Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов
Федеральное агентство по образованию
Государственное образовательное учреждение
Высшего профессионального образования
УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АВИАЦИОННЫЙ
ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ
ОСНОВЫ МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКИ
И ТЕРМОДИНАМИКИ
МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ
К практическим занятиям
По курсу общей физики
Уфа 2005
Федеральное агентство по образованию
Государственное образовательное учреждение
Высшего профессионального образования
УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АВИАЦИОННЫЙ
ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ
ОСНОВЫ МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКИ
И ТЕРМОДИНАМИКИ
МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ
К практическим занятиям
По курсу общей физики
Уфа 2005
Федеральное агентство по образованию
Государственное образовательное учреждение
высшего профессионального образования
УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АВИАЦИОННЫЙ
ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ
Кафедра физики
ОСНОВЫ МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКИ
И ТЕРМОДИНАМИКИ
МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ
к практическим занятиям
по курсу общей физики
Уфа 2005
Составители С.А. Шатохин, Э.В. Сагитова
УДК [539.19+536](07)
ББК [22.36+22.317](Я7)
Основы молекулярной физики и термодинамики: Методические указания к практическим занятиям по курсу общей физики. / Уфимск. гос. авиац. техн. ун-т; Сост.: С.А. Шатохин, Э.В. Сагитова -Уфа, 2005. - 32 c.
Приведены примеры решения различных типов задач по темам практических занятий раздела «Основы молекулярной физики и термодинамики». Предназначены для студентов 1 и 2 курсов.
Библиогр.: 5 назв.
Рецензенты: А.С. Краузе
Э.З. Якупов
© Уфимский государственный
авиационный
![]() |
технический университет, 2005
Содержание
Введение........................................................................................................... 4
Основные формулы........................................................................................ 5
Примеры решения задач................................................................................ 9
1. Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов ........................ 9
2. Основы термодинамики.......................................................................... 15
Список литературы....................................................................................... 32
Введение
Практические занятия являются одной из важнейших компонент учебного процесса по физике. Они способствуют приобщению студентов к самостоятельной работе, учат анализировать изучаемые физические явления, использовать на практике полученные теоретические знания.
Предназначены для студентов, изучающих раздел курса общей физики «Основы молекулярной физики и термодинамики». В методических указаниях представлены примеры решения типичных задач разной степени трудности. Решения сопровождаются необходимыми примерами и комментариями. Задачи систематизированы по основным темам раздела. Приведены основные формулы, облегчающие усвоение алгоритмов решения задач.
Основы молекулярной физики и термодинамики
Основные формулы
Количество вещества ,
где
N – число молекул,
NA – постоянная Авогадро,
m – масса вещества,
M – молярная масса.
Уравнение Менделеева- Клайперона
,
где
р – давление газа,
V – его объем,
R – молярная газовая постоянная,
T – термодинамическая температура.
Уравнение молекулярно – кинетической теории газов
,
где
n0 – концентрация молекул,
<Eпост> – средняя кинетическая энергия поступательного движения молекул,
m0 – масса молекулы,
<υкв> – средняя квадратичная скорость.
Средняя кинетическая энергия молекулы
,
где
i – число степеней свободы,
k – постоянная Больцмана.
Внутренняя энергия идеального газа
.
Скорости молекул:
средняя квадратичная ,
средняя арифметическая ,
наиболее вероятная .
Средняя длина свободного пробега молекулы
,
где d – эффективный диаметр молекулы.
Среднее число столкновений молекулы в единицу времени
.
Уравнение диффузии
,
где
D – коэффициент диффузии,
Ρ – плотность,
dS – элементарная площадка, перпендикулярная к оси Х.
Уравнение теплопроводности
,
где χ – коэффициент теплопроводности.
Сила внутреннего трения ,
гдеη – динамическая вязкость.
Коэффициент диффузии .
Вязкость (динамическая) .
Теплопроводность ,
где сV - удельная изохорная теплоемкость.
Молярная теплоемкость идеального газа:
Изохорная ,
Изобарная .
Первое начало термодинамики
Работа расширения газа при процессе:
Изобарном ,
Изотермическом ,
адиабатном
,
где .
Уравнение Пуассона (уравнение адиабатного процесса)
,
,
.
Коэффициент полезного действия цикла Карно
,
где
Q и T – количество теплоты, полученное от нагревателя, и его температура,
Q0 и T0 – количество теплоты, переданное холодильнику, и его температура.
Изменение энтропии при переходе из состояния 1 в состояние 2
Уравнение Ван - дер - Ваальса:
для 1 моль газа ,
для ν моль газа ,
где a и b – постоянные Ван - дер - Ваальса,
VM – объем 1 литра газа.
Критические параметры .
Собственный объем молекулы .
Высота поднятия жидкости в капилляре радиусом r
.
Примеры решения задач
Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов
Задача 1. Определить, сколько киломолей и молекул водорода содержится в объеме 50 м3 под давлением 767 мм рт. ст. при температуре 18°С. Какова плотность и удельный объем газа?
Дано: V = 50 м3 Ρ = 767 мм. рт. ст. @ 767·133 Па Т = 291 К М = 2 кг/моль | Решение: На основании уравнения Менделеева – Клайперона: ![]() |
ν – ? N – ? ρ – ? d – ? |
можно определить ν:
Число молекул N, содержащихся в данном объеме, находим, используя число Авогадро NА (которое определяет какое количество молекул содержится в одном киломоле). Общее количество молекул, находящихся в массе m данного газа, может быть установлено, так как известно число молей ν.
Подставляя в формулу число киломолей, устанавливаем число молекул, содержащихся в объеме V: .
Плотность газа ρ = m/V определяем из уравнения Менделеева - Клайперона:
Подставляя числовые значения в единицах СИ в формулу, определим плотность газа:
Удельный объем газа d определяем из уравнения Менделеева - Клайперона:
|
![Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов - student2.ru](/images/fizika/molekulyarno-kineticheskaya-teoriya-idealnykh-gazov-868716-41.gif)
Ответ: 11,9 м3/кг.
Задача 2. В сосуде объемом 2 м3 находится смесь 4 кг гелия и 2 кг водорода при температуре 27°С. Определить давление и молярную массу смеси газов.
Дано: V = 2 м3 m1= 4 кг М1= 4·10-3 кг/кмоль m2= 2 кг М2= 2·10-3 кг/кмоль Т1= 300 К | Решение: Воспользуемся уравнением Менделеева - Клайперона, применив его к гелию и водороду: ![]() ![]() |
р - ? М - ? |
М1 – егомолярная масса; V – объем сосуда; Т – температура газа; R = 8,31 Дж/(моль·К) –молярная газовая постоянная; р2– парциальное давление водорода; m2– масса водорода; М2 – его молярная масса.
По закону Дальтона: (3)
Из уравнений (1) и (2) выразим р1и р2и подставим в уравнение (3):
(4)
С другой стороны, уравнение Менделеева - Клайперона для смеси газов имеет вид:
(5)
Сравнивая (4) и (5) найдем молярную массу смеси газов по формуле:
, (6)
где ν1 и ν2 – число молей гелия и водорода соответственно.
|
![Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов - student2.ru](/images/fizika/molekulyarno-kineticheskaya-teoriya-idealnykh-gazov-868716-48.gif)
Ответ: 3·10-3 кг/моль.
Задача 3. При каком давлении средняя длина свободного пробега молекул водорода <λ> = 2,5 см при температуре 68°С? Диаметр молекул водорода принять равным d = 2,3·10 –10 м.
Дано: <λ>= 2,5·10-2 м Т= 341 К d= 2,3·10-10 м NA = 6,02·1026 кмоль-1 | Решение: Давление водорода при температуре Т можно найти по уравнению Менделеева- Клайперона, в котором удобно ввести число молекул n0 в 1 м3. |
р – ? |
Это проводится следующим образом:
;
;
;
где NA – число Авогадро и k – постоянная Больцмана.
Следовательно, Так как
, имеем
.
Число молекул в 1 м3 выразим через среднюю длину свободного пробега. Из формулы , находим
Таким образом:
|
![Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов - student2.ru](/images/fizika/molekulyarno-kineticheskaya-teoriya-idealnykh-gazov-868716-57.gif)
Ответ: 0,8 Па.
Задача 4. Определить плотность разреженного азота, если средняя длина свободного пробега молекул 10 см. Какова концентрация молекул?
Дано: < λ > = 10 см = 0,1 м | Решение: Средняя длина пробега молекулы определяется формулой: |
р - ? n0 - ? |
, (1)
где d – эффективный диаметр молекул (для азота d = 0,31·10 –9 м).
Концентрацию молекул найдем из равенства:
, (2)
где NA – число Авогадро; М = 28·10 –3 кг/моль – молярная масса азота.
Решая совместно уравнения (1) и (2), находим:
|
![Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов - student2.ru](/images/fizika/molekulyarno-kineticheskaya-teoriya-idealnykh-gazov-868716-63.gif)
Ответ: 1,09·10-6 кг/м3.
Задача 5. Вычислить коэффициент внутреннего трения и коэффициент диффузии кислорода, находящегося при давлении 0,2 МПа и температуре 280 К.
Дано: p = 2·105 Па d = 2,9·10-10 м М = 32·10-3 кг/моль Т = 280 К | Решение: На основании представлений молекулярно – кинетической теории газов коэффициент внутреннего трения идеального газа (динамическая вязкость) и коэффициент диффузии определяются по формулам: |
η - ? D - ? |
(1);
(2),
где ρ– плотность газа; < λ > – средняя длина свободного пробега молекул; <υар> – средняя арифметическая скорость молекул.
Из (1) и (2) следует (3)
Среднюю арифметическую скорость и среднюю длину свободного пробега молекул находим по формулам:
(4)
, (5)
где R = 8,31 Дж/(моль·К) – молярная газовая постоянная; Т – термодинамическая температура; d = 2,9·10 –10 м – эффективный диаметр молекулы кислорода; n0 – число молекул в 1 м3 (концентрация).
Из уравнения Менделеева - Клайперона определяем n0
(см. задачу 3): (6)
где р – давление; k = 1,38·10 –23 Дж/К – постоянная Больцмана.
Подставляя (6) в уравнение (5), получаем: . (7)
Окончательный вид расчетной формулы для коэффициента диффузии найдем, подставляя выражения (4) и (7) в уравнение (2):
. (8)
Плотность кислорода определяется по формуле: . С учетом (6) имеем:
. (9)
Подставляя (9) и (8) в (3), получаем расчетную формулу для коэффициента внутреннего трения: .
Вычисляем:
Ответ: .
Задача 6. Наружная поверхность кирпичной стены площадью 25 м2 и толщиной 37 см имеет температуру 259 К, а внутренняя поверхность–293 К. Помещение отапливается электроплитой. Определить ее мощность, если температура в помещении поддерживается постоянной. Теплопроводность кирпича 0,4 Вт/(м·К).
Дано: S = 25 м2 D = 37 см = 0,37 м T1 = 259 K T2 = 293R χ = 0,4 Вт/(м·К) | Решение: Количество теплоты, прошедшее через наружную стену, определим по закону Фурье: ![]() |
N - ? |
За время t – электроплита должна выделить такое же количество теплоты: (2)
Приравнивая правые части уравнений (1) и (2), получаем:
,
откуда ,
Ответ: 0,92 кВт.
2. Основы термодинамики
Задача 7. Чему равны средние кинетические энергии поступательного и вращательного движения молекул, содержащихся в 2 кг водорода при температуре 400 К.
Дано: т = 2 кг Т = 400 К М = 2·10 –3 кг/моль | Решение: Считаем водород идеальным газом. Молекула водорода – двухатомная. Связь между атомами считаем жесткой, тогда |
<Eпост> - ? <Eвр> - ? |
число степенейсвободы молекулы водорода равно 5. В среднем на одну степень свободы приходится энергия: Поступательному движению приписывается три (i = 3), а вращательному две (i= 2) степени свободы. Тогда энергия одной молекулы:
,
.
Число молекул, содержащихся в массе газа m: , где ν – число молей, NA – число Авогадро. Тогда средняя кинетическая энергия поступательного движения молекул водорода будет:
, (1)
где R = kNA – молярная газовая постоянная.
Средняя кинетическая энергия вращательного движения молекул водорода: . (2)
Подставляя числовые значения и формулы (1) и (2), имеем:
Ответ: 4986 кДж, 3324 кДж.
Задача 8. При адиабатическом сжатии давление воздуха было увеличено от Р1 = 100 кПа до Р2 = 1 МПа. Затем при неизменном объеме температура воздуха была понижена до первоначальной. Определить давление Р3 газа в конце процесса.
![]() | Решение: На PV диаграмме представлен график, соответствующий процессу, указанному в условии задачи. ![]() |
Процесс адиабатического сжатия 1-2 совершается без теплообмена и согласно уравнению Пуассона:
(1)
Макроскопические параметры P, V, T воздуха в состоянии 1, 2, 3 связаны соотношением:
,
откуда P1V1 = P3V3.
По условию задачи V2 = V3.Используя уравнение (1) можно записать
.
Тогда
Ответ:
Задача 9. Вычислить массу столба воздуха высотой 1 км и сечением 1 м2, если плотность воздуха у поверхности Земли
а давление Р0 = 1,013 ∙ 105 Па. Температуру воздуха считать одинаковой.
Дано: h = 1 км = 1000 м S = 1 м2 Т = const Р0=1,013 ∙ 105 Па ![]() | Решение: Атмосферное давление меняется с высотой, плотность воздуха также является функцией высоты ![]() ![]() |
m – ? | Согласно уравнению состояния идеального газа |
. (1)
Продифференцировав (1), получим (2)
С другой стороны убыль давления dP при переходе от высоты h0 к высоте h0 + dh
(3)
где – плотность воздуха на высоте h.
Используя уравнения (2) и (3) получим:
или
Вычислим массу столба воздуха
Подставив данные, приведенные в условии задачи получим:
m = 1,13 · 103 кг.
Ответ: m = 1,13 · 103 кг.
Задача 10. Определить скорость вылета поршня массой 4 кг из цилиндра при адиабатном расширении кислорода в 40 раз, если начальное давление воздуха 107 Па, а объем 0,3 л.
Дано: Т = 4 кг V2/V1 = 40 p1 = 10 7Па V1 = 0,3 л = 3·10-4 м3 | Решение: Работа А, совершаемая адиабатически расширяющимся воздухом, в данном случае идет на увеличение кинетической энергии поршня, т. е |
υ - ? |
,
где т и υ – масса и скорость поршня.
Для подсчета работы адиабатически расширяющегося газа воспользуемся формулой: , где γ – отношение теплоемкостей газа при постоянном давлении и постоянном объеме (для кислорода γ =1,4).
Так как
, то
,
Ответ: 54 м/с.
Задача 11. Молекулярный пучок кислорода ударяется о неподвижную стенку. После соударения молекулы отражаются от стенки с той же по модулю скоростью. Определить давление пучка на стенку, если скорость молекул 500 м/с и концентрация молекул в пучке 5·10 24 м -3.
Дано: υ = 500 м/с n0= 5·10 24 м –3 | Решение: Давление определяется по формуле: ![]() |
р - ? |
где F – сила давления, S – площадь.
Силу давления найдем из второго закона Ньютона:
, (2)
где m – масса кислорода, ударившегося о стенку за время t, Δυ – изменение скорости молекул при ударе.
Массу одной молекулы кислорода найдем из закона Авогадро: , где М = 32·1023 кг/моль – молярная масса кислорода; NA =
– постоянная Авогадро.
За время t о стенку ударяются молекулы, находящиеся в объеме: , масса которых:
. (3)
Изменение скорости при соударении: . (4)
Подставляя выражения (3), (4) в (2), находим: , откуда
,
.
Ответ: 1,33·105 Па.
Задача 12. Определить удельные теплоемкости ср, сv, для смеси 1 кг азота и 1 кг гелия.
Дано: m1= 1 кг М1= 28 кг/кмоль i1 = 5 m2 = 1 кг М2= 4 кг/кмоль газа. i2 = 3 | Решение: Удельной теплоемкостью какого – либо газа называется величина, равная количеству теплоты, которое нужно сообщить единице массы тела, чтобы повысить его температуру на 1 градус. При этом величина теплоемкости зависит от условий, при которых |
ср - ? сv - ? |
происходит нагревание. Если нагревание происходит при постоянном объеме, то: , где
, т.е. все сообщаемое количество теплоты идет на изменение внутренней энергии системы. Изменение внутренней энергии смеси газа определяется формулой:
, где i1 и i2 – число степеней свободы первого и второго газов.
Окончательно получим: . (1)
Если нагревание происходит при постоянном давлении, то
, (2)
где , т.е. сообщаемое газу количество теплоты идет не только на изменение внутренней энергии, но и на работу по расширению газа. Работа при изобарическом расширении для каждого газа равна:
;
, поэтому:
.
Подставляя это значение в уравнение (2), получим:
.
Произведем вычисления:
Ответ: .
Задача 13. В цилиндре под поршнем находится водород, который имеет массу 0,02 кг и начальную температуру 27°С. Водород сначала расширился адиабатически, увеличив свой объем в 5 раз, а затем был сжат изотермически, причем объем газа уменьшился в 5 раз. Найти температуру в конце адиабатического расширения и работу, совершаемую газом. Изобразить процесс графически.
Дано: m = 0,02 кг Т1 = 27°С = 300 К М = 2 кг/кмоль ![]() | Решение: При адиабатном процессе температура и объем газа связаны соотношением: ![]() ![]() |
T2 - ? А - ? |
постоянном давлении и постоянном объеме. Для водорода γ = 1,4.
Отсюда выражение для конечной температуры Т2 будет:
.
Работа А1 газа при адиабатическом расширении равна изменению внутренней энергии:
.
|
![Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов - student2.ru](/images/fizika/molekulyarno-kineticheskaya-teoriya-idealnykh-gazov-868716-144.gif)
Работа А2 газа при изотермическом процессе может быть выражена в виде:
|
![Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов - student2.ru](/images/fizika/molekulyarno-kineticheskaya-teoriya-idealnykh-gazov-868716-146.gif)
Знак «минус» показывает, что при сжатии газа работа совершается над газом внешними силами. Полная работа, совершенная газом при описанных процессах, равна:
|
![Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов - student2.ru](/images/fizika/molekulyarno-kineticheskaya-teoriya-idealnykh-gazov-868716-147.gif)
График процесса приведен на рисунке 1.
![]() |
Ответ: 8,7 · 103 Дж.
Задача 14. Кислород массой m = 2 кг занимает объем V1= 1 м3 и находится под давлением р1= 0,2 МПа. Газ был нагрет сначала при постоянном давлении до объема V2= 3 м3, а затем при постоянном объеме до давления р3= 0,5 МПа. Найти изменение ΔU внутренней энергии газа, совершенную им работу А и количество теплоты Q, переданное газу. Построить график процесса.
Дано: m = 2 кг М = 32 кг/моль V1= 1 м3 р1 = р2 = 2·105 Мпа V2= 3 м3 р3 = 5·105 Мпа R = 8,31·10 –3 Дж/(кмоль·К) | Решение: Изменение внутренней энергии газа выражается формулой: ![]() |
ΔU - ? А - ? Q - ? |
Начальную и конечную температуры найдем, используя уравнение Менделеева - Клайперона:
. (2)
Решая его относительно Т, получим: (3)
Подставляя в выражение (1) числовые значения входящих в него
величин, находим:
Работа расширения газа при постоянномдавлении выражается формулой: . Подставив числовые значения, получим:
Работа газа, нагреваемого при постоянном объеме, равна нулю, т.е. А2 = 0. Следовательно, полная работа, совершенная газом, равна: . Согласно первому началу термодинамики количество теплоты Q, переданное газу, равно сумме изменения внутренней энергии ΔU и работы А:
, следовательно:
.
График процесса приведен на рисунке 2.
![]() |
Ответ: 3,65 МДж.
Задача 15. Идеальный двухатомный газ, содержащий количество вещества n = 1 моль и находящийся под давлением Р1 = 0,1 МПа при температуре Т1 = 300 К, нагревают при постоянном объеме до давления Р2 = 0,2 МПа. После этого газ изотермически расширялся до начального давления и затем изобарно был сжат до начального объема V1. Построить график цикла. Определить температуру Т газа для характерных точек цикла и его термический КПД h.
Дано: ![]() | Решение: ![]() ![]() |
T2 – ? Т3 – ? h – ? | V1 V2 V ![]() |
Переход газа на участке 1-2 происходит изохорически при V1 = const. Давления и температуры газов в состояниях 1 и 2 связаны между собой соотношением:
=
.
Отсюда T2 = 2Т1 = 600 K.
Так как переход газа 2-3 изотермический, то Т2 = Т3.
Термический КПД цикла определяется выражением
, (1)
где Q1 – количество теплоты, полученное от нагревателя за цикл, Q2 – количество теплоты, отданное холодильнику за цикл.
Газ получает количество теплоты на участках 1-2 и 2-3
Q 1= Q 1-2 + Q 2-3,
где Q 1-2 = C v v (T 2 - T 1) – количество теплоты, полученное при изохорическом нагревании,
– количество теплоты, полученное при изотермическом расширении.
Газ отдает количество теплоты на участке 3-1 при изобарическом сжатии:
Q 3-1 = Q 2 = Cр
– молярная теплоемкость газа при V = const, C р
– молярная теплоемкость газа при P = const.
Подставив значения Q 1 и Q 2, С v и С р в формулу (1) получим:
,
Ответ: T 2 = T 3 = 600 K, η = 9,9 %.
Задача16. Кислород массой 1 кг совершает цикл Карно. При изотермическом расширении газа его объём увеличивается в 2 раза, а при последующем адиабатическом расширении совершается работа 3000 Дж. Определить работу, совершенную за цикл.
Дано: V2 = 2V1 A2-3 = 3000 Дж i = 5 | Решение: Идеальный цикл Карно состоит из двух изотерм и двух адиабат (рис. 3). |
А - ? |
На рисунке 3 участок 1-2 соответствует изотермическому расширению газа (Т1 = Т2), участок 2-3 – адиабатическому расширению газа, участок 3-4 – изотермическому сжатию (Т3 = Т4) и участок 4-1 – адиабатическому сжатию.
При изотермическом расширении внутренняя энергия идеального газа остается постоянной, следовательно, все подводимое тепло Q1 идет на работу по расширению газа на участке 1-2, т.е.
![]() |
![Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов - student2.ru](/images/fizika/molekulyarno-kineticheskaya-teoriya-idealnykh-gazov-868716-181.gif)
При изотермическом сжатии на участке 3-4 Q2 тепло отдается холодильнику (Q2), и это количество теплоты определяется работой, затраченной на сжатие газа: