Теория вопроса. Броуновское движение – непрерывное, беспорядочное перемещение малых частиц вещества, взвешенных в жидкости или газе
Броуновское движение – непрерывное, беспорядочное перемещение малых частиц вещества, взвешенных в жидкости или газе, - представляет собой одно из наиболее ярких и доступных наблюдению подтверждений основных положений молекулярно-кинетической теории вещества.
Взвешенная в жидкости, броуновская частица совершает хаотическое движение под действием ударов молекул. Вследствие их хаотического движения, импульс, передаваемый частице за макроскопически малый промежуток времени, является случайной величиной. Следовательно, случайной величиной будет и сила , действующая на частицу. Согласно второму закону Ньютона, уравнение движения частицы имеет вид
(1) |
Сила возникает вследствие ударов молекул, и поскольку частица движется, то в направлении противоположном движению она получает в среднем больше ударов, чем с обратной стороны. Поэтому силу необходимо представить в виде двух слагаемых: - случайной силы со средним значением равным нулю < > = 0, и силы вязкого трения пропорциональной скорости частицы.
Следуя Эйнштейну где b – подвижность частицы.
(2) |
Для шарообразной частицы подвижность была теоретически вычислена Стоксом:
где η – вязкость жидкости, a – радиус частицы.
Уравнение движения (2) в проекции на некоторое направление х будет
или | (3) |
Очевидно, что средние значения проекций ускорения и силы равны нулю. Умножим все члены уравнения (3) на х:
Используя очевидные равенства и выражение (3) приводим к виду
(4) |
Если предположить, что к системе броуновских частиц применима эргодическая гипотеза, то можно провести усреднение выражения (4) по ансамблю частиц. Поскольку операции усреднения и дифференцирования коммуникативны (перестановочны), то получим
(5) |
Вследствие того, что броуновская частица находится в тепловом равновесии со средой, то по теореме о равнораспределении энергии по степеням свободы, . Кроме того, поскольку смещение x частицы и сила являются независимыми случайными величинами, то . Обозначив в (5) получим неоднородное дифференциальное уравнение
(6) |
общее решение которого имеет вид
(7) |
где – значение в начальный момент времени, которое можно положить равным нулю. С учетом этого, из (7) следует
и
(8) |
Если , то разложив экспоненту в ряд Маклорена до второго члена включительно, получим
Т.е. при малых промежутках времени t броуновская частица движется равномерно со средней скоростью теплового движения. При из (8) следует, что
(9) |
Так как r2= x2+ y2+ z2, то <r2>=< x2>+< y2>+< z2>, вследствие изотропности броуновского движения < x2>=< y2>=<z2>. Поэтому
(10) |
Таким образом, средний квадрат смещения броуновских частиц пропорционален времени t наблюдения (формула Эйнштейна).