Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками.

Уравне́ние Шрёдингера — уравнение, описывающее изменение в пространстве (в общем случае, в конфигурационном пространстве) и во времени чистого состояния, задаваемого волновой функцией, в гамильтоновых квантовых системах. Играет в квантовой механике такую же важную роль, как уравнение второго закона Ньютона в классической механике. Установлено Эрвином Шрёдингером в 1926 году.

Уравнение Шрёдингера предназначено для частиц без спина, движущихся со скоростями много меньшими скорости света. В случае быстрых частиц и частиц со спином используются его обобщения (уравнение Клейна — Гордона, уравнение Паули, уравнение Дирака и др.)

В начале XX века учёные пришли к выводу, что между предсказаниями классической теории и экспериментальными данными об атомной структуре существует ряд расхождений. Открытие уравнения Шрёдингера последовало за революционным предположением де Бройля, что не только свету, но и вообще любым телам (в том числе и любым микрочастицам) присущи волновые свойства.

Исторически окончательной формулировке уравнения Шрёдингера предшествовал длительный период развития физики. Оно является одним из важнейших уравнений физики, объясняющих физические явления. Квантовая теория, однако, не требует полного отказа от законов Ньютона, а лишь определяет границы применимости классической физики. Следовательно, уравнение Шрёдингера должно согласовываться с законами Ньютона в предельном случае.

Свободные частицы — термин, который используется в физике для обозначения частиц, которые не взаимодействуют с другими телами, и имеют только кинетическую энергию.

Совокупность свободных частиц образовывает идеальный газ.

Несмотря на простоту определения, в физике понятия свободной частицы играет очень большую роль, поскольку уравнение движения должны прежде всего удовлетворяться для свободных частичек.

Проведем качественный анализ решений уравнения Шредингера применительно к частице в одномерной прямоугольной «потенциальной яме» с бесконечно высокими «стенками». Такая «яма» описывается потенциальной энергией вида (для простоты принимаем, что частица движется вдоль оси х)

Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru

где l — ширина «ямы», а энергия отсчитывается от ее дна (рис. 296).

Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru

Уравнение Шредингера (217.5) для стационарных состояний в случае одномерной задачи запишется в виде

Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru (220.1)

По условию задачи (бесконечно высокие «стенки»), частица не проникает за пределы «ямы», поэтому вероятность ее обнаружения (а следовательно, и волновая функция) за пределами «ямы» равна нулю. На границах «ямы» (при х=0 и х=1) непрерывная волновая функция также должна обращаться в нуль. Следовательно, граничные усло­вия в данном случае имеют вид

Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru (220.2)

В пределах «ямы» (0 £ х £ l) уравнение Шредингера (220.1) сведется к уравнению

Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru

или

Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru (220.3)

где

Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru (220.4)

Общее решение дифференциального уравнения (220.3):

Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru

Так как по (220.2) y(0)=0, то В=0. Тогда

Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru (220.5)

Условие (220.2) y(l)=A sin kl = 0 выполняется только при kl = np, где n — целые числа, т. е. необходимо, чтобы

Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru (220.6)

Из выражений (220.4) и (220.6) следует, что

Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru (220.7)

т. е. стационарное уравнение Шредингера, описывающее движение частицы в «потенциальной яме» с бесконечно высокими «стенками», удовлетворяется только при собственных значениях Еn, зависящих от целого числа п. Следовательно, энергия Еn частицы в «потенциальной яме» с бесконечно высокими «стенками» принимает лишь определенные дискретные значения,т.е.квантуется. Квантованные значения энергии Еn называютсяуровнями энергии, а число п, определяющее энергетические уровни частицы, называетсяглавным квантовым числом. Таким образом, микрочастица в «потенциальной яме» с бесконечно высокими «стенками» может находиться только на определенном энергетическом уровне Еn, или, как говорят, частица находится в квантовом состоянии n.

Подставив в (220.5) значение k из (220.6), найдем собственные функции:

Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru

Постоянную интегрирования А найдем из условия нормировки (216.3), которое для данного случая запишется в виде

Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru

В результате интегрирования получим А = Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru , а собственные функции будут иметь вид

Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru (220.8)

Графики собственных функций (220.8), соответствующие уровням энергии (220.7) при n = 1, 2, 3, приведены на рис. 297,а. На рис. 297,6 изображена плотность вероятности обнаружения частицы на различных расстояниях от «стенок» ямы, равная |yn(х)|2 = yn(х)y*n(х) для n=1,2 и 3. Из рисунка следует, что, например, в квантовом состоянии с n=2 частица не может находиться в середине «ямы», в то времякакодинаково часто может пребывать в ее левой и правой частях. Такое поведение частицы указывает на то, что представления о траекториях частицы в квантовой механике несостоятельны.

Из выражения (220.7) вытекает, что энергетический интервал между двумя сосед­ними уровнями равен

Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru (220.9)

Например, для электрона при размерах ямы l=10–1 м (свободные электроны в метал­ле) DEn » 10–35n Дж » 10–16n эВ, т. е. энергетические уровни расположены столь тесно, что спектр практически можно считать непрерывным. Если же размеры ямы соизмеримы с атомными (l»10–10 м), то для электрона DEn » 10–17n Дж » 102n эВ, т. е. получаются явно дискретные значения энергии (линейчатый спектр). Таким образом, применение уравнения Шредингера к частице в «потенциальной яме» с бесконечно высокими «стенками» приводит к квантованным значениям энергии, в то время как классическая механика на энергию этой частицы никаких ограничений не накладывает.

Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru

Кроме того, квантово-механическое рассмотрение данной задачи приводит к выводу, что частица «в потенциальной яме» с бесконечно высокими «стенками» не может иметь энергию меньшую, чем минимальная энергия, равная Уравнение Шредингера. Движение свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной ”потенциальной яме” с бесконечно высокими стенками. - student2.ru . Наличие отличной от нуля минимальной энергии не случайно и вытекает из соотношения неопределенностей. Неопределенность координаты Dх частицы в «яме» шириной l рав­на Dx=l. Тогда, согласно соотношению неопределенностей (215.1), импульс не может иметь точное, в данном случае нулевое, значение. Неопределенность импульса Dp»h/l. Такому разбросу значений импульса соответствует кинетическая энергия Emin»(Dp)2/(2m) = h2/(2ml2). Все остальные уровни (n>1) имеют энергию, превыша­ющую это минимальное значение.

Из формул (220.9) и (220.7) следует, что при больших квантовых числах (n>>1) DEn/En»2/n<<1, т. е. соседние уровни расположены тесно: тем теснее, чем больше n. Если n очень велико, то можно говорить о практически непрерывной последователь­ности уровней и характерная особенность квантовых процессов — дискретность — сглаживается. Этот результат является частным случаем принципа соответствия Бора (1923), согласно которому законы квантовой механики должны при больших значениях квантовых чисел переходить в законы классической физики.

Более общая трактовка принципа соответствия, имеющего огромную роль в современной физике, заключается в следующем: всякая новая, более общая теория, являющаяся развитием классической, не отвергает ее полностью, а включает в себя классическую теорию, указывая границы ее применения, причем в определенных предельных случаях новая теория переходит в старую. Так, формулы кинематики и динамики специальной теории относительности переходят при v<<с в формулы механики Ньютона. Например, хотя гипотеза де Бройля приписывает волновые свойства всем телам, но в тех случаях, когда мы имеем дело с макроскопическими телами, их волновыми свойствами можно пренебречь, т. е. применять классическую механику Ньютона

Наши рекомендации