Метод эквивалентного источника напряжения
Применение метода целесообразно для определения тока в какой-либо одной ветви сложной электрической цепи. При определении тока k-й ветви методом эквивалентного источника напряжения исследуемая ветвь размыкается, а вся остальная часть цепи, подключенная к зажимам этой ветви, представляется в виде эквивалентного источника напряжения, ЭДС которого равна Еэ.и, а внутреннее сопротивление Rвн. Расчет целесообразно вести в следующем порядке:
1. Определить напряжение на зажимах эквивалентного источника Еэ.и, равного Uхx (напряжению на зажимах разомкнутой ветви k в режиме холостого хода). Для этого составить уравнение по II закону Кирхгофа для любого контура цепи, включающего в себя разомкнутые зажимы исследуемой ветви, предварительно рассчитав токи в ветвях цепи в режиме холостого хода ветви k.
2. Определить внутреннее сопротивление эквивалентного источника Rвн, равного Rвх (входному сопротивлению пассивной цепи относительно зажимов ветви k; при этом все источники напряжения заменить короткозамкнутыми участками, а ветви с источниками тока – разомкнуть).
3. Определить ток в ветви с сопротивлением Rk по закону Ома:
.
Метод наложения
Линейная электрическая цепь описывается системой линейных уравнений Кирхгофа. Это означает, что она подчиняется принципу наложения (суперпозиции), согласно которому совместное действие всех источников в электрической цепи совпадает с суммой действий каждого из них в отдельности.
Метод наложения опирается на принцип наложения и заключается в следующем: ток или напряжение произвольной ветви или участка разветвленной электрической цепи постоянного тока определяется как алгебраическая сумма токов или напряжений, вызванных каждым из источников в отдельности.
При использовании этого метода задача расчета разветвленной электрической цепи с n источниками сводится к совместному решению n цепей с одним источником.
Порядок расчета линейной электрической цепи методом наложения:
Произвольно задать направление токов в ветвях исследуемой цепи.
2. Исходную цепь, содержащую n источников, преобразовать в n подсхем, каждая из которых содержит только один из источников, прочие источники исключаются следующим образом: источники напряжения замыкаются накоротко, а ветви с источниками тока обрываются. При этом необходимо помнить, что внутренние сопротивления реальных источников играют роль потребителей, и поэтому они должны оставаться в подсхемах.
Определить токи каждой из подсхем, задавшись их направлением в соответствии с полярностью источника, любым из известных методов. В большинстве случаев расчет ведется по закону Ома с использованием метода эквивалентных преобразований пассивных цепей.
4. Полный ток в любой ветви исходной цепи определяется как алгебраическая сумма токов вспомогательных подсхем, причем при суммировании со знаком «+» берутся токи подсхем, направление которых совпадает с направлением тока в исходной цепи, со знаком «–» – остальные.
Пример расчета
Задание
Рассчитать цепь, изображенную графом а, с параметрами: Е1 = 20 В; Е6 = 40 В; J3 = 2А; R1 = R3 = R5 = R7 = 5,4 Ом; R2 = R4 = R6 = 6,8 Ом.
Подлежащая расчету цепь будет иметь вид (рис. 1.3).
![]() |
1.4.2. Запись уравнений Кирхгофа
Для произвольно выбранных и обозначенных на схеме (см. рис. 1.3) положительных направлений токов ветвей и совокупности независимых контуров запишем:
– уравнения по I закону Кирхгофа:
для узла А: I1 – I2 – J3 = 0,
для узла В: I7 – I6 – I4 – I1 = 0,
для узла С: I4 + I2 – I5 = 0,
– уравнения по II закону Кирхгофа:
для контура I: I1R1 + I2R2 – I4R4 = E1,
для контура II: I4R4 + I5R5 – I6R6 = –E6,
для контура III: I6R6 + I7R7 = E6,
для контура IV: J3R3 – I5R5 – I2R2 = UJ.
После подстановки численных значений коэффициентов получаем разрешимую систему уравнений с семью неизвестными величинами :
Метод контурных токов
Для рассматриваемой четырехконтурной цепи (см. рис. 1.3) система уравнений относительно контурных токов, совпадающих по направлению с обходом контуров, примет вид
Для выбранных контурных токов I44 = J3. Подсчитаем значения коэффициентов системы:
– собственные сопротивления контуров:
– общие сопротивления контуров:
– контурные ЭДС: