Порядок выполнения работы и обработка результатов
1. Включить полупроводниковый лазер. Вращением котировочных винтов направить луч лазера по центру отверстия в экране.
2. Установить микрообъектив в магнитной оправе с обратной стороны экрана и подвижками его в поперечных направлениях добиться наиболее полного освещения интерференционного объекта.
3. Небольшим поворотом винтов 6 (см. рис. 3.24.2) отрегулировать толщину зазора между стеклянными пластиками в объекте. ВНИМАНИЕ! Категорически запрещается затягивать винты, т.к. это может привести к появлению сколов на пластинках.Вращение винта должно быть плавным без дополнительных усилий в конечном положении. Для появления клиновидного зазора следует ослабить 1 или 2 винта.
Интерференционную картину можно предварительно визуально наблюдать в отраженном (под углом ~ 45−60°) или проходящем свете от настольной лампы или иного светильника (см. рис. 3.24.5а). Более точную регулировку следует проводить в лазерном пучке, добиваясь получения прямых линий, как показано на рис. 3.24.5б, 3.24.5в. Для ориентации полос вдоль линий шкалы масштабной сетки следует повернуть оправу с объектом вокруг оптической оси до нужного положения.
а)
б)
в)
Рис. 3.24.5. Примеры визуально наблюдаемых интерференционных полос
(а – непосредственно на объекте, б и в – на экране для различных углов клина).
4. Измерить координаты максимумов интерференционных полос не менее трех соседних порядков. Координаты следует измерять с точностью не менее ± 1 мм. Полученные данные занести в табл. 1.
M | Линейные координаты полос (мм) | ||
X1 | X2 | X3 | |
Таблица 1
5. Для каждой пары полос вычислить период полос
и усреднить результаты. Полученное среднее значение использовать для расчета угла воздушного клина по формулам (5) и (6).
Рис.3.24.6. Габаритный чертеж PMC 2.
Расстояние от объекта до основного экрана L = 625мм,
Расстояние от объектива до экрана – 751 мм.
Расстояние между соседними пазами в основании – 100 мм
Контрольные вопросы
1. Как рассчитать оптическую разность хода интерферирующих лучей в воздушном зазоре?
2. Что такое полосы равной толщины?
3. Каковы условия максимумов и минимумов интерференционной картины в воздушном зазоре?
4. Как устроен интерференционный объект, и каков порядок выполнения работы?
Литература
1. Детлаф А.А., Яворский Б.М. Курс физики. Учеб пособие для втузов. – М: Высш. Шк., 1989. – 608 с.
2. Савельев И.В. Курс общей физики. Т.2.Учеб. пособие для студентов втузов. – М.: КНОРУС, 2009, 576 с.
3. Трофимова Т.И. Курс физики. Учеб. пособ. для вузов.- 15-е изд., стереотип. –М.: Издательский центр «Академия», 2007. –560 с.
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 3.25
ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАССТОЯНИЯ МЕЖДУ ЩЕЛЯМИ
В ОПЫТЕ ЮНГА
Цель работы: определение расстояния между щелями по интерференционной картине в схеме опыта Юнга.
Теоретические положения
Рис. 3.25.1. |
Рис. 3.25.2.
Разность фаз колебаний возбужденных волнами, приходящими в точку Ρ от источников S1 и S2, равна:
, (3.25.1)
где оптическая разность хода Δ = ns2 –ns1; n – показатель преломления среды.
Отсюда следует, что если вΔ укладывается целое число длин волн, то есть
Δ = ± mλ0, (3.25.2)
где λ0 – длина волны в вакууме, m = 0,1,2,…, то разность фаз оказывается кратной 2π; и в этой точке будет наблюдаться интерференционный максимум.
Если в Δ укладывается полуцелое число длин волн, то есть
Δ = ± (m + 1/2)λ0, (3.25.3)
то будет возникать интерференционный минимум.
Из геометрии рис. 2 видно, что:
(3.25.4)
, (3.25.5)
откуда
(3.25.6)
Учитывая, что d << L, a s1 + s2 ≈ 2L, и умножив последнее равенство на n – показатель преломления среды, получим оптическую разность хода
. (3.25.7)
Подставив в это выражение условия наблюдения максимума и минимума интерференции при n = 1, получим, соответственно:
Ширина интерференционной полосы на экране будет определяться соотношением
(3.25.10)
Описание оборудования
Источником света служит полупроводниковый (GaAs) лазер (λ = 650 нм). Параллельный световой пучок освещает фотолитографический тест-объект МОЛ-1, который представляет собой тонкий стеклянный диск с непрозрачным покрытием, на котором по кругу по внешнему ряду А параллельно радиусу нанесены пары щелей с разными расстояниями между ними. Пары щелей равной ширины объединены в группы по четыре. В пределах групп изменяются расстояния между щелями. Свет, интерферируя на паре щелей, падает на экран, на котором и проводятся измерения периода интерференционной картины (∆х). На рисунке приведен внешний вид лабораторной установки РМСЗ, аналогичная оптическая схема может быть собрана также в комплекте РМС1.
Порядок выполнения работы
1. Добиться четкого изображения интерференционных полос.
2. Провести три измерения ширины интерференционной полосы для каждой из пар щелей. Полученные данные усреднить. Данные занести в табл. 1, где ∆xср – усредненное значение ширины интерференционной полосы.
Таблица 1
№ изм. | Номер пары щелей | |||
∆хср |
Обработка результатов
По результатам измерений, зная величину L (она равна сумме расстояний между экраном и зеркалом и зеркалом и фотолитографическим объектом) и длину волны излучения полупроводникового лазера (λ = 650 нм), рассчитать расстояние между щелями по формуле:
. (3.25.11)
Получится по одному значению d для каждой пары щелей из группы. Полученные результаты занести в табл. 2.
Таблица 2
№ пары щелей | ||||
d (мкм) |
Контрольные вопросы
1. Почему возникает интерференция при прохождении света через две щели в опыте Юнга?
2. Каковы условия интерференционных максимумов и минимумов при интерференции на двух щелях?
3. Как рассчитать оптическую разность хода в опыте Юнга?
4. Как рассчитать расстояние между щелями в опыте Юнга?
Литература
1. Детлаф А.А., Яворский Б.М. Курс физики. Учеб пособие для втузов. – М: Высш. Шк., 1989. – 608 с.
2. Савельев И.В. Курс общей физики. Т.2.Учеб. пособие для студентов втузов. – М.: КНОРУС, 2009, 576 с.
3. Трофимова Т.И. Курс физики. Учеб. пособ. для вузов.- 15-е изд., стереотип. –М.: Издательский центр «Академия», 2007. –560 с.
4. Калитеевский Н.И. Волновая оптика. Учеб. пособ. для вузов.- 3-изд., перераб. и доп.. – М.: Высш. шк., 1995. – 463 с.
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 3.26