Вырожденный электронный газ в металлах

Распределение электронов по различным квантовым состояниям подчиняется принципу Паули (см. § 227), согласно которому в одном состоянии не может быть двух одинаковых (с одинаковым набором четырех квантовых чисел) электронов, они должны отличаться какой-то характеристикой, например направлением спина. Следовательно, по квантовой теории, электроны в металле не могут располагаться на самом низшем энергетическом уровне даже при О К. Согласно принципу Паули, электроны вынуждены взбираться вверх «по энергетической лестнице».

Электроны проводимости в металле можно рассматривать как идеальный газ, подчиняющийся распределению Ферми — Дирака (235.2). Если μ_о — химический потенциал электронного газа при Т=0 К, то, согласно (235.2), среднее число <N(E)> электронов в квантовом состоянии с энергией Е равно

(236.1)

Для фермионов (электроны являются фермионами) среднее число частиц в квантовом состоянии и вероятность заселенности квантового состояния совпадают, так как квантовое состояние либо может быть не заселено, либо в нем будет находиться одна частица. Это означает, что для фермионов <N (Е))=ƒ(Е), где ƒ(Е) — функция распределения электронов по состояниям.

Из (236.1) следует, что при Т=0 К функция распределения <N (E)>=1, если Е<μ_о,и <N(Е)>=0, если Е>μ_о. График этой функции приведен на рис. 312, а. В области

энергий от 0 до μ_о функция <N(E)> равна единице. При Е=μ_о она скачкообразно изменяется до нуля. Это означает, что при T=0 К все нижние квантовые состояния, вплоть до состояния с энергией Е=μ_о, заполнены электронами, а все состояния с энергией, большей μ_о свободны. Следовательно, μ_о есть не что иное, как максимальная кинетическая энергия, которую могут иметь электроны проводимости в металле при О К. Эта максимальная кинетическая энергия называетсяэнергией Ферми и обозначается Е_F(Е_F=μ_о). Поэтому распределение Ферми — Дирака обычно записывается в виде

Наивысший энергетический уровень, занятый электронами, называетсяуровнем Ферми. Уровню Ферми соответствует энергия Ферми Е_F, которую имеют электроны на этом уровне. Уровень Ферми, очевидно, будет тем выше, чем больше плотность электронного газа. Работу выхода электрона из металла нужно отсчитывать не от дна «потенциальной ямы», как это делалось в классической теории, а от уровня Ферми, т. е. от верхнего из занятых электронами энергетических уровней.

Для металлов прине слишком высоких температурах выполняется неравенство kT<< Е_F. Это означает, что электронный газ в металлах практически всегда находится в состоянии сильного вырождения. Температура Т_о вырождения (см. § 235) находится из условия kT_o = Е_F. Она определяет границу, выше которой квантовые эффекты перестают быть существенными. Соответствующие расчеты показывают, что для электронов в металле T_o ≈10⁴ К, т. е. для всех температур, при которых металл может существовать в твердом состоянии, электронный газ в металле вырожден. При температурах, отличных от О К, функция распределения Ферми — Дирака (236.2) плавно изменяется от 1 до 0 в узкой области (порядка kT) в окрестности Е_F

(рис. 312, б). (Здесьже для сравнения пунктиром приведена функция распределения при T=0 К.) Это объясняется тем, что при T>0 небольшое число электронов с энергией, близкой к Е_F, возбуждается вследствие теплового движения иих энергия становится больше Е_F. Вблизи границы Ферми при Е< Е_F заполнение электронами меньше единицы, а при Е> Е_F — больше нуля. В тепловом движении участвует лишь небольшое число электронов, например при комнатной температуре T ≈ 300 К и температуре вырождения Т_o= это 10⁴ К, — это 10^-5 от общего числа электронов.

а) <№ 1
а		T=O K
е1 <н>,	Е-	^. с
! п	г-^к ^	<7

Рис. 312

Если (Е- Е_F)>> kT («хвост» функции распределения), то единицей в знаменателе (236.2) можно пренебречь по сравнению с экспонентой и тогда распределение Ферми — Дирака переходит в распределение Максвелла — Больцмана. Таким образом, при (Е Е_F)<<kT, т. е. при больших значениях энергии, к электронам в металле применима классическая статистика, в то же время, когда (Е Е_F)<<kT, к ним применима только квантовая статистика Ферми — Дирака.