Тензор диэлектрической проницаемости ферритов

Феррит – это ферромагнитные полупроводники и диэлектрики

.

- двух валентный металл.

Можно считать, что при магнитная проницаемость феррита скалярная величина, а анизотропная как и в плазме создаётся постоянным или медленно меняющимся полем. Данное представление является приближённым, т.к. реальные ферриты обладают кристаллографической анизотропией, т.е. зависимостью магнитных свойств от направления намагничивания относительно осей кристаллографической решетки.

Т.к. учёт этой анизотропии не меняет вид , а лишь меняет его компоненты. Будем считать это изотропная среда.

Известно, что молекулу феррита, обладающие магнитным моментом, обладают спиновым эффектом. Анизотропия возникает из-за прецессии магнитный диполей вокруг спиновых линий магнитного поля. Запишем излучение по закону Ландау-Лившица:

- постоянная поля и постоянная намагничивания, совпадает с .

- гармоническое соотношение для элементов , , тогда

Или обозначить

, , то перепишем в виде

Если разложить по проекторам

получим

В декартовой системе координат с и осью вдоль , тензор имеет вид:

Тензор феррита имеет такой же вид, что и тензор диэлектрической проницаемости плазмы в магнитном поле, он Эрмитов в то время как - скаляр.

Феррит – это магнитоактивная среда; а нормальные или собственные волны должны иметь круговую или эллиптическую поляризацию.