнения цилиндра горючей смесью для обеспечения на рабочем такте на период распространения пламени по фронту постоянства давления Р₁ путем синхронизации процесса увеличения объема камеры сгорания и давления рабочего тела. При этом точка начала тепловыделения находится в ВМТ (верхней мертвой точке). В зоне малого изменения объема камеры сгорания давление не изменяется, что соответствует в теоретическом цикле изобарному процессу Р=const. Наиболее активная фаза тепловыделения протекает на линии расширения при увеличивающемся до значения Рz давлении, что соответствует в теоретическом цикле условно-изохорному процессу V=const. В теоретическом цикле процесс сжатия является политропным, процесс предварительного расширения является сначала изобарным, затем изохорным, а процесс последующего расширения- адиабатным.

Цикл «Имам».

Основанный на термодинамических процессах идеального газа разомкнутый цикл с подводом теплоты рабочему телу сначала по изобаре (при постоянном давлении Р=const), затем по изохоре (при постоянном объеме V=const), затем по изобаре (при постоянном давлении Р=const) с отводом теплоты на сжатии, с адиабатным процессом расширения и обновлением рабочего тела по изохоре.