Филиал Федерального автономного образовательного учреждения

Высшего профессионального образования

«Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ»

Заочный факультет

Кафедра ядерной физики

филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru

Лабораторная работа №5

Тема: Исследование поглощения γ-излучения в веществе.

Выполнил:

студент группы ЭиА-С12-з

Казаков Е.И.

Проверил: Гончарова И.Н.

Обнинск 2015

Цель работы: определение линейного коэффициента ослабления различных веществ, энергии γ-квантов, определение вклада каждого эффекта в процессс поглощения.

Ход работы:

Атомное ядро может иметь избыточную энергию (быть возбуждённым) в результате радиоактивного распада или в результате искусственно вызванного ядерного превращения(ядерной реакции).Ядро не испытывает разрушения если его избыточная энергия выделяется при радиационном переходе(гамма-излучение) либо передаётся непосредственно электронной оболочке собственного атома.

Пучок гамма-квантов испытывает в веществе электромагнитные взаимодействия с яд рами и электронами. Однако в отличии от заряженных частиц гамма-кванты не подвержены влиянию дальнодействующих кулоновских сил , поскольку они не имеют электрического заряда. Поэтому гамма-кванты при прохождении через вещество сравнительно редко сталкиваются с электронами и ядрами, чем и объясняется большая проникающая способность гамма-квантов. При столкновениях гамма-кванты либо поглощаются, либо рассеиваются, резко отклоняясь и изменяя свою энергию.

/ 08HlxQwKuyn11ofkNXpsGJC9/iPpONUwyEESO83OW3udNkgzBl+eUdD+/R7s+8e+/AkAAP//AwBQ SwMEFAAGAAgAAAAhAA0tdzzdAAAACQEAAA8AAABkcnMvZG93bnJldi54bWxMj8FOwzAQRO9I/IO1 SFwQtRtVUUnjVAgJxIFLUz5gE5skarwOsduk/Xq2XOC2szuafZNvZ9eLkx1D50nDcqFAWKq96ajR 8Ll/fVyDCBHJYO/JajjbANvi9ibHzPiJdvZUxkZwCIUMNbQxDpmUoW6tw7DwgyW+ffnRYWQ5NtKM OHG462WiVCoddsQfWhzsS2vrQ3l0GnbVGj/e1Xfpz5RepksZ3h6GWuv7u/l5AyLaOf6Z4YrP6FAw U+WPZILoWa+SJVt5eFqBuBp+F5WGNFEgi1z+b1D8AAAA//8DAFBLAQItABQABgAIAAAAIQC2gziS /gAAAOEBAAATAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAAABbQ29udGVudF9UeXBlc10ueG1sUEsBAi0AFAAGAAgA AAAhADj9If/WAAAAlAEAAAsAAAAAAAAAAAAAAAAALwEAAF9yZWxzLy5yZWxzUEsBAi0AFAAGAAgA AAAhAF77xbgZAgAANAQAAA4AAAAAAAAAAAAAAAAALgIAAGRycy9lMm9Eb2MueG1sUEsBAi0AFAAG AAgAAAAhAA0tdzzdAAAACQEAAA8AAAAAAAAAAAAAAAAAcwQAAGRycy9kb3ducmV2LnhtbFBLBQYA AAAABAAEAPMAAAB9BQAAAAA= " o:allowincell="f" strokeweight="2.25pt"/>

1 5 6 7

2 3

1-Источник гамма-излучения 137Cs 5-Сцинтилляционный детектор

2-Защитный контейнер 6-Однокканальный амплитудный анализатор

3-Пучок гамма-квантов 7-Пересчётное устройство

4-Ослабляющие фильтры

Рисунок 1 – Схема установки

В ходе данной лабораторной работы используется в качестве рабочего элемента 137Cs.

филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru

филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru

0,66

филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru

Таблица 1 – Таблица данных (Алюминий: толщина – 0,5 см, Nф = 27)

Толщина поглотителя Ni ln(Ni-Nф) 2δyi
7,985 0,0369
0,5 7,857 0,0394
7,811 0,0403
1,5 7,702 0,0425
7,629 0,0441
2,5 7,518 0,0466
7,385 0,0498
3,5 7,289 0,0523
7,247 0,0534
4,5 7,135 0,0565
6,972 0,0613
5,5 6,850 0,0651
6,787 0,0672
6,5 6,680 0,0709
6,574 0,0747
7,5 6,503 0,0774

α1 = 7,9956

α2 =0,1997

α1 =0,0227

α2 =0,0065

ν =14

χ2 =17,1975

филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru см-1

Таблица 2 – Таблица данных (Медь: толщина – 0,17 см, Nф = 27)

Толщина поглотителя Ni ln(Ni-Nф) 2δyi
7,988 0,0369
0,17 7,922 0,0381
0,34 7,780 0,0409
0,51 7,667 0,0433
0,68 7,586 0,045
0,85 7,474 0,0477
1,02 7,310 0,0517
1,19 7,224 0,054
1,36 7,142 0,0563
1,53 7,043 0,0591
1,7 6,892 0,0638
1,87 6,810 0,0664
2,04 6,661 0,0716
2,21 6,551 0,0756
2,38 6,521 0,0768
2,55 6,333 0,0843

α1 =8,0062

α2 = 0,6463

α1 =0,0185

α2 =0,016

ν =14

χ2 =11,3141

филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru см-1

Таблица 3 – Таблица данных (Свинец: толщина – 0,1 см, Nф = 27)

Толщина поглотителя Ni ln(Ni-Nф) 2δyi
8,025
0,1 7,909
0,2 7,756
0,3 7,658
0,4 7,522
0,5 7,466
0,6 7,263
0,7 7,165
0,8 7,063
0,9 6,987
6,868
1,1 6,751
1,2 6,569
1,3 6,531
1,4 6,431
1,5 6,315

α1 = 8,0066

α2 = 1,1532

α1 = 0,0227

α2 = 0,0338

ν = 14

χ2 = 16,9337

филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru см-1

Используя таблицу зависимости филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru , по полученной величине филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru определим энергию филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru -квантов источника: филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru МэВ, филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru МэВ, филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru МэВ. На рисунке 2 приведены графики функций ослабления.

Алюминий:

филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru

Медь:

филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru

Свинец:

филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru

Вывод: В ходе данной лабораторной работы было изучено взаимодействие гамма излучения с веществом. Были проведены необходимые измерения, расчёты. Построен график зависимости энергии гамма частиц от толщины слоя, определен линейный коэффициент ослабления различных веществ филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru см-1, филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru см-1, филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru см-1 и энергии γ-квантов филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru МэВ, филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru МэВ, филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru МэВ.

Контрольные вопросы:

1) Процессы взаимодействия γ-квантов с веществом

γ -Кванты, обладая нулевой массой покоя, не могут замедляться в среде, поэтому при прохождении γ -излучения сквозь вещество они либо поглощаются, либо рассеиваются им. γ -Кванты не несут электрического заряда и тем самым не испытывают влияния кулоновских сил. При прохождении пучка γ -квантов сквозь вещество их энергия не меняется, но в результате столкновений ослабляется интенсивность, изменение которой описывается экспоненциальным законом I = I0ex(I0 и I — интенсивности γ -излучения на входе и выходе слоя поглощающего вещества толщиной х, μ — коэффициент поглощения). Так как γ -излучение — самое проникающее излучение, то μ для многих веществ — очень малая величина; μ зависит от свойств вещества и от энергии γ -квантов.

γ -Кванты, проходя сквозь вещество, могут взаимодействовать как с электронной оболочкой атомов вещества, так и с их ядрами. Доказывается, что основными процессами, сопровождающими прохождение γ -излучения через вещество, являются фотоэффект, Комптон-эффект (комптоновское рассеяние) и образование электронно-позитронных пар.

Фотоэффект, или фотоэлектрическое поглощение γ -излучения — это процесс, при котором атом поглощает γ -квант и испускает электрон. Так как электрон выбивается из одной из внутренних оболочек атома, то освободившееся место заполняется электронами из вышележащих оболочек, и фотоэффект сопровождается характеристическим рентгеновским излучением. Фотоэффект является преобладающим механизмом поглощения в области малых энергий γ -квантов (Еγ <100 кэВ). Фотоэффект может идти только на связанных электронах, так как свободный электрон не может поглотить γ -квант, при этом одновременно не удовлетворяются законы сохранения энергии и импульса.

По мере увеличения энергии γ -квантов (Еγ ≈ 0,5 МэВ) вероятность фотоэффекта очень мала и основным механизмом взаимодействия γ -квантов с веществом является комптоновское рассеяние.

При Еγ >l,02 МэВ=2mec2 (me — масса покоя электрона) становится возможным процесс образования электронно-позитронных пар в электрических полях ядер- Вероятность этого процесса пропорциональна Z2 и увеличивается с ростом Еγ. Поэтому при Еγ ≈ 10 МэВ основным процессом взаимодействия γ -излучения в любом веществе является образование электронно-позитронных пар.

Если энергия γ -кванта превышает энергию связи нуклонов в ядре (7—8 МэВ), то в результате поглощения γ -кванта может наблюдаться ядерный фотоэффект — выброс из ядра одного из нуклонов, чаще всего нейтрона.

Воздействие γ -излучения (а также других видов ионизирующего излучения) на вещество характеризуют дозой ионизирующего излучения.

2) Написать выражения для определения линейного и массового коэффициентов ослабления для всех процессов взаимодействия

филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru Характеристикой ослабления γ -излучения в веществе является линейный коэффициент ослабления μ, обычно измеряемый в см-1. Иногда вводят массовый коэффициент ослабления, равный отношению μ к плотности вещества р; в этих случаях коэффициент ослабления измеряют в см2/г.

3) Подсчитать массовые коэффициенты поглощения для различных материалов поглотителя и сделать заключение о влиянии комптоновского процесса взаимодействия при исследуемой энергии γ-квантов.

В области энергий фотонов Еγ > 10Iк сечение комптоновского рассеяния σКе становится существенно преобладающим над соответствующим сечением фотоэффекта и оказывается основным фактором ослабления потока γ -квантов. Это положение демонстрируется на графике, где представлена зависимость от энергии Еγ сечения фотоэффекта на один электрон (штриховые линии) для ряда веществ

4) Устройство и принцип действия сцинтилляционного детектора.

Детектор частиц, действие которого основано на регистрации световых вспышек в видимой или УФ-области, возникающих при прохождении заряженных частиц через сцинтиллятор. Доля энергии, конвертированная в световую вспышку филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru от полной энергии ( филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru ), потерянной частицей в сцинтилляторе, называется к о н в е р с и о н н о й э ф ф е к т и в н о с т ь ю. Она является основным. параметром сцинтилляционного детектора. Иногда вместо конверсионной эффективности используют уд. световой выход (свето-выход) - число образованных частицей фотонов на единицу потерянной энергии филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru , или ср. энергию, расходуемую на образование одного фотона, wф= филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru w/Ск.

Здесь филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru -ср. энергия фотонов световой вспышки ( филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru 3 эВ).

Для наибольшей эффективности сцинтилляторов значение Ск достигает 0,1-0,3. Конверсионная эффективность зависит от типа регистрируемой частицы и от её уд. потерь энергии. Для данного сцинтиллятора Ск может зависеть от температуры T, наличия примесей и соотношения различают компонент в сцинтилляторе.

Сцинтилляционный счетчик обладает спектроскопическими свойствами, т. е. интенсивность световой вспышки пропорциональна энергии, потерянной частицей в широкой области энергии. Только в области малых энергий, где резко возрастает уд. потеря энергии, световыход падает и пропорциональность нарушается.

Механизмы преобразования энергии частицы в световую вспышку различны для разных сцинтилляторов. В большинстве случаев они могут быть сведены к след. (упрощённой) схеме: 1) ионизация и возбуждение атомов и молекул, образование радикалов; 2) перенос энергии возбуждения к центрам свечения (радиационный, резонансный, экситонный, электронно-дырочный); 3) возбуждение и высвечивание центров свечения. Нейтральные частицы регистрируются благодаря передаче энергии заряженным: g-кванты- по электронам и позитронам (см. Гамма-излучение), нейтроны - по протонам отдачи (при упругом рассеянии) или по заряженным частицам, возникающим в ядерных реакциях нейтронов с веществом сцинтиллятора.

филиал Федерального автономного образовательного учреждения - student2.ru

Рисунок 1 - Схема сцинтилляционного детектора:

Сц- сцинтиллятор,

Св-светопровод,

Ф - фотокатод,

Д - диноды,

А - анод.

Основные элементы счетчика (рисунок 1) - сцинтиллятор и соединённый с ним оптически фоторегистратор, преобразующий энергию световой вспышки в электрический импульс. В качестве фоторегистратора обычно используют фотоэлектронный умножитель (ФЭУ). Световые фотоны, попадая нафотокатод ФЭУ, выбивают из него электроны, к-рые фокусируются на 1-й динод, размножаются динодной системой в результате процессавторичной электронной эмиссии и окончательно собираются на аноде ФЭУ, создавая в его цепи электрический импульс.

5) Возможный эффект нарушения экспоненциальной зависимости ослабления интенсивности вследствие многократного комптоновского рассеяния.

Рассеяние с измерением длины волны (комптон-эффект) возникает тогда, когда энергия падающего кванта превышает энергию связи электрона в атоме. Комптоном было предложено трактовать указанный эффект как упругое рассеяние частиц-фотонов на свободных электронах. В каждом отдельном акте взаимодействуют один фотон и один электрон (электроны в этом случае можно считать свободными, так как энергия падпющих квантов превосходит энергию связи электронов в атомах)

7) Возникновение γ-излучения в источнике 137Сs

При α- и β-распадах возможно возникновение γ-излучения. Γ-кванты образуются в результате β-распадов изотопов 137Сs на возбужденное состояние изотопа 137Ва. В результате распада возбужденного состояния 11/2- Е = 0,66 МэВ изотопа 137Ва образуются γ-кванты с энергией 0,66 МэВ.

Наши рекомендации