КРАТКИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СВЕДЕНИЯ. Задачей работы является экспериментальное определение параметров активного двухполюсника, определение сопротивления резистора методом вольтметра-амперметра

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА №1

ИССЛЕДОВАНИЕ ЛИНЕЙНЫХ ЦЕПЕЙ

ПОСТОЯННОГО ТОКА

ЗАДАЧА РАБОТЫ

Задачей работы является экспериментальное определение параметров активного двухполюсника, определение сопротивления резистора методом вольтметра-амперметра, экспериментальная проверка законов Кирхгофа для цепи постоянного тока.

Продолжительность работы – 2 часа

КРАТКИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СВЕДЕНИЯ

Совокупность источников электрической энергии и нагрузок, по которым может протекать электрический ток, называют электрической цепью. Постоянным током называют ток, неизменный во времени.

Для получения тока в электрической цепи необходим источник энергии. При расчете и анализе электрических цепей его заменяют расчетным эквивалентом – источником ЭДС с последовательно включенным сопротивлением R₀, равным внутреннему сопротивлению реального источника (выделенная часть рис. 1).

Выделенная часть схемы представляет собой активный двухполюсник.

Направление тока и направление падения напряжения принимают от точки с более высоким потенциалом к точке с более низким потенциалом.

Напряжение источника ЭДС или активного двухполюсника U = E – I R₀ изменяется от значения U_х = E при холостом ходе (сопротивление внешней цепи ) до нуля при коротком замыкании (R=0, I = I_к =E / R₀).

Зависимость напряжения источника электроэнергии от силы тока, выдаваемого им во внешнюю цепь, называется внешней характеристикой. По внешней характеристике можно определить параметры источника: ЭДС Е и внутреннее сопротивление R₀. Для многих источников внешняя характеристика представляет собой прямую линию (рис. 2, а).

В случаях, когда можно пренебречь внутренним сопротивлением источника

(R₀ << R), то, считая R₀= 0, получим U = E , т.е. напряжение источника не зависит от силы тока I. Такой источник ЭДС называется идеальным. На практике источник ЭДС можно считать идеальным, если во всем диапазоне рабочего тока падение напряжения на внутреннем сопротивлении источника мало по сравнению с ЭДС: (U₀ = I × R₀) << E. Внешняя характеристика идеального источника ЭДС изображена на рис. 2, б.

Одним из распространенных методов измерения сопротивления является метод вольтметра-амперметра. Из закона Ома следует, что, измерив падение напряжения U_R на резисторе и силу тока I в нем, можно найти сопротивление резистора R:

. (1)

Для такого измерения можно собрать два варианта схемы включения измерительных приборов (рис. 3, 4).

Надо иметь в виду, что реальные вольтметр и амперметр обладают определенным внутренним сопротивлением, соответственно R_V и R_A (у идеальных приборов R_V = ¥, R_A = 0).

При использовании схемы рис. 3 следует учитывать, что вольтметр измеряет напряжение U = U_A + U_R и найденное по формуле (1) сопротивление . Отсюда . Если R_A << R, то сопротивлением амперметра можно пренебречь и считать .

При измерении сопротивления по схеме рис. 4 амперметр будет измерять силу тока I_A = I + I_V. Поэтому при расчете сопротивления R надо учитывать ток через вольтметр: . Если R_V >> R, то током вольтметра можно пренебречь.

Все электрические цепи подчиняются законам Кирхгофа.

Первый закон Кирхгофа: алгебраическая сумма токов в узле электрической цепи равна нулю:

,

где n – количество ветвей, образующих узел.

Второй закон Кирхгофа: алгебраическая сумма падений напряжений в замкнутом контуре равняется алгебраической сумме ЭДС этого контура:

,

где n – количество сопротивлений , m – количество ЭДС в контуре.