Обробка результатів експериментів та їх аналіз. На міліметровому папері побудувати графік залежності відносної інтенсивності сили фотоструму від квадрата косинуса кута повороту:

На міліметровому папері побудувати графік залежності відносної інтенсивності сили фотоструму від квадрата косинуса кута повороту:

.

Побудувати також залежність:

Контрольні запитання для допуску

До виконання лабораторної роботи

1. Мета роботи

2. Що ви знаєте про природу світла?

3. Яке світло називають поляризованим?

4. Назвіть причину того, що напрям поляризації світла визначається напрямом коливання вектора в електромагнетній хвилі.

5. Яке світло є лінійно-поляризованим? В яких випадках світло буде мати еліптичну або колову поляризацію?

6. Чому поляризоване світло за своєю природою є елементарним?

7. Як практично на графіку зображають природне світло?

8. Яка площина називається площиною поляризації?

9. Чи є різниця в дії природного та поляризованого світла на сітківку ока?

10. Як можна отримати поляризоване світло?

11. Як практично виявити наявність поляризованого світла?

12. Які властивості твердих прозорих тіл спричиняють поляризацію світла?

13. Що таке площина головного перерізу кристала?

14. Сформулюйте та поясніть закон Брюстера.

15. Сформулюйте та поясніть закон Малюса.

16. Яку властивість анізотропних кристалів називають оптичним дихроїзмом?

Контрольні запитання для захисту лабораторної роботи

1. Що таке поляроїдна плівка? Який промінь звичайний чи незвичайний проходить крізь поляроїдну плівку?

2. Яке співвідношення має поляризований промінь порівняно із падаючим природним променем?

3. Як залежить інтенсивність поляризованого променя після аналізатора від інтенсивності поляризованого світла після аналізатора?

4. У чому суть явища подвійного променезаломлення? Чи присутнє явище подвійного променезаломлення в поляроїдній плівці?

5. Що можна сказати про швидкості звичайного та незвичайного променя в анізотропній речовині?

6. Для яких цілей кристал ісландського шпату спочатку розрізають в напрямку оптичної осі кристалу, а потім склеюють?

7. Назвіть приклади використання поляризованого світла.

8. Поясніть одержані в лабораторній роботі графічні залежності інтенсивності від кута , .

Лабораторна робота № 5.9

Визначення сталої Стефана – Больцмана

Мета роботи:вивчити закони теплового випромінювання абсолютно чорного тіла, визначити сталу Стефана-Больцмана.

Прилади і матеріали:термоелектричний пірометр, автотрансформатор, амперметр, вольтметр, лампа розжарювання.

Теоретичні відомості

Випромінювання, причиною якого є збудження атомів і молекул внаслідок їх теплового руху, називається тепловим або температурним випромінюванням.

Теплове випромінювання характеризується енергетичною світністю або інтегральною випромінювальною здатністю R_e тіла і спектральною густиною енергетичної світності r(v, Т).

Енергетичною світністю R_e тіла називається величина, яка дорівнює потужності випромінювання з одиниці площі поверхні тіла в усьому інтервалі частот хвиль і в усіх напрямах випромінювання:

, (1)

де W - енергія випромінювання;

S – площа тіла;

t – час.

Розподіл енергії в спектрі випромінювання описується спектральною густиною енергетичної світності r(v,T). Спектральна густина енергетичної світності вимірюється потужністю, випромінюваною з одиниці площі поверхні тіла в інтервалі частот (v,v+dv):

. (2)

Нехай з усієї падаючої на тіло енергії dW монохроматичного світла в інтервалі частот (v,v+dv) енергія dW₁ поглинається, а енергія dW₂ відбивається, тоді величину

, (3)

називають коефіцієнтом монохроматичного поглинання або спектральною поглинальною здатністю тіла.

Тіло, для якого поглинальна здатність дорівнює одиниці, називається абсолютно чорним тілом. Це поняття є ідеалізацією. У природі відсутні тіла, властивості яких збігалися б з властивостями абсолютно чорних тіл. До таких тіл наближаються сажа і дрібнодисперсний порошок платини.

Розглянемо замкнуту систему тіл, яка не має теплообміну з навколишнім середовищем. Через деякий час тіла цієї системи перейдуть у стан рівноваги, тобто відбудеться вирівнювання температур всіх тіл системи. Але це не означає, що теплове випромінювання всередині системи припиниться. Якщо система досягла стану рівноваги, то в будь-який момент часу випромінювана енергія дорівнює поглинутій.

Г.Кірхгоф, виходячи з другого принципу термодинаміки, встановив, що відношення спектральної густини енергетичної світності до спектральної поглинальної здатності є сталою величиною для всіх тіл, для вузького діапазону частот випромінювання при даній температурі:

. (4)

Це твердження є формулюванням закону Кірхгофа для теплового випромінювання. З цього закону можна зробити висновок, що тіло, яке поглинає промені деяких частот, буде їх же випромінювати і навпаки.

З співвідношення (4) видно, що функція f(v,T) є універсальною. Вона не залежить від природи тіл і є функцією тільки частоти хвиль і температури. Оскільки для абсолютно чорного тіла a(v,T) = 1, то r(v,T)=f(v,T), тобто f(v,T) є спектральною густиною енергетичної світності абсолютно чорного тіла.

Явний вираз функції f(v,T) одержав М. Планк в 1900 р. Виходячи з гіпотези про квантову природу випромінювання методами статистичної фізики він довів, що

(5)

де h - стала Планка;

– частота коливань;

с - швидкість світла у вакуумі;

k - стала Больцмана;

Т - термодинамічна температура.

Практичні дослідження привели до відкриття трьох загальних законів випромінювання абсолютно чорного тіла. Перший з цих законів називається законом Стефана-Больцмана: енергетична світність абсолютно чорного тіла пропорційна четвертому степеню термодинамічної температури:

, (6)

де σ - стала Стефана-Больцмана.

Якщо середовище, яке оточує абсолютно чорне тіло, має деяку температуру T_С,то воно випромінює енергію, яку частково поглинає абсолютно чорне тіло. Припускаючи, що середовище також є абсолютно чорним тілом, то результуючу енергетичну світність абсолютно чорного тіла можна визначати за формулою:

(7)

Другий закон теплового випромінювання (закон зміщення Віна) стверджує, що довжина світлової хвилі, на яку припадає максимум спектральної густини енергетичної світності, обернено пропорційна термодинамічній температурі:

, (8)

де b - стала закону зміщення Віна.

Відповідно до цього закону, чим вища температура абсолютно чорного тіла, там на більш коротку хвилю припадає максимум його спектральної густини енергетичної світності (рис. 1).

Третій закон теплового випромінювання стверджує, що максимальна спектральна густина енергетичної світності абсолютно чорного тіла зростає пропорційно п'ятому степеню термодинамічної температури:

, (9)

де С´=1,3 · 10^-5 Вт/м²К².

Після того, як М. Планку вдалось знайти вигляд функції (5), з'явилась можливість теоретичного доведення законів теплового випромінювання.

Закон Стефана-Больцмана можна одержати, використовуючи формулу Планка (5):

(10)

Введемо заміну

.

Далі знаходимо:

Рис.1