Атомное ядро.состав атомного ядра и его характеристики

Экспериментально установлено, что атомное ядро состоит из протонов и нейтронов, которые имеют общее название – нуклоны.

Протон (р) – элементарная частица, обладающая положительным элемен- тарным зарядом |e| = 1,6·10– 19 Кл, масса которой 1,00728 mp а.е.м.

Нейтрон (n) – элементарная частица, не имеющая электрического заряда, масса которой 1,00866 mn а.е.м.

Зарядовое число Z ядра равно количеству протонов, содержащихся в нем, и определяет заряд ядра qя = Z|e|.

Массовое число А ядра равно количеству нуклонов (протонов и нейтронов) содержащихся в нем. Число N нейтронов в ядре равно N = А – Z. Символически характеристики ядра химического элемента X обозначаются так: X A Z . В физике ядра и элементарных частиц широко используется ряд внесистем- ных единиц. Масса частиц может измеряться как в абсолютной (кг, г), так и в от- носительной мере атомных единицах массы (1 а.е.м. = 1,66·10–27 кг). Массы ча- стиц также часто относят к массе электрона mе , = 9,1 10-11 кг или 5,486 10-4 а. е. м. В качестве внесистемной единицы энергии широко используется единица энергии, называемая электрон-вольт: 1 эВ = 1,6 10-19 Дж. Используя соотношение Эйнштейна между массой m объекта и его энергией покоя Е0 = mс 2 , массу можно выразить в единицах энергии электрон-вольтах: Е0 = 1,6605 10-27 кг 2,9982 1016 м 2 /с2 = 14,9246 10-11 Дж = 931,50 МэВ. 1 а. е. м. = 931,5 МэВ/с2 . Массы всех ядер, за исключением ядра водорода, меньше, чем массы обра- зующих их протонов и нейтронов в свободном состоянии. Величина этой разно- сти масс характеризует степень связи нуклонов в данном ядре. Ее называют де- фектом масс. Дефект масс это разность между суммарной массой всех нуклонов ядра в свободном состоянии и массой ядра: p mn mя m Zm (A Z) . Энергия связи Есв ядра – это минимальная работа, которую необходимо со- вершить против действия ядерных сил притяжения между нуклонами для разде- ления ядра на составляющие его свободные нуклоны. Учитывая взаимосвязь энергии покоя частицы с ее массой ( 2 E mc 0 , где с – скорость света в вакууме), энергия связи Есв ядра A Z может быть вычислена по формуле: 2 p n я 2 св E mc (Zm (A Z)m m )c . (1) Энергия связи, приходящаяся в среднем на один нуклон ядра, называется удельной энергией связи св: 2 св св E = А , где Есв – энергия связи ядра, А – его массовое число. Ядра с одинаковым числом протонов Z, отличающиеся числом нейтронов, называются изотопами. Например изотопы водорода: 1H1 – водород, 2H1 – дейте- рий, 3H1 – тритий; изотопы урана: 235U92, 238U92 и др. Химические свойства всех изотопов одного и того же элемента одинаковы, т. к. зависят только от числа протонов в ядре. Физические свойства изотопов мо- гут сильно отличаться. Например, йод есть нерадиоактивный и радиоактивный. Всего известно около 300 устойчивых изотопов. Элементов в таблице Мен- делеева около 110. Размеры ядра. Ядро можно примерно считать шаром радиуса R = R0A 1/3 , где R0 = (1,3 ÷ 1,7) 10-15 м, А – массовое число. Для ядра водорода (протон) R = R0. Нуклоны являются фермионами и имеют спин, равный 1/2. спин ядра явля- ется их векторной суммой и квантуется по известному правилу L j(j 1) я h , где j = 0, 1/2, 1, 3/2, …, j – внутреннее (полное) спиновое квантовое число. Ядра с четным А имеют целочисленный спин в единицах ħ (бозоны), с не- четным A – полуцелый спин (фермионы). Спины нуклонов располагаются анти- параллельно и в основном компенсируют друг друга. Нуклоны имеют собственные магнитные моменты, из которых складывает- ся собственный магнитный момент ядра. Единицей магнитных моментов является ядерный магнетон я p eh = 2m , где mp – масса протона. Так как mp = 1836me , то ядерный магнетон в 1836 раз меньше магнетона Бора (для электронов). Отсюда следует, что магнитные свой- ства атомов определяются магнитными свойствами его электронов. ЯДЕРНЫЕ СИЛЫ Между составляющими ядро нуклонами действуют особые, специфические для ядра силы, значительно превышающие кулоновские силы отталкивания меж- ду протонами. Они называются ядерными силами. С помощью экспериментальных данных доказано, что ядерные силы намно- го превышают гравитационные (в 1038 раз), электрические и магнитные и не сво- дятся к ним. Они относятся к классу так называемых сильных взаимодействий. Основные свойства ядерных сил: 1. Являются силами притяжения. 2. Являются короткодействующими – их действие проявляется на расстояни- ях 10-15 м. При увеличении расстояния между нуклонами ядерные силы быстро уменьшаются до нуля, а при расстояниях меньше их радиуса дей- ствия оказываются в несколько раз больше электрических сил действующих между протонами на том же расстоянии. 3 3. Ядерным силам свойственна зарядовая независимость, т.е. эти силы, суще- ствуют между частицами (нуклонами) не зависимо от их знака (протон- протон, протон-нейтрон, нейтрон-нейтрон одинаковы по величине). То есть ядерные силы имеют не электрическую природу. 4. Ядерным силам свойственно насыщение, т.е. каждая частица, может взаи- модействовать только с определенным числом ближайших нуклонов со- ставляющих ядро. 5. Ядерные силы зависят от взаимной ориентации спинов взаимодействующих нуклонов. 6. Ядерные силы не являются центральными, т.е. действующими по линии соединяющей центры взаимодействующих нуклонов. Сложный характер ядерных сил и трудности точного расчета не позво- лили до настоящего времени разработать единую теорию атомного ядра. В 1934 году Х. Юкава предсказал новую частицу квант ядерного поля. Согласно гипотезе Юкава взаимодействие между нуклонами возникает в результате испускания и поглощения этих частиц. Они определяют ядерное поле по аналогии с электромагнитным полем, которое возникает как след- ствие обмена фотонами. Принимая во внимание известные факты, что ядерные силы короткодей- ствующие и имеют характерный радиус действия ~1 Фм, Юкава оценил массу квантов ядерного поля ~200 МэВ. Предсказанная Юкавой частица должна была занимать по массе промежуточное значение между электро- ном и протоном и была названа мезоном от греческого слова meso сред- ний. После предсказания свойств мезона начались энергичные поиски этой частицы. В 1947 году в космических лучах была обнаружена частица, которая сильно взаимодействовала с протонами и нейтронами и была той самой частицей, которую предсказал Юкава. Ее назвали -мезоном или пионом. Существует три разновидности -мезонов: отрицательно заряженный -мезон с мас- сой ~140 МэВ, его положительно заряженная античастица -мезон, и нейтральный 0 -мезон с массой ~135 МэВ. Все три частицы нестабильны. Время жизни и -мезонов составляет 2,6 10-8 с, 0 -мезона – 0,8 10-16 с. Подавляющая часть - мезонов распадается. В НАСТОЯЩЩЕ ВРЕМЯ УЧЕНЫЕ ИСПОЛЬЗУЮТ МОДЕЛИ ЯДРА: 1. Капельную; 2. Оболочечную; 3. Оптическую. Согласно капельной модели ядро представляет каплю заряженной «жидко- сти» с очень большой плотностью ρ ≈ 1017 кг/м3 . Как и в капле, ее поверхность может колебаться и если амплитуда колебаний становиться большой, ядро может развалиться, происходит процесс деления ядра. Капельная модель позволяет по- лучить формулу для энергии связи ядра, понять механизм некоторых ядерных ре- акций. Но она не позволяет объяснить все. 4 Например, почему ядра с числом протонов или (и) нейтронов равным 2, 8, 20, 28, 50, 82, 126 являются особенно устойчивыми (магические и дважды маги- ческие числа и ядра). Оболочечная модель. Здесь предполагается, что каждый нуклон в ядре движется в потенциальном поле, созданном другими нуклонами. Глубина потен- циальной ямы 40 50 МэВ, не зависит от числа нуклонов. Энергия нуклонов в ядре квантуется. Нуклоны в ядре могут находиться в основном и в возбужденном со- стоянии, т. е. располагаться на определенных энергетических уровнях. Группы близких уровней образуют оболочки. Ядра с полностью заполненными протонами или нейтронами внешними оболочками являются устойчивыми и их называют магическими. Ядра магические по протонам и нейтронам – дважды магические и являются особо устойчивыми. Обобщенная модель ядра. Здесь попытались объединить капельную и обо- лочечную модели ядра. Предлагается считать, что внутренняя и устойчивая часть ядра (остов) со- стоит из нуклонов и описывается гидродинамической (капельной) моделью, а внешние нуклоны движутся в поле остова и их движение описывается оболочеч- ной моделью. Оптическая модель была сформулирована В. Вайскопфом, Г. Фешбахом и другими в 1950 1954 гг. Основные положения этой модели сводятся к следую- щему. Нуклоны, образующие тяжелое ядро, можно подразделить на две группы. Одна группа нуклонов образует внутренние замкнутые слои и, следовательно, расположена далеко от границы Ферми (от сферического уровня, соответствую- щего энергии Ферми 2m p 2 F F ). Другую группу образуют внешние нуклоны, рас- положенные вблизи границы Ферми. Нуклоны ядра, образующие первую группу, не могут получить энергию от внешнего нуклона, пролетающего через ядро, так как его энергия недостаточна для того, чтобы перевести эти нуклоны на более высокие незанятые уровни. Поэтому существует заметная вероятность того, что нуклон пройдет через ядро без потери энергии, а лишь изменит направление своего импульса. Такое взаимодействие нуклона с ядром можно рассматривать как упругое рассеяние. Внешние нуклоны, образующие вторую группу, ведут себя иначе: они мо- гут принять на себя энергию влетевшего нуклона и перейти на более высокие не- занятые энергетические уровни. Влетевший нуклон, передав свою энергию нук- лонам ядра, может остаться в ядре, иначе говоря, поглотится ядром, в результате чего образуется промежуточное ядро. Эти модели позволяют объяснить механизм ядерных реакций, формулу для Есв , объяснить спины и магнитные моменты ядер, различную устойчивость и пе- риодичность изменения свойств, но полного представления о ядерных взаимодей- ствиях нуклонов пока нет