Теория работы и описание прибора

Приборы и принадлежности

Закрытый стеклянный баллон с краном, манометр, насос

Теория работы и описание прибора - student2.ru

рис. 1

Теория работы и описание прибора

Для вещества в любом агрегатном состоянии характерны понятия удельной (с) и молярной (С) теплоемкости. Удельной теплоемкостью вещества называется физическая величина, численно равная количеству теплоты, необходимой для нагревания единицы массы вещества на 1 Кельвин.

Теория работы и описание прибора - student2.ru (1)

Молярной теплоемкостью вещества называется физическая величина, численно равная количеству теплоты, необходимой для нагревания одного моля вещества на 1 Кельвин.

Теория работы и описание прибора - student2.ru (2)

Здесь Q – количество теплоты, которое было затрачено на нагре­вание вещества от температуры Т1 до Т2. DT = Т2 — Т1. Для ве­щества в газообразном состоянии величины удельной или моляр­ной теплоёмкости газа существенно зависят от того, при каких ус­ловиях он нагревается: при постоянном объёме или при постоян­ном давлении.

В первом случае сообщенное газу тепло идёт только на уве­личение внутренней энергии газа, так как объём газа не изменяет­ся и поэтому не совершается работа расширения. Во втором слу­чае требуётся дополнительное количество теплоты, необходимое для совершения работы расширения газа, так как неизменность давления обеспечивается увеличением объёма газа. Поэтому у газа различают две удельные и две молярные теплоёмкости: теплоём­кость при постоянном объёме и теплоемкость при постоянном давлении. Удельной (молярной) теплоемкостью газа при постоян­ном объёме сv (Cv), или при постоянном давлении сp (Cp) на­зывается физическая величина, численно равная количеству теп­лоты, необходимой для нагревания единицы массы (моля) на 1 кельвин при постоянном объёме или при постоянном давлении со­ответственно. Между молярной и удельной теплоемкостями оче­видно соотношение:

Теория работы и описание прибора - student2.ru ; Теория работы и описание прибора - student2.ru

где М — молярная масса газа.

Очевидно, что молярная теплоемкость газа при постоянном давлении больше молярной теплоёмкости при постоянном объёме,

так как Теория работы и описание прибора - student2.ru , а Теория работы и описание прибора - student2.ru ,

где R — молярная (универсальная) газовая постоянная, численно равная работе расширения одного моля газа при нагревании его на один кельвин. Тогда Теория работы и описание прибора - student2.ru .

Обозначим отношение теплоёмкостей буквой g, тогда

Теория работы и описание прибора - student2.ru (3)

Величина g зависит только от числа степеней свободы молекул, из которых состоит газ. Так как Теория работы и описание прибора - student2.ru , а Теория работы и описание прибора - student2.ru

где i — число степеней свободы, то

Теория работы и описание прибора - student2.ru (4)

Численное значение g различно для одно-, двух или многоатом­ных газов и зависит от числа степеней свободы (для одно атомных i = З, двухатомных i = 5 и многоатомных i = 6). На двухатом­ные газы (N2 и О2) приходится приблизительно 99% общего соста­ва воздуха, поэтому величину i можно считать приближённо рав­ной 5. Величина отношения теплоёмкостей g имеет большое зна­чение в изучении адиабатных процессов и процессов близких к ним. Например, от этой величины зависит скорость распростране­ния звука в газах, течение газов по трубам со сверхзвуковыми скоростями и другие процессы.

В настоящей работе определяется отношение теплоемкостей g для воздуха (принимая его за двухатомный газ) методом адиа­батного расширения, который основан на применении уравнений адиабатного и изотермического процессов.

Адиабатным процессом называется изменение состояния га­за, при котором не происходит теплообмена с окружающей сре­дой. В этом случае Теория работы и описание прибора - student2.ru и формула первого закона термодина­мики Теория работы и описание прибора - student2.ru примет вид Теория работы и описание прибора - student2.ru , т.е. при адиабат­ном процессе расширения газом совершается работа только расчет изменения запаса внутренней энергии. Этот процесс описы­вается уравнением Пуассона

Теория работы и описание прибора - student2.ru (5)

где р — давление и V — объём газа.

Изотермическим называется процесс, который протекает при постоянной температуре, те. Т = const.

В этом случае dT =0, следовательно, dU =0 и тогда из первого закона термодинамики получим Теория работы и описание прибора - student2.ru . Таким образом, при изотермическом процессе всё подводимое тепло расхо­дуется на работу расширения газа.

Экспериментальная установка состоит из стеклянного баллона А (рис. 11), соёдинённого с манометром В и насосом Н. Через кран К1 воздух нагнетается в баллон, а через кран К1 — выпускается. Если кран К2 открыт, баллон сообщается с атмосферным воз­духом и давление р внутри него равно атмосферному, разность уровней манометра равна нулю, а температура Т в баллоне равна температуре окружающей среды. В процессе работы газ, заключенный в баллоне, проходит последовательно три состояния Если закрыть кран К2 и накачать в баллон небольшое количество воз­духа, то давление в баллоне будет выше атмосферного, что отме­чается возникновением разности уровней жидкости в манометре. При сжатии воздух в баллоне начнёт нагреваться, затем постепен­но примет температуру окружающей среды, и тогда разность уровней в манометре будет устойчивой, равной р1. Давление воздуха в баллоне примет величину р+р1,

где р — атмосферное давление,

р1 — добавочное давление.

Таким образом, состояние воздуха внутри баллона, которое назовём I состоянием, характеризуется параметрами р + р1; V1 и T1. Если затем открыть кран К2, то часть воздуха выйдет из бал­лона и давление сравняется с атмосферным, температура газа по­низится до Т2, а объём будет равен V2. Этот процесс расширения происходит очень быстро и может считаться адиабатным, так как за короткое время процесса не происходит теплообмена между воздухом в баллоне и окружающей средой. Состояние газа, соответствующее концу адиабатного процесса назовём П состоянием газа с параметрами р; V2 и Т2. Адиабатный процесс описывается

уравнением Пуассона Теория работы и описание прибора - student2.ru .

Из уравнения Пуассона следует, что переход газа из I состояния во П может быть выражен в виде:

Теория работы и описание прибора - student2.ru

откуда

Теория работы и описание прибора - student2.ru (6)

Охладившийся при расширении воздух в баллоне через неко­торое время вследствие теплообмена нагреется до температуры внешней среды T1, давление возрастёт до некоторой величины р + р2, где р2 — новая разность уровней в манометре. Об]ём воз­духа не изменится и будет равен V2. Это состояние назовём III. Переход газа из II состояния в III происходит в условиях постоян­ного объёма — изохорно. III состояние характеризуется парамет­рами р + р2; V2 и T1. Так как в I и III состояниях воздух имеет одну и ту же температуру (процесс изотермический), то, применяя закон Бойля-Мариотта, будем иметь:

Теория работы и описание прибора - student2.ru

откуда получим

Теория работы и описание прибора - student2.ru (7)

Возведя обе части уравнения в степень g, получим

Теория работы и описание прибора - student2.ru (8)

Пользуясь выражением (6) и приравняв правые части (8) и (6), получим

Теория работы и описание прибора - student2.ru (9)

Прологарифмируем выражение (9) и, решая относительно g, получим:

Теория работы и описание прибора - student2.ru (10)

Так как практически давление р, р+р1 и р+р2 отличаются друг от друга незначительно, то в формуле (10) разности логарифмов можно принять пропорциональными разностям самих давлений и приближенно положить

Теория работы и описание прибора - student2.ru (11)

Порядок выполнения работы

1. Открыть кран К1 и при закрытом кране К2 накачать осторожно с помощью насоса в баллон воздух так, чтобы разность уровней жидкости в манометре составила 25—35 см.

2. Закрыть кран К1 и, выждав несколько минут, пока уровни жид­кости в манометре перестанут изменятся (это означает, что температура воздуха в баллоне сравняется с температурой ок­ружающей среды) отсчитать по шкале разность уровней р1 в левой и правой трубках манометра.

3. З. Открыть кран К2 и, прислушавшись к шипению воздуха, быстро закрыть его по прекращении шипения, что соответствует вы­равниванию давления внутри баллона с атмосферным. Уровень жидкости в манометре будет изменяться, так как исследуемый воздух, охлажденный при адиабатном процессе расширения, нагреется до температуры окружающей среды. Выждав некоторое время, когда разность уровней жидкости в манометре станет ус­тойчивой, отсчитать в миллиметрах эту разность р2.

4. Открыть оба крана К1 и К2 на 2—3 минуты.

5. Пересчитать показания давления р1 и р2 из миллиметров во­дяного столба в паскали, принимая, Что 1 миллиметр водяного столба равен 9,81 паскаля.

6. Проделав опыт один раз, вычислить по формуле (11) значение g и сравнить с g, вычисленным теоретически по (4). Если меж­ду ними окажется большое расхождение, то опыт проведён невнимательно с нарушением методики, а поэтому его повторить вновь, добиваясь хорошего совпадения опытного и теоретического значения g.

7. Опыт повторяют 5-7 раз. Результаты измерений заносят в таблицу.­

8. Подставляя в формулу (11) значения р1 и р2, взятые из каждого отдельного опыта, вычисляют g1, g2, g3 и т.д. Из найденных значений g найти среднее значение.

Таблица наблюдений

№ опыта p1 p2 g <g>
Единицы измерения Па Па
       
       
       
       
       

Контрольные вопросы

1. Какие теплоемкости различают для газов в зависимости от условий нагревания?

2. Что называется удельной, молекулярной теплоемкостью при постоянном объеме, постоянном давлении?

3. Почему Ср больше, чем Сv?

4. Какой процесс называется адиабатным, изотермическим, изохорным?

5. Что происходит с внутренней энергией газа при адиабатном процессе?

6. Как изменяется температура газа при адиабатном процессе?

7. Вывести формулу (11)

8. Выразить Ср и Сv через число степеней свободы молекул газа?

9. Рассчитать теоретически g для различных газов (Н2, Не, СО2).

Наши рекомендации