Передняя панель лабораторного стенда в аудиториях № 311 и 315.

Схема цепи

Соединить клеммы (+) и (-) источника напряжения 0÷7V с клеммами гальванометра (2) и (3). Так как в этой работе используется гальванометр, то полярность источника неважна (только поменяется направление отклонения стрелки). Переключатель набора конденсаторов перед началом выполнения работы должен быть на нуле (положение 0 – в крайнем левом положении).

Порядок выполнения работы

Задание 1. Калибровка прибора.

1. Усвоив содержание описания установки, включаем стенд в сеть.

2. Ставим переключатель С в положение 1, нажимаем на кнопку (к) под гальванометром и отсчитываем угол отклонения стрелки (в делениях).

3. Операцию совершают 3 раза. Перед каждым следующим нажатием кнопки (к) необходимо сделать паузу не менее 5 секунд. Результаты измерений записывают в первую строчку таблицы 1.

4. Таким же образом измеряются и записываются отбросы стрелки гальванометра соответствующие емкостям С₂, С₃, С₄, С₅.

5. В пятой колонке таблицы 1 записывают среднее значение отброса <a>, полученное из трех измерений a₁, a₂, a₃ для каждого конденсатора С₁, С₂, С₃, С₄, С₅.

6. В шестой колонке таблицы 1 записывают цену деления шкалы гальванометра μ=С/<a>, вычисленную для каждого из пяти эталонных конденсаторов.

7. В шестой строчке шестой колонки записывают среднее значение цены деления гальванометра <μ>.

8. В седьмой колонке таблицы записывают абсолютную ошибку цены деления шкалы гальванометра

9. В шестой строчке седьмой колонки записывают среднею абсолютную ошибку цены деления шкалы гальванометра <D μ>.

12. Под таблицей записывают относительную ошибку полученного значения цены деления шкалы гальванометра

13. По результатам в колонках 1 и 5 строят градуировочный график прибора С(a).

14. Из графика (по тангенсу угла наклона прямой) находят среднюю графическую цену деления шкалы гальванометра < μ >_гр. и сравнивают ее с полученной в конце таблицы средней арифметической ценой деления.

Таблица №1

С, мкФ	a1, дел.	a2, дел.	a3, дел.	<a>, дел.	μ, мкФ/дел.	Dμ, мкФ/дел.
С1 С2 С3 С4 С5
Средние значения.

Задание 2. Измерение неизвестных емкостей.

1. Ставим переключатель С в положение 6,7,8 и 9, нажимаем на кнопку (к) под гальванометром и отсчитываем угол отклонения стрелки (в делениях).

2. Результаты измерений записать в таблицу 2.

3. В пятой колонке таблицы 2 записать средние значения отбросов стрелки <a>.

4. В шестой колонке таблицы 2 записать полученные значения измеряемых емкостей

C_эксп=< μ>×<a>.

5. Исходя из полученных значений С_х1, С_х2 , вычислить С_посл. и С_парал. по формулам (2.3) и (2.2). Записать вычисленные значения в 6, 7 колонки таблицы 2.

6. Сравнить вычисление значения С_парал. и С_посл. с экспериментальными.

7. Убедиться, что относительное расхождение полученных этими двумя путями значений С_пар. и С_посл. в процентах не превосходит относительной ошибки калибровки прибора.

ε_посл = ε_парал= _.

Таблица № 2

Подключение ключа	a1, дел.	a2, дел.	a3, дел.	<a>, дел.	Cэксп, мкФ	Cвыч, мкФ	εпосл, %	εпарал, %
Сх1
Сх2
Спосл.
Спарал.

Контрольные вопросы

1. Конденсаторы (устройство, назначение, виды).

2. Основная характеристика конденсаторов. От чего зависит.

3. Вывод формул для последовательного и параллельного соединения конденсаторов.

4. Вывод формулы емкости плоского, цилиндрического и сферического конденсаторов.

5. Вывести формулу зависимости a~q.

6. Для чего нужен график в этой работе.

Литература

1. Калашников С.Г. Электричество, М.: Наука, 1985, § 31- 36, 56.

2. Яворский Б.М., Детлаф А.А. Курс физики, М.: Высшая школа, 1989. Том II.

3. Зисман Г.А., Тодес О.М. Курс общей физики, М.: Наука,1972, § 12,13.

4. Сорокин А.Ф., Сурков М.И., Кушкин С.А. Руководство к лабораторным работам по физике. Астрахань 1997г.

Лабораторная работа № 3.

ИЗМЕРЕНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ

МЕТОДОМ МОСТОВОЙ СХЕМЫ

Цель работы:научиться пользоваться мостом постоянного тока и измерить неизвестное сопротивление.

Оборудование: магазин сопротивлений, источник постоянного тока 0 ¸ 7 вольт, вольтметр, неизвестные сопротивления – 2 штуки, соединительные провода.

Краткая теория

Электропроводностью проводников называется физическая величина, характеризующая способность данного проводника проводить электрический ток под воздействием приложенного напряжения.

Количественно электропроводность определяется как:

.

(3.1)

Единица электропроводности в системе СИ называется «Сименс» [См]. Величина, обратная электропроводности, называется сопротивлением:

,

(3.2)

или с учетом формулы (3.1):

.

(3.3)

Сопротивление измеряется в «омах». Оно зависит от материала, из которого изготовлен проводник, его длины и площади поперечного сечения:

.

(3.4)

Необходимо помнить, что сопротивление зависит и от температуры:

, (3.5)

где r - удельное сопротивление, a- температурный коэффициент сопротивления. Выражение

I = G U (3.6)

называют законом Ома для участка цепи. При последовательном соединении сопротивлений результирующее напряжение является суммой напряжений на отдельных сопротивлениях, а сила тока, в следствие выполняемости закона сохранения заряда, величина постоянная. Исходя из этого, получаем для результирующего сопротивления:

.

(3.7)

При параллельном соединении сопротивлений складываются токи, а напряжение – величина постоянная. Следовательно:

. (3.8)

На практике часто приходится рассчитывать сложные (разветвленные) цепи постоянного тока. Решение этой задачи значительно облегчается, если пользоваться двумя правилами, сформулированными Г. Кирхгофом (1847 г).

Первое правило Кирхгофа является следствием закона сохранения зарядов, в случае установившегося постоянного тока электрические заряды не должны накапливаться ни на каком из участков цепи.

Назовем узлом точку разветвления электрической цепи, то есть точку цепи, в которой сходится более двух проводников. Для вывода правил Кирхгофа рассмотрим произвольную разветвленную цепь (рис.3.1). Пронумеруем токи I₁, I₂, I₃, I₄, I₅, I₆, I₇, как и сопротивления этих участков. Задача состоит в том, чтобы рассчитать величину и направление каждого из этих токов по известным сопротивлениям R₁, R₂, R₃, R₄, R₅, R₆, R₇ участков и ЭДС e_I, e_II, e_III источников тока. Надо охарактеризовать направления идущих через участки цепи токов их знаками. Это делается произвольно, и если при этом направление тока указать правильно, то мы получим в ответе для него неотрицательную величину. Если же ответ окажется отрицательным, то значит, ток течет в направлении, обратном предположенному. Применим I правило Кирхгофа для узла А, изображенного отдельно на рис.3.2. Из чертежа видно, что токи I₂, I₃, I₄ направлены к узлу и за время dt приносят в этот узел суммарный заряд (I₂+I₃+I₄)×dt. Ток I₁ направлен от узла и уносит за тоже время заряд I₁×dt. Полное увеличение заряда в узле А, за произвольный промежуток времени dt равно: dq_A = - I₁dt +(I₂ +I₃ +I₄ ) dt = ( - I₁ +I₂ +I₃ +I₄)dt. В цепи постоянного тока потенциалы всех точек, а значит и узлов, должны оставаться неизменными. Следовательно, в этих узлах не могут накапливаться электрические заряды ни положительного, ни отрицательного знака. В частности, для узла А величина dq_A должна равняться нулю для любого промежутка времени dt, то есть:

. (3.9)

Аналогичные уравнения можем написать для всех узлов цепи. Таким образом, мы получаем систему уравнений, выражающих I правило Кирхгофа: алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю:

. (3.10)

При этом следует соблюдать правило знаков: токи, входящие в узел, считать положительными, а выходящие – отрицательными.Число неизвестных токов равно числу участков цепи. Количество узлов цепи меньше числа участков. Число же независимых уравнений, составленных по I правилу Кирхгофа, меньше числа узлов и числа неизвестных токов. Поэтому для определения всех неизвестных величин необходимо составить ряд дополнительных уравнений. Для этого служит II правило Кирхгофа. Рассмотрим произвольно выбранный замкнутый контур, например ABR₂A (cм. рис.3.1.). Обозначим потенциалы узлов А и В соответственно φ_А и φ_В и условимся о положительном направлении обхода, например, по часовой стрелке. В ветви ВА ток I₃ идет по направлению обхода и должен считаться положительным. ЭДС e_II обуславливает токи в направлении обхода по контуру и так же должна считаться положительной. Падение потенциала U_ВА на участке ВА равно разности потенциалов конечной и начальной точек. Полное сопротивление всего участка обозначено через R₃. Закон Ома для цепи, содержащей ЭДС, имеет вид:

. (3.11)

Во второй ветви AR₂B ток I₂ идет против направления обхода и e_I действует в том же направлении. Поэтому обе эти величины должны быть отрицательными. Закон Ома для участка цепи АВ имеет вид:

. (3.12)

Складывая почленно (3.7) и (3.8), мы исключаем неизвестные потенциалы узлов и получим:

. (3.13)

Это уравнение выражает II правило Кирхгофа для замкнутого контура ABR₂A:

алгебраическая сумма произведений токов на сопротивления в ветвях замкнутого контура равна алгебраической сумме ЭДС, встречающихся в этом контуре:

. (3.14)

Значение Э.Д.С. считается положительным, если произвольно выбранное направление обхода цепи совпадает с переходом внутри источника от отрицательного полюса к положительному.

II правило Кирхгоффа является следствием закона сохранения энергии. При составлении уравнений, с применением второго правила Кирхгофа, следует внимательно следить, чтобы каждый новый контур содержал хотя бы один элемент, который не содержится в предыдущих контурах. Совокупность независимых уравнений, составленных по I правилу Кирхгофа для узлов и по II правилу Кирхгофа для контуров, оказывается достаточной, чтобы найти все токи в разветвленной цепи. Задача сводится к решению системы линейных уравнений, общее число которых равно числу неизвестных токов.

В качестве примера применения правил Кирхгофа рассмотрим схему измерительного мостика Уитстона (рис.3.3). Именно его мы будем использовать в работе для измерения неизвестного сопротивления. Он представляет собой: четыре сопротивления R₁, R₂, R₃, R₄ образующие плечи мостика. В одну диагональ АС моста включена батарея с ЭДС e и сопротивлением R_Б (см.рис.3.3). В другую диагональ (BD) включен гальванометр с сопротивлением R_Г. Уравнения первого правила Кирхгофа для узлов А, В и С имеют вид:

(3.15)

Легко видеть, что уравнение для узла D ничего нового не дает. Уравнения II правила Кирхгофа для независимых контуров АВСЕА, ABDA и BCDB имеют вид:

(3.16)

Из уравнений (3.15) и (3.16) можно определить шесть неизвестных. Если заданы все сопротивления и ЭДС, то неизвестными будут токи. Такая схема носит название неравновесного моста Уитстона.

Если вместо одного из сопротивлений, допустим R₄, включить в цепь магазин сопротивлений, то можно будет добиться такого положения, чтобы ток через гальванометр обратился в нуль (I_Г = 0). Тогда:

и .

Отсюда получим: .

или . (3.17)

Для определения неизвестного сопротивления R_Х (вместо R₂), необходимо с помощью переменного сопротивления R_M установить стрелку гальванометра на нуль. Тогда при R₁ = R₃ будет:

Это и будет использоваться в данной лабораторной работе.

Порядок выполнения работы

1. Собрать схему моста (рис.3.4). В качестве источника питания использовать постоянный ток от 0 до 7 вольт. Два неизвестных сопротивления находятся на передней панели лабораторного стенда рядом с мостом. Провода от точек В и D моста постоянного тока подсоединить к клеммам «1» и «2» под гальванометром.

2. С помощью магазина сопротивлений (R _M) установить положение стрелки гальванометра на нуль.

3. Определить значение сопротивления магазина и записать в первую колонку таблицы, так как R_M = R_X1.

4. Проделать пункты 3 и 4 для R_X1 и R_X2 по 3 раза.

5. Соединить R_X1 и R_X2 последовательно и измерить общее сопротивление (3 раза).

6. Соединить R_Х1 и R_Х2 параллельно и измерить общее сопротивление (3 раза).

7. Полученные значения заносят в третью и четвертую колонки таблицы.

8. Вычислить по формулам (3.7) и (3.8) общие сопротивления при последовательном и параллельном соединениях.

9. По разнице между вычисленными и измеренными значениями определяют относительные ошибки:

. .

Таблица

№ п/п	RХ1 (Ом)	RХ2 (Ом)	RПОСЛ. (Ом)	RПАР. (Ом)
1.
2.
3.
Среднее значение

Контрольные вопросы

1. Что такое сопротивление? От чего оно зависит и как?

2. Как рассчитать сопротивление системы резисторов?

3. Вывод I и II правил Кирхгофа.

4. Устройство и назначение моста Уитстона.

5. Вывод условия равновесия моста.

6. Составить для всевозможных контуров моста постоянного тока уравнения, используя правила Кирхгофа.

Литература

1. Зисман Г. А. Тодес О. М. Курс общей физики, М.: Наука, 1974. II том. с 102 – 107.

2. Детлаф Ф. Ф. Яворский Б. М. Курс физики, М.: Высшая школа, 1989. II том. с 208 – 209.

3. Сорокин А.Ф., Сурков М.И., Кушкин С.А. Руководство к лабораторным работам по физике. Астрахань 1997.

Лабораторная работа № 4.

ИЗУЧЕНИЕ ВЛИЯНИЯ СОПРОТИВЛЕНИЯ НАГРУЗКИ НА НАПРЯЖЕНИЕ, МОЩНОСТЬ, КПД

ИСТОЧНИКОВ ТОКА

Цель работы: исследовать нагрузочную характеристику источника тока и режим его работы в электрических цепях. Научиться определять Э.Д.С. и внутреннее сопротивление источника тока. Определить коэффициент полезного действия источника тока.

Оборудование: источники постоянного тока 0 ¸ 7В, мультиметры, магазин сопротивлений, соединительные провода.

Краткая теория

Рассмотрим отрезок однородного цилиндрического проводника длиной l. Для того, чтобы в этом проводнике шел ток I , необходимо внутри проводника поддерживать постоянное электрическое поле Е. Так как напряженность электрического поля равна градиенту потенциала, взятого с обратным знаком, то

, (4.1.)

где U = j₁ - j₂­ - падение потенциала на участке электрической цепи 1 – 2 ,называемое напряжением.

При изменении напряжения U меняется и ток I. В 1826г. Ом экспериментально установил прямую зависимость между током и напряжением

I ~ U.

Обозначим коэффициент пропорциональности, характеризующий электрическую проводимость проводника, через G; величина R, обратная проводимости проводника, называется его электрическим сопротивлением; тогда

(4.2)

Уравнение (7.2) называют законом Ома интегральной форме: ток, идущий в проводнике, численно равен отношению приложенного напряжения к сопротивлению проводника.

Сопротивление проводника зависит от его геометрических размеров и формы, а так же материала, из которого сделан проводник. Для цилиндрических проводников:

, (4.3)

где r - удельное сопротивление вещества.

Подставим (7.3) в (7.2):

и преобразуем к виду

, (4.4)

Величина носит название плотности тока, а - напряженности электрического поля.

Величина, обратная удельному сопротивлению, , называется удельной проводимостью или электропроводностью данного вещества.

При введенных обозначениях соотношение (4.4) имеет вид:

, (4.5)

и носит название закона Ома в дифференциальной форме.

В ряде случаев на отдельных участках цепи на электрические заряды действуют сторонние силы , перемещающие на этих участках заряды против направления электрического поля . Обозначим через

, (4.6)

При наличии сторонних полей закон Ома в дифференциальной форме примет более общий вид:

, (4.7)

Перейдем от дифференциальных соотношений к интегральным. Рассмотрим замкнутую цепь, на участке 1-2 которой включен сторонний источник тока. Выделим малый элемент тока длиной dl так, чтобы на этом участке можно было считать площадь поперечного сечения проводника S постоянной, а поле и плотность тока - односторонними и направленными перпендикулярно поперечному сечению проводника. Тогда

, или , (4.8)

Умножим обе части равенства на r dl = dl /g получаем:

,

Проинтегрируем по участку проводника от 1 до 2:

, (4.9)

величина представляет собой сопротивление бесконечно малого участка проводника, а - полное сопротивление всего участка цепи. Разность j₁ - j₂ = U_{1, 2} есть падение потенциала на данном участке.

,

носит название Э.Д.С.(электродвижущая сила) источника тока, включенного на этом участке: этот интеграл численно равен работе сторонних сил при переносе по цепи единичного положительного заряда.

Тогда окончательно получаем

IR_{1, 2} = U_{1, 2} + e. (4.10)

Выражение (4.10) является законом Ома в интегральной форме для цепи содержащей Э.Д.С. Если на данном участке источник тока отсутствует (ε = 0), то (4.10) переходит в обычный закон Ома (4.2).

Рассмотрим пример источника тока с Э.Д.С. e и внутренним сопротивлением r, замкнутого на внешнюю цепь (потребителя) с сопротивлением R. В цепь включены амперметр А, измеряющий ток I и вольтметр V, измеряющий напряжение U у потребителя. В качестве потребителя используем реостат R переменного сопротивления.

Полное сопротивление всей цепи R_полн = r + R и закон Ома для всей цепи примет вид

I(R + r) = e , (4.11)

или

.

Поскольку на участке внешней цепи Э.Д.С. отсутствует, то

U = IR = .

Формула дает зависимость напряжения от сопротивления нагрузки.

Если участок цепи не содержит Э.Д.С., а к нему приложена разность потенциалов U_{1, 2} и идет ток I, то за некоторый промежуток времени t через участок пройдет заряд q = It, при этом силы электрического поля совершат работу по переносу заряда от точки с более высоким к точке с более низким потенциалом.

A = (j₁ - j₂)q = U_{1, 2}I t. (4.12)

В соответствии с законом Ома эту работу можно выразить через сопротивление участка R:

A = I²R t = . (4.13)

Если на участке цепи находится источники тока, то при переносе заряда q работу совершают силы электрического поля и сторонние силы:

A = (U_{1, 2} + e)I t = I²R_{1, 2}t , (4.14)

или в случае замкнутой цепи из двух слагаемых A = U_{1, 2}I t + e I t первое обращаются в нуль, так как полное падение потенциала U_{1, 2} во всей цепи равно нулю. Поэтому

A = e I t = I²R_полн t . (4.15)

Работа, совершаемая за единицу времени: , есть выделяемая мощность. Для участка цепи

P = IU_{1, 2} + Ie.. (4.16)

Для всей цепи: P_полн = Ie.. (4.17)

Мощность, выделяемая во внешней цепи

P_вн = I U = I² R = . (4.18)

Для поддержания в цепи постоянного тока необходимо совершать работу А. Энергия электрического тока в проводнике непрерывно расходуется и переходит в другие формы энергии. Действительно, проводник, по которому течет ток, нагревается и в нем выделяется некоторое количество тепла Q. Если других потерь нет, то по закону сохранения энергии

A = Q = I U t = I² R t = , (4.19)

Эти соотношения выражают закон Джоуля - Ленца.

Если в цепь включено очень малое сопротивление DR, то падение напряжения ничтожно, и ток в цепи определяется лишь сопротивлением остальной цепи и приборов большого сопротивления.

Тогда для расчета количества тепла, выделяемого на DR, следует использовать формулу: DQ = I²DR t.

В этом случае тепловая мощность DQ/t определяется только током в цепи I. Выполняя такое сопротивление из тонкой проволочки длины Dl и поперечного сечения S, мы видим, что

,

или

т.е. количество тепла, выделяющегося на единицу длины проволочки, тем больше, чем меньше её сечение.

В классической электронной теории металлов предполагается, что при соударения с ионами электроны полностью теряют скорость упорядоченного движения. Уравнение движения электрона в процессе свободного пробега имеет вид:

(4.20)

где E - напряженность электрического поля в проводнике. В процессе свободного пробега электроны движутся равноускоренно. Поэтому средняя скорость их упорядоченного движения где <J_max> - средняя скорость электрона, приобретаемая под действием электрического поля на длине свободного пробега. Интегрируя это уравнение движения электрона по времени от 0 до < t >, получаем

. (4.21)

Электроны одновременно участвуют также в тепловом движении. Пренебрегая статическим распределением электронов проводимости по скоростям их теплового движения, будем считать, что модули скоростей всех электронов в этом движении одинаковы и равны <U>. Тогда, учитывая что <J > << <U>, можно определить среднее время свободного пробега электронов по формуле:

<t> = <l>/<U>, (4.22)

где <l> - средняя длина свободного пробега электронов. Подставим (4.22) в (4.21) для < J >:

< J> = e<l>E / (2m<U>). (4.23)

Из формулы для плотности тока I :

, (4.24)

где n₀ - концентрация электронов проводимости , e - заряд электрона, <J > - средняя скорость дрейфа электронов. Из формулы для <J > (4.23), следует, что плотность тока проводимости в металле

I = n₀e²<l>E / (2m<U>),

Величину g = n₀e²<l>/ (2m<U>) , (4.25)

называют удельной электрической проводимостью, а обратную ей величину - удельным электрическим сопротивлением.

В единице объема проводника имеется n₀ электронов проводимости, каждый из которых испытывает ежесекундно в среднем <U>/<l> столкновений с ионами металла. Следовательно, энергия тока, равная

<DW_э> = 0.5 m <J_max>² ,

преобразующаяся во внутреннюю энергию в единице объема проводника за 1с, равна:

. (4.26)

Величину w называют объемной плотностью тепловой мощности тока. Заменяя <J_max> по формуле (4.21), где <t> = <l>/<U>, получаем

w = n₀e²<l>E² / (2m<U>)

или

w = gE² (4.27)

Это уравнение выражает закон Джоуля - Ленца для плотности тепловой мощности тока. Его часто называют законом Джоуля - Ленца в дифференциальной форме.

Закон Джоуля ленца можно также переписать в форме

w = IE = I²/ g = r I². (4.28)

Рассмотрим участок цепи, содержащий источник тока с ЭДС e, внутренним сопротивлением r, замкнуты на внешнюю цепь сопротивлением R. В пределе, когда R®0, источник тока замкнут накоротко, говорят о режиме короткого замыкания. В этом случае ток максимален:

I = e /r = I_max,

Тогда, в соответствии с законом Джоуля - Ленца, количество теплоты, выделяемое в проводнике Q будет максимальным, что приводит к возгоранию и прочих негативным последствиям. Напряжение при этом во внешней цепи будет равно нулю. В противоположном предельном случае, R® ¥, цепь разомкнута, и ток отсутствует, а напряжение максимально и равно ЭДС источника. Такой режим называется холостым ходом.

Из закона Ома для полной цепи

e = I(R+r) = IR + Ir = U+Ir

или

U = e - Ir. (4.29)

Полученная зависимость U(I) называется нагрузочной характеристикой источника тока. Построив график зависимости U(I) можно найти e источника тока и его внутреннее сопротивление, экстраполировав его.

e = U_I=0 ; r = e / I_U=0 . (4.30)

Полную мощность, развиваемую источником ЭДС модно записать в виде:

N = e I. (4.31)

Подставив в (4.31) закон Ома для полной цепи I = e /(R+r) получим полную мощность, выделяемую во всей цепи:

N = e²/(R+r). (4.32)

В нагрузке выделяется только часть этой мощности

N_R = UI = I²R = (4.33)

Эту мощность называют полезной. Максимальное значение полезной мощности достигается при условии согласованной нагрузки, т.е. R = r. Это можно доказать, исследовав функцию в выражении (4.33) на экстремум.

Отношение полезной и полной мощности развиваемой ЭДС в цепи, называется коэффициентом полезного действия источника тока:

h = N_R / N. (4.34)

Используя выражения (4.32) и (4.33) можно получить формулу:

h = R / (R+r), (4.35)

из которой видно, что КПД источника тока зависит от нагрузочного сопротивления R. При условии R = r КПД равен 50%.

Схема

В данной установке используются источник постоянного тока (0 ¸ 7В), два мультиметра, один в режиме вольтметра, другой в режиме амперметра; нагрузкой является магазин сопротивлений. Для того, чтобы исключить возможность получения короткого замыкания подключают дополнительное сопротивление R_Д, выбирая одно из сопротивлений моста.

Порядок выполнения работы

1. Собираем схему по рис.4. 3.

2. С помощью вольтметра устанавливают напряжение порядка 3¸5В (постоянный ток), на источнике питания 0¸7В.

3. Устанавливают на магазине сопротивление, порядка 10 кОм (используя только один тумблер переключения на магазине, около которого стоит множитель х10³).

4. Понижая сопротивление нагрузки на 1кОм, замеряют значения тока и напряжения на ней.

5. Результаты измерений представляют в виде таблицы, в которой должно быть не менее 11 значений.

Таблица

№ п/п	U B	I A	R Ом	NR Вт	N Вт	h %

6. По данным 2 и 3 колонок таблицы построить график нагрузочной характеристики источника тока U = U(I).

7. Экстраполируя нагрузочную линию до пересечения с осями I и U находим по формуле (4.30) e и r источника.

8. По закону Ома вычислить сопротивление нагрузки.

9. По формуле (4.33) рассчитать мощность N_R, выделяемую на нагрузке и результаты занести в таблицу.

10. Построить график зависимости мощности в нагрузке N_R от сопротивления нагрузки N_R= N_R(R).

11. По графику проверить условие согласованной нагрузки.

12. По формуле (4.31) рассчитать полную мощность N, а по формуле (4.34) - КПД источника тока и результаты занести в таблицу.

13. Построить график к зависимости h=h(R).

14. По одному из полученных результатов определить погрешность полученных значений методом косвенных измерений.

Контрольные вопросы

1. Основные характеристики источника и их нахождение из нагрузочной прямой.

2. Вывод законов Ома и Джоуля - Ленца (дифференциальная и интегральная форма).

3. Проводимость, удельная проводимость, плотность тока.

4. Холостой ход и режим короткого замыкания.

5. Полная и полезная мощность, КПД источника тока. Как зависят от R и их значения при согласованной нагрузке.

Литература

1. Зисман Г.А., Тодес О.М. Курс общей физики, М.: Наука, 1974. II том.

2. Калашников С.Г. Электричество, М.: Наука, 1985. Гл. 6.

3. Яворский Б. М., Детлаф А.А. Курс физики, М.: Высшая школа, 1983. II том.

4. Сорокин А.Ф., Сурков М.И., Кушкин С.А. Руководство к лабораторным работам по физике. Астрахань 1997.

Лабораторная работа № 5.

Зависимость сопротивление материалов от температуры.

Цель работы: изучить зависимость сопротивления материалов от температуры.

Оборудование: источник питания 8,4 В, мультиметр М2, соединительные провода.

Краткая теория

Электрический ток в металлах – это направленное движение электронов. Такой характер их движения обусловлен наличием электрического поля в проводнике. В случае слабых полей в металлах выполняется закон Ома:

. (5.1)

Причинами, вызывающими появление электрического сопротивления R в металлах, являются физические дефекты кристаллической решетки, а так же тепловое движение ионов металла, амплитуда колебаний которых увеличивается с ростом температуры. При комнатных температурах и выше основной причиной роста сопротивления металлов является увеличение рассеяния электронов проводимости на тепловых колебаниях кристаллической решетки при увеличении температуры металлов. Как следует из теории проводимости металлов, в указанном диапазоне температур, зависимость R от t^оС должна быть близка к линейной.

, (5.2)

где R₀ – сопротивление при 0⁰С,

α – температурный коэффициент сопротивления (т.к.с.).

Для боль