Прямой обратимый цикл карно
В 1824 г. С. Карно предложил цикл, которому было присвоено его имя. Прямой обратимый (т.е. состоящий только из равновесных, обратимых процессов) цикл Карно является идеальным циклом тепловых двигателей и осуществляется при наличии горячего источника постоянной температуры , и холодного источника постоянной температуры
.
Цикл состоит из двух изотермических и двух адиабатных процессов. Его графическое изображение в pv-диаграмме и Ts-диаграмме приведено на рис. 1.14 и 1.15. В качестве рабочего тела в цикле Карно используется 1 кг идеального газа. Из начального состояния 1 газ расширяется по изотерме 1-2 при температуре , получая от горячего источника теплоту
, которая полностью переходит в работу расширения (1.76);
В точке 2 рабочее тело отключается от горячего источника и расширяется по адиабате 2 - 3, совершая работу за счет внутренней энергии. В связи с этим температура газа понижается от , в точке 2 до
в точке 3.
|
![прямой обратимый цикл карно прямой обратимый цикл карно - student2.ru](/images/matematika/pryamoy-obratimyy-cikl-karno-441110-11.png)
По уравнению (1.86) эта работа равна
В точке 3 газ сообщается с холодным источником и сжимается по изотерме
3 - 4, отдавая теплоту (1.76), равную работе, затраченной на сжатие, при постоянной температуре
:
В точке 4 рабочее тело отключается от холодного источника, и газ адиабатным сжатием по 4 — 1 возвращается в начальное состояние, при этом температура газа повышается от до
:
Из уравнений (1.100) и (1.102) следует, что в цикле Карно работа адиабатных процессов расширения и сжатия равна по абсолютной величине и обратна по знаку. Поэтому величины работ расширения и сжатия
на результирующую работу цикла влияния не оказывают.
Для определения значения термического к.п.д. цикла Карно воспользуемся формулой (1.97) и изображением цикла Карно (см. рис. 1.15) в Ts-диаграмме:
Из Ts-диаграммы цикла Карно имеем:
Но для адиабатных процессов 2-3 и 4-1 получаем, что =
:
Следовательно,
(1.107)
Полученное уравнение позволяет сделать следующие выводы:
1. Термический к.п.д. цикла Карно зависит только от абсолютных температур горячего источника и холодного источника
.
2. Термический к.п.д. тем выше, чем выше температура горячего источника и чем ниже температура холодного источника.
3. Так как температура холодного источника всегда положительна, то к.п.д. цикла Карно всегда меньше единицы. Значит, что теплоту
, подводимую к рабочему телу, невозможно полностью превратить в работу — часть ее в количестве
передается холодному источнику.
4. В уравнении (1.107) видно, что термический к.п.д. цикла Карно не зависит от природы рабочего тела (газа).
При помощи Ts-диаграммы несложно доказать еще одно важное свойство цикла Карно: в заданном интервале температур , и
; термический к.п.д. цикла Карно имеет наибольшее значение по сравнению с любым другим произвольным циклом, и это позволяет считать его эталоном.
На рис. 1.15 показаны произвольный цикл (а, Ь, с, d) и цикл Карно (/, 2, 3, 4), протекающие в интервале температур , и
. Оба цикла прямые и обратимые.
Из общего уравнения термического к.п.д.. следует, что термический к.п.д. будет тем больше, чем меньше отношение
.
Из Ts-диаграммы видно, что в цикле Карно
а для произвольного цикла
Из сравнения указанных площадей видно, что