Основные физические величины и законы. Закон Кулона

Закон Кулона ,

где – сила взаимодействия двух точечных зарядов и в среде с диэлектрической проницаемостью . – электрическая постоянная , – расстояние между зарядами.

Напряженность и потенциал в точках электрического поля

; ; ,

где – сила, действующая со стороны электрического поля на точечный заряд , помещенный в рассматриваемую точку; – потенциальная энергия заряда в этой точке поля; – работа перемещения заряда из рассматриваемой точки поля за его пределы; – работа перемещения заряда между точками 1 и 2.

Напряженность и потенциал электрического поля точечного заряда в точках на расстоянии от заряда

; .

Для точек электрического поля вблизи ( ) заряженной плоскости

; ,

где – поверхностная плотность заряда плоскости ; – заряд плоскости; – площадь плоскости; – расстояние от плоскости до точек 1 и 2.

Для точек электрического поля вблизи ( ) заряженного цилиндра (нити) длины

; ; ; при ,

где – линейная плотность заряда цилиндра (нити) ; – радиус цилиндра; – заряд цилиндра (нити).

Принцип суперпозиции электрических полей

; ,

где и – напряженность и потенциал итогового электрического поля, образующегося при сложении полей с напряженностями и потенциалами в рассматриваемой точке.

Электроемкость уединенного проводника

,

где – заряд проводника, – потенциал проводника.

Энергия уединенного заряженного проводника

.

Энергия взаимодействия системы точечных зарядов

,

где – потенциал электрического поля, создаваемого всеми зарядами кроме i-го, в той точке, где находится заряд .

Электроемкость конденсатора

; ,

где – заряд конденсатора, – напряжение на обкладках конденсатора, – потенциалы обкладок конденсатора.

Электроемкость плоского конденсатора

,

где – площадь каждой пластины конденсатора, – расстояние между пластинами.

Энергия заряженного конденсатора

.

Объемная плотность энергии электрического поля

.

Электроемкость системы конденсаторов при параллельном и последовательном соединении

; ,

где – емкость i-го конденсатора, – число конденсаторов.

Сила и плотность постоянного электрического тока

; ,

где – заряд, проходящий через сечение проводника за время , – площадь сечения проводника.

Для изменяющегося тока

.

Сопротивление однородного проводника

,

где – удельное сопротивление материала проводника, – длина проводника.

Сопротивление проводников при параллельном и последовательном соединении

; ,

где – сопротивление i-го проводника, – число проводников.

Электродвижущая сила источника тока

,

где – работа сторонних сил, по перемещению заряда внутри источника тока.

Закон Ома:

§ для однородного участка цепи

; ,

Рисунок 6.

§ для неоднородного участка цепи

,

Рисунок 7.

§ для замкнутой цепи

,

Рисунок 8.

где и – потенциалы начальной и конечной точек участка цепи, – внутреннее сопротивление источника тока.

Работа тока на участке цепи за время

.

Мощность тока .

Закон Джоуля-Ленца

,

где – количество теплоты, выделяющееся на участке цепи с сопротивлением за время при токе .

Правила Кирхгофа

; ,

где – силы токов в каждом из проводников, сходящихся в рассматриваемом узле цепи; – токи и сопротивления участков цепи произвольного замкнутого контура; – число участков цепи, на которые этот контур разбивается узлами; – э.д.с. источников тока, имеющихся в рассматриваемом контуре.; – число источников тока в контуре.

Пример 1.К бесконечной, равномерно заряженной, вертикальной плоскости подвешен на нити одноименно заряженный шарик массой и зарядом , Натяжение нити, на которой висит шарик, . Найти поверхностную плотность заряда на плоскости.

Дано: ;

;

.

Найти: .

. Рисунок 9.

Решение. Напряженность электрического поля, созданного бесконечной равномерно заряженной плоскостью, направлена перпендикулярно плоскости и численно определяется формулой

, откуда .

По определению же этой величины имеем

или .

Значит

, (1.1)

где – сила, действующая на заряд со стороны электрического поля заряженной плоскости.

Запишем условие равновесия заряженного шарика

.

Введем силу .

Очевидно, что силы и должны быть направлены вдоль одной прямой, чтобы выполнялось

.

В скалярном виде

. (1.2)

Как видно из рисунка

.

Тогда уравнение (1.2) приобретает вид

.

Отсюда

. (1.3)

Учитывая, что , (воздух) и , вычисляем :

.

Пример 2.Электрон, пройдя в плоском конденсаторе путь от одной пластины до другой, приобрел скорость . Расстояние между пластинами . Найти: 1) разность потенциалов между пластинами;

2) поверхностную плотность заряда на пластинах.

Дано: ; .

Найти: , .

Решение.

1). По определению

, (2.1)

где – работа электрического поля по перемещению заряда между точками поля с потенциалами и . В нашем случае – численное значение заряда электрона.

Работа электрического поля идет на изменение кинетической энергии электрона

,

где – масса электрона , и – начальная и конечная скорости электрона.

Как видно из условия, и получаем

.

Таким образом уравнение (2.1) приобретает вид

.

Подставим численные значения величин

.

2). Поверхностная плотность заряда на пластинах конденсатора определяет напряженность возникающего однородного электрического поля

.

Отсюда . (2.2)

С другой стороны, напряженность однородного поля связана с разностью потенциалов точек поля, отстоящих на расстоянии одна от другой

. (2.3)

В нашем случае разность потенциалов между пластинами конденсатора, – расстояние между пластинами.

Таким образом, уравнение (2.2) с учетом формулы (2.3) принимает вид

.

Подставим численные значения

.

Пример 3.К воздушному конденсатору, заряженному до разности потенциалов и отключенному от источника напряжения, присоединен параллельно второй конденсатор таких же размеров и формы, но с другим диэлектриком (стекло). Определить диэлектрическую проницаемость εстекла, если после присоединения второго конденсатора разность потенциалов уменьшилась до .

Дано: ; ; .

Найти: .

Решение. Емкость плоского конденсатора определяется формулой

.

В нашем случае ; .

Отсюда следует

. (3.1)

С другой стороны, из определения емкости конденсатора следует:

· для начального состояния первого конденсатора

· для конечных состояний первого и второго конденсаторов

; ,

где – начальный заряд первого конденсатора, – заряды конденсаторов после их параллельного соединения.

Из этих уравнений следует

; ; .

По закону сохранения зарядов имеем , так как конденсаторы отключены от источника напряжения.

То есть .

Отсюда

. (3.2)

Подставляя формулу (3.2) в уравнение (3.1), окончательно получаем

; .

Пример 4. Э. д. с. батареи . Наибольшая сила тока, которую может дать батарея, . Определить максимальную мощность , которая может выделяться во внешней цепи.

Дано: ; .

Найти: .

Решение. Мощность, выделяемую во внешней цепи, определяем по формуле

,

где – сила тока в цепи, – внешнее сопротивление.

По закону Ома для замкнутой цепи

, (4.1)

где – внутреннее сопротивление источника тока.

Учитывая формулу (4.1), получаем

. (4.2)

Для нахождения вычислим производную и приравняем ее нулю

; .

Отсюда получаем

Значит, , если внешнее сопротивление цепи равно внутреннему.

Тогда формула (4.2) примет вид

. (4.3)

Как видно из формулы (4.1) при равенстве нулю внешнего сопротивления (ток короткого замыкания)

.

Отсюда находим . (4.4)

Подставляя формулу (4.4) в уравнение (4.3) , окончательно находим

.

С учетом заданных величин получаем

.

Пример 5. Сила тока в проводнике сопротивлением нарастает в течение времени по линейному закону от до (рисунок 10). Определить теплоту Q₁, выделившуюся в этом проводнике за первую и Q₂ —за вторую секунды, а также найти отношение .

Дано: ;

;

;

.

Найти: . Рисунок 10.

Решение. Закон Джоуля—Ленца в виде справедлив для случая постоянного тока . Если же сила тока в проводнике изменяется, то указанный закон справедлив для бесконечно малого промежутка времени и записывается в виде

. (5.1)

Здесь сила тока I является некоторой функцией времени. В нашем случае , (5.2)

где k — коэффициент пропорциональности, численно равный приращению силы тока в единицу времени, т. е.

.

С учетом (5.2) формула (5.1) примет вид

. (5.3)

Для определения теплоты, выделившейся за конечный промежуток времени Δt, выражение (5.3) надо проинтегрировать в пределах от t₁ до t₂:

.

При определении теплоты, выделившейся за первую секунду, пределы интегрирования , и, следовательно,

.

При определении теплоты Q₂ пределы интегрирования , и

.

Следовательно, ,

т. е. за вторую секунду выделится теплоты в 7 раз больше, чем за первую.

Пример 6.Три источника тока с ; ; и внутренними сопротивлениями, соответственно, ; ; , а также сопротивления ; ; соединены как показано на рисунке 11.

Найти токи в каждой ветви цепи и разность потенциалов между точками В и А.

Дано: , , ;

, , ;

, , ;

Найти: .

Рисунок 11.

Решение. Воспользуемся правилами Кирхгофа.

Выберем направления токов и укажем на схеме.

В соответствии с первым правилом для узла А имеем

. (6.1)

В соответствии со вторым правилом

для контура (обход по часовой стрелке)

; (6.2)

для контура (обход против часовой стрелки)

. (6.3)

Уравнения (6.1), (6.2) и (6.3) после подстановки заданных численных значений величин образуют систему трех уравнений для отыскания токов

.

Решая эту систему, находим

; ; .

Для нахождения разности потенциалов воспользуемся законом Ома для неоднородного участка цепи

,

применив его для любой из ветвей данной цепи. Выберем, например, первую ветвь цепи .

Получим .

Отсюда .

После подстановки численных значений величин находим

.

Задачи

3.01. Две параллельные плоскости, заряженные с поверхностными плотностями и , находятся на расстоянии друг от друга. Определить разность потенциалов между плоскостями.

3.02. Расстояние d между двумя точечными зарядами и

равно 60 см. Определить точку, в которую нужно поместить третий заряд так, чтобы система зарядов находилась в равновесии. Определить величину и знак заряда. Устойчивое или неустойчивое будет равновесие?

3.03. На бесконечном тонкостенном цилиндре диаметром равномерно распределен заряд с поверхностной плотностью . Определить напряженность поля в точке, отстоящей от поверхности цилиндра на .

3.04. Два одинаковых металлических заряженных шара находятся на расстоянии . Сила отталкивания шаров . После того как шары привели в соприкосновение и удалили друг от друга на прежнее расстояние, сила отталкивания возросла и стала равной . Вычислить заряды и , которые были на шарах до их соприкосновения. Диаметр шаров считать много меньшим расстояния между ними.

3.05. Электрон, обладающий кинетической энергией , влетел в однородное электрическое поле в направлении силовых линий поля. Какой скоростью будет обладать электрон, пройдя в этом поле разность потенциалов ?

3.06. Определить потенциальную энергию системы двух точечных зарядов и , находящихся на расстоянии друг от друга.

3.07. Поле образовано бесконечной равномерно заряженной плоскостью с поверхностной плотностью заряда . Определить разность потенциалов U двух точек поля, отстоящих от плоскости на и .

3.08. Пылинка массой , несущая на себе заряд , влетела в электрическое поле в направлении силовых линий. После прохождения разности потенциалов пылинка имела скорость . Определить скорость пылинки до того, как она влетела в поле.

3.09. Три одинаковых капли ртути, заряженных до потенциала , сливаются в одну. Каков потенциал образовавшейся капли?

3.10. Точечные заряды и находятся на расстоянии друг от друга. Определить напряженность поля в точке, удаленной на от первого и, от второго заряда. Определить также силу, действующую в этой точке на точечный заряд .

3.11. Между пластинами плоского конденсатора вложена тонкая слюдяная пластинка. Какое давление испытывает эта пластинка при напряженности электрического поля ?

3.12. Плоский конденсатор с площадью пластин каждая заряжен до разности потенциалов . Расстояние между пластинами

. Диэлектрик – стекло. Определить энергию W поля конденсатора и плотность ω энергии поля.

3.13. Расстояние между пластинами плоского конденсатора , разность потенциалов . Заряд каждой пластины . Определить энергию W поля конденсатора и силу F взаимного притяжения пластин.

3.14. Емкость плоского конденсатора . Диэлектрик – фарфор. Конденсатор зарядили до разности потенциалов и отключили от источника напряжения. Какую работу нужно совершить, чтобы вынуть диэлектрик из конденсатора?

3.15. Плоский конденсатор состоит из двух круглых пластин радиусом

каждая. Расстояние между пластинами . Конденсатор присоединен к источнику напряжения . Определить заряд и напряженность поля конденсатора, если диэлектриком будут: а) воздух; б) стекло.

3.16. Пластины плоского конденсатора площадью 100 см² каждая притягиваются друг к другу с силой Пространство между пластинами заполнено слюдой. Найти: 1). заряды, находящиеся на пластинах, 2). напряженность поля между пластинами, 3). энергию в единице объема поля.

3.17. Два конденсатора емкостью и соединены последовательно и присоединены к батарее э. д. с. . Определить заряд каждого конденсатора и разность потенциалов между его обкладками.

3.18. Пространство между пластинами плоского конденсатора заполнено двумя слоями диэлектриков: слоем стекла толщиной и слоем парафина толщиной . Разность потенциалов между обкладками . Определить напряженность поля и падение потенциала в каждом из слоев.

3.19. Разность потенциалов между пластинами плоского конденсатора площадью 100 см² каждая равна 280 В. Поверхностная плотность заряда на пластинах . Найти: 1). напряженность поля внутри конденсатора, 2). расстояние между пластинами, 3). скорость, которую получит электрон, пройдя в конденсаторе путь от одной пластины до другой, 4). энергию конденсатора.

3.20. Плоский воздушный конденсатор с площадью пластин 100 см² и расстоянием между ними 1 мм заряжен до 100 В. Затем пластины раздвигаются до расстояния 25 мм. Найти энергию конденсатора до и после раздвижения пластин, если источник напряжения перед раздвижением отключается.

3.21. Имеется 120-вольтовая лампочка мощностью 40 Вт. Какое добавочное сопротивление надо включить последовательно с лампочкой, чтобы она давала нормальный накал при напряжении в сети 220 В? Сколько метров нихромовой проволоки диаметром 0,3 мм надо взять, чтобы получить такое сопротивление?

3.22. В сеть с напряжением включили катушку с сопротивлением и вольтметр, соединенные последовательно. Показание вольтметра . Когда катушку заменили другой, вольтметр показал . Определить сопротивление другой катушки.

3.23. Определить число электронов, проходящих в секунду через единицу площади поперечного сечения железной проволоки длиной при напряжении на ее концах .

3.24. Сила тока в проводнике равномерно увеличивается от нуля до некоторого максимального значения в течение времени . За это время в проводнике выделилась теплота . Определить скорость нарастания тока в проводнике, если сопротивление его .

3.25. От батареи, э. д. с. которой , требуется передать энергию на расстояние . Потребляемая мощность : Найти минимальные потери мощности в сети, если диаметр медных подводящих проводов .

3.26. Э. д. с. батареи , внутреннее сопротивление . Внешняя цепь потребляет мощность . Определить силу тока I в цепи, напряжение U, под которым находится внешняя цепь, и ее сопротивление .

3.27. Э. д. с. батареи . При силе тока к. п. д. батареи . Определить внутреннее сопротивление батареи.

3.28. При внешнем сопротивлении сила тока в цепи , при сопротивлении сила тока . Определить силу тока короткого замыкания источника э. д. с.