Основы молекулярно-кинетической и квантовой
Теории теплоемкости
Основной предпосылкой кинетической теории газов является установленный Максвеллом и Больцманом закон о равномерном распределении энергии по степеням свободы поступательного и вращательного движений молекул газа. Из молекулярно-кинетической теории известно, что у одноатомного газа молекула имеет i = 3 степени свободы поступательного движения, у двухатомной молекулы газа к трем степеням свободы поступательного движения добавляются еще две степени свободы вращательного движения и их общее число равно 5. У трехатомных молекул и многоатомных вращательных степеней свободы 6. Для идеального газа (совершенного газа – газа подчиняющегося уравнению Клапейрона-Менделеева) внутренняя энергия однозначно определяется температурой и рассчитывается по зависимости, полученной из анализа основного уравнения молекулярно-кинетической теории. Запишем выражение для расчета внутренней энергии одного моля идеального газа:
. (2.53)
где = 8,3142 [Дж/моль×К] – универсальная газовая постоянная; i – число степеней свободы. Тогда после постановки численного значения универсальной газовой постоянной для идеального газа получим
.
Продифференцируем внутреннюю энергию по температуре при постоянном объеме, считая, что
; Дж/моль×К.
Очевидно, что на каждую степень свободы молекулы приходится одна треть от рассчитанной выше
Дж/моль×К.
Теперь можно рассчитать теплоемкости двухатомных, трех и многоатомных газов, считая их совершенными, т. е. подчиняющимися уравнению Клапейрона-Менделеева.
Для двухатомного газа , а Дж/(моль×К);
Для трехатомного газа , а Дж/(моль×К);
Однако при сравнительно высоких температурах экспериментально полученные значения теплоемкостей заметно отличаются от рассчитанных на основе положений МКТ. Это связано с тем, что в приведенной модели не учитывалась энергия, приходящаяся на степени свободы внутримолекулярного и внутриатомного движений, а также энергия, связанная с взаимодействием молекул, зависящая от изменения объема при изменении температуры. Попытка учета этих составляющих связана с тем, что атомы в молекуле не всегда жестко связаны друг с другом и могут совершать колебания друг относительно друга. Тогда для определения конфигурации молекулы требуется ввести еще одну координату. Это координата – расстояние между молекулами. Таким образом двухатомная молекула будет обладать 6-ю степенями свободы: 3 – поступательные, 2 – вращательные и 1 – колебательная степень свободы.
Если молекула состоит из n атомов, нежестко связанных между собой, то она имеет 3n степени свободы, из которых 3 – поступательные, 3 – вращательные, а остальные колебательные. Таким образом, нелинейная молекула из n атомов имеет 3n – 6 колебательных степеней свободы, а у линейных 3n – 5.
Колебательные степени свободы возбуждаются при высоких температурах. При достаточно малых амплитудах колебания атомов можно считать гармоническими осцилляторами.
Для гармонического осциллятора средние значения потенциальной и кинетической энергии равны между собой. Если в молекуле возбуждаются гармонические колебания, то по закону равнораспределения на каждую колебательную степень свободы приходится в виде кинетической и в виде потенциальной энергии. Тогда формула для подсчета числа степеней свободы будет иметь вид
(2.45)
Эйнштейн, воспользовавшись квантовой теорией Планка, получил следующее выражение для мольной теплоемкости, достаточно точное для температур, применяемых в теплотехнике.
, (2.46)
где – число степеней свободы поступательного движения и вращательного;
– число степеней свободы внутримолекулярных колебаний;
– характеристическая температура колебательного движения,
( – постоянная Планка);
– постоянная Больцмана;
– частота колебаний в секунду;
е – основание натуральных логарифмов;
Т – температура.
В приведенной выше формуле первый член учитывает количество теплоты, расходуемое на увеличение поступательного и вращательного движения молекул и определяется числом степеней свободы этих движений. Второй член учитывается количество теплоты, расходуемое на увеличение внутримолекулярных колебаний.
ГАЗОВЫЕ СМЕСИ
Практически во всех сферах деятельности мы сталкиваемся не с веществами в чистом виде, а с их химическими соединениями, либо с механически перемешенными веществами или растворами. К примеру, рабочие тела почти всех тепловых машин представляют собой некоторую газовую смесь. Не составляет исключение и воздух, которым мы дышим и используем в большинстве случаев как окислитель в камерах сгорания двигателей, топках различных топливосжигающих устройств. Как известно, воздух состоит из 78,08 % азота N2, 20,95 % кислорода О2, и где-то около 1 % составляют примеси других газов. С экологической точки зрения хотелось бы, чтобы процент примесей не возрастал в результате не всегда разумного вмешательства человечества в естественные массообменные процессы природы.
При термодинамических расчетах рабочих процессов тепловых машин мы сталкиваемся с необходимостью определения термодинамических параметров рабочих тел, в подавляющем большинстве случаев представляющих собой газовую смесь продуктов сгорания углеводородных топлив, что требует умения и навыков расчета газовых смесей. Следовательно, должны быть разработаны методы их расчета и способы задания газовых смесей.
3.1 Способы задания газовой смеси
Под смесью идеальных газов понимается механическая смесь химически обособленных исходных газов, подчиняющихся уравнению состояния идеального газа. Тогда будем считать, что и смесь представляет из себя некоторый самостоятельный идеальный газ, термодинамические свойства которого определяются количественным соотношением входящих в него исходных компонентов, т. е. свойства газовой смеси однозначно определяются ее составом.
Состав газовой смеси определяется количественным соотношением входящих в него компонентов и может быть задан массовыми, объемными или мольными долями.
Пусть Мсм – масса газовой смеси, а тi – масса i-го компонента, входящего в смесь. Согласно закону сохранения массы будем иметь очевидное равенство:
, (3.1)
где n – число компонентов смеси.
Под массовой долей i-го компонента будем понимать отношение:
или в процентах %. (3.2)
На основании закона сохранения вещества, запишем уравнение баланса массы:
. (3.3)
Если массовые доли заданы в процентах, то
%. (3.4)
Объемные доли представляют собой отношение парциальных объемов компонентов к объему газовой смеси:
, (3.5)
где Vi – парциальный объем i-го компонента; Vсм – объем газовой смеси.
Под парциальным объемом будем понимать тот объем, которым бы обладал i-й компонент, находясь при температуре и давлении газовой смеси.
Нетрудно показать, что парциальные объемы газов прямо пропорциональны их парциальным давлениям. Парциальным называется давление, которое создавал бы i-й газ смеси, если бы он один занимал весь объем смеси, находясь в нем при температуре смеси. Запишем уравнение Бойля-Мариотта для компонента смеси:
, т. е. (3.6)
,
или
, ,
где Pi – парциальное давление i-го компонента; Vi – парциальный объем
i-го компонента.
Сложим почленно левые и правые части закона Бойля-Мариотта для компонентов:
или .
Согласно закону Дальтона
, (3.7)
тогда . (3.8)
Объем газовой смеси равен сумме парциальных объемов компонентов, входящих в смесь. Это утверждение равносильно равенству
или %. (3.9)
Состав газовой смеси может быть задан и числом молей, входящих в нее компонентов
(3.10)
где – число молей смеси; – число молей i-го компонента.
Тогда под мольной долей будем понимать отношение
(3.11)
и, согласно закону сохранения количества вещества, будем иметь равенство
или %. (3.12)
Воспользуемся следствием из закона Авогадро: одинаковые количества различных идеальных газов, находящихся при одинаковых давлениях и температуре, занимают одинаковые объемы.
Запишем , но ,
тогда , (3.13)
т. е. объемные и мольные доли компонентов смеси равны между собой.