Решетка осевого излучения.

ЛЕКЦИЯ № 15. Типы антенных решеток

УЧЕБНЫЕ ВОПРОСЫ

1. Антенные решетки поперечного, осевого и наклонного излу­чения.

2. Плоская антенная решетка, множитель решетки и его анализ.

3. Антенные решетки с неравномерным амплитудным распределе­нием. По­нятие об оптимальных ДН.

4. Влияние геометрических и электрических параметров АР на ширину главного лепестка ДН и ее КНД.

5. Неэквидистантные антенные решетки.

1. Антенные решетки поперечного, осевого и наклонного излу­чения, усло­вия их существования.

В теории антенн представляет большой практичес­кий интерес анализ част­ных случаев АР, в которых направление главного лепестка будет различным.

Решетка поперечного излучения.

Такая АР имеет максимум излучения при θ_гл = 90⁰ . Для главного лепестка ну­­ле­вого порядка (m = 0), исходя из выражения:

. (1)

следует, что для этого необходимо, чтобы разность фаз токов воз­буждения была бы равна нулю (α = 0), т.е. АР должна быть синфаз­ной. Чтобы в множителе АР су­щест­вовал бы только один главный лепесток нулевого порядка, необходимо вы­пол­нение неравенств:

. (2)

а расстояние между соседними элементами не должно превышать длины волны (d < λ). Внешний вид множителя такой АР в прямоуголь­ной и полярной системах ко­ор­динат представлен на рисунке.

Таким образом, условиями существования антенной ре­шетки поперечного из­лу­чения являются:

α = 0 и d < λ . (2)

Шири­на главного лепестка множителя равноамплитудной АР в этом слу­чае будет оп­ределяться уже известными выражениями:

. (3)

Очевидно, что КНД антенной решетки поперечного излучения пропорциона­лен ее длине.

Решетка осевого излучения.

В ней направление главного максимума нулевого порядка должно совпадать с осью расположения элементов антенной решетки q_гл = 0. В этом случае для глав­ного лепестка множителя из (1) следует, что фазовый сдвиг тока в соседних из­лу­чателях должен составлять:

. (4)

Дополним это условие требованием единственного главного мак­симума. Оче­видно, что это условие, приведенное к области реальных значений обобщенной угловой координаты будет иметь вид:

. (5)

Таким образом, для получения АР осевого излучения необходимо одновре­мен­но выполнить два условия:

α = 0 и d < λ/2 . (6)

Внешний вид множителя такой АР представлен на рисунке:

Ширину ДН на уровне 0,5 по мощности можно определить по формуле:

. (7)

Величина x = a / kd может трактоваться как коэффициент замедления, кото­рый приобретает ЭМВ при ее распространении вдоль АР осевого излучения. Ана­лиз показывает, что ширина главного лепестка множителя АР осевого излучения и ее КНД зависят от соотношения между коэффици­ентом замедления x и длиной АР. В частности, увеличение влияет на КНД двояким образом: из-за сужения глав­но­го лепестка множителя КНД должен возрастать, а из-за роста боковых ле­пе­ст­ков - убывать. Следовательно, для каждого значения длины антенны сущест­ву­ет оп­тимальное значение коэффициента замедления x_opt , при котором КНД мак­симален:

. (8)

При этом для АР осевого излучения с оптимальным выбором парамет­ров КНД оп­ределяется по формуле:

. (9)

Также анализ зависимости направленных свойств АР продольного излучения поз­воля­­ет сделать вывод о том, что у оптимальной системы осевого излучения раз­ность фаз полей излучения первого и последнего излучателей должна быть рав­ной p.