Из выражения (6) видно, что симметричный вибратор обладает направленными свойствами только в меридиональной плоскости (плоскость электрического вектора)
Напряженность электрического поля симметричного вибратора в его экваториальной плоскости (плоскость магнитного вектора 
)
не зависит от угла 
, то есть представляет собой окружность.
Как видно из формулы (6) направленные свойства симметричного вибратора при синусоидальном распространении тока определяются только отношением 
. В случае когда 
(полуволновой вибратор) выражение (6) примет вид
Анализ выражения (6) показывает, что:
а) излучение вдоль вибратора при любом отношении – отсутствует
б) если 
, то излучения, в направлении перпендикулярном оси поля, всех элементарных вибраторов максимальны и синфазны, а значит, в этих направлениях они складываются. Поле в данном направлении ( 
и 
) максимально.
Диаграмма направленности симметричных вибраторов.
Рис. 20. Диаграмма направленности симметричных вибраторов с разным соотношением 
Нормированная диаграмма направленности
Сопротивление излучения. КНД.
Действующая длинна симметричного вибратора
Мощность излучения симметричного вибратора
Эта формула связывает мощность излучения с квадратом тока через сопротивление излучения.
Для определения воспользуемся методом вектора Пойнтинга. В соответствии с этим методом симметричный вибратор окружается сферой радиусом 
, центр сферы совпадает с центром симметричного вибратора.
Рис. 21. Сферические координаты площадки излучения
Полагая 
После интегрирования получается формула, которую в 1924 году получил Баллангайн.
,
где 
постоянная Эйлера
– интегральный синус
– интегральный косинус
(См. в Янке Е., Эмде Ф. «Специальные функции»)
Рис. 22.Сопротивление излучения тонкого симметричного вибратора, отнесенное к току в пучности, в зависимости от
если 
, то 
если 
, то 
Входное сопротивление симметричного вибратора.
Мощность, подведенная от генератора к симметричному вибратору делится на излучаемую, теряемую в самом вибраторе (омические потери, потери в изоляторах, окружающих металлический проводник и в земле).
Излучаемая мощность характеризуется сопротивлением излучения 
.
Мощность потерь характеризуется сопротивлением 
.
Кроме излученного поля, есть еще колеблющееся вблизи антенны. Этому полю соответствует реактивная мощность. Эта мощность, то отдается генератором в пространство, то принимается генератором.
Реактивная мощность характеризуется реактивным сопротивлением 
Таким образом
для симметричного вибратора, как правило 
, тогда
Рассмотрим полуволновой вибратор ( 
).
Расчет ведут следующим образом. В вибраторе существуют потери, пусть 
, тогда 
, но этого не может быть, так как 
в точке питания он конечен, значит и 
– конечно.
Закон синуса тока – справедлив для линии без потерь, а у нас существуют потери, значит закон не синусоидальный, а такой, какой бывает в линиях с потерями. Он соответствует закону гиперболического синуса:
где 
, 
– коэффициент затухания и 
– коэффициент фазы.
Поэтому при расчете «коротких» вибраторов ( 
и 
), то есть у которых узел тока находится от точек питания вибратора не ближе 
, исходят из синусоидального распределения тока.
При расчете «длинных» вибраторов ( 
) следует исходить из распределения тока по закону 
.
Найдем формулу для расчета активной составляющей
через ток в пучности
через ток в точках запитки
Используя 
, получим
Значение для данной длины находят из таблиц или графиков
для 
При расчете 
пользуются формулой входного сопротивления разомкнутой на конце двухпроводной линии без потерь, заменяя в ней волновое сопротивление линии волновым сопротивлением антенны (симметричного вибратора)
Таким образом
(7)