Влияние температуры на вязкость

Вязкость веществ существенно зависит от температуры. С ростом температуры вязкость газов увеличивается, а вязкость жидкостей уменьшается. Это объясняется тем, что кинетическая энергия каждой молекулы жидкости возрастает быстрее, чем потенциальная энергия взаимодействия между ними. Поэтому все смазки всегда стараются охладить, иначе это грозит простой утечкой через узлы.

Сила вязкого трения

Явление внутреннего трения с макроскопической точки зрения связано с возникновением сил трения между слоями газа или жидкости, перемещающимися параллельно друг другу с различными по величине скоростями. На движущийся слой действует ускоряющая сила. Наоборот, медленно перемещающийся слой тормозит более быстро движущиеся слой газа (жидкости). Силы трения, которые при этом возникают, направлены по касательной к поверхности соприкосновения слоев.

Причиной вязкости является наличие градиента[15] скорости ΔU/Δn между движущимися слоями жидкости (газа); при этом между слоями осуществляется перенос импульса.

Рассмотрим известный опыт Ньютона. Пусть имеются две параллельные пластинки (рис. 1), между которыми находится газ (жидкость).

Рис. 1

Расстояние между пластинками h. Нижнюю пластинку будем удерживать неподвижно, верхнюю заставим двигаться в одном и том же направлении в своей плоскости с постоянной скоростью u₀.

Слой газа, непосредственно прилегающий к верхней пластинке, будет иметь ту же скорость u₀, что и пластинка, слой же газа, прилегающий к нижней пластинке, находится в покое. Как показывает опыт, любой промежуточный слой движется со скоростью u, пропорциональной расстоянию x от неподвижной пластинки, т. е.

(1)

Постоянная a определяется из условия, что при x=h u=u₀, т. е. u₀ = ah. Откуда a = u₀/h. Тогда выражение (1) примет вид:

(2)

Таким образом, к верхней пластинке приложена сила F₁, лежащая в ее плоскости и имеющая то же направление, что и направление движения пластинки. Так как пластинка движется с постоянной скоростью u₀, то на пластинку должна действовать

Из опыта следует, что абсолютная величина силы F₁ пропорциональна скорости u₀, с которой мы двигаем пластинку, и площади пластины, т. е.

такая же по величине, но противоположно направленная сила F со стороны газа, которую назовем силой вязкого трения.

где η – постоянный коэффициент пропорциональности, который называют коэффициентом вязкого трения. Учитывая, что сила вязкого трения F = – F₁, равенство (3) перепишем в виде:

(4)

Так как из (2) следует, что , то последнее выражение можно представить так:

(5)

Это закон внутреннего вязкого трения Ньютона, который установил его экспериментально. Закон утверждает: при стационарном (ламинарном) движении слоев жидкости или газа с различными скоростями между ними возникают касательные силы, пропорциональные градиенту скорости слоев и площади их соприкосновения.

Физический смысл коэффициента вязкости h заключается в том, что он численно равен силе, действующей на единицу площади поверхности, параллельной скорости течения газа или жидкости, при градиенте скорости .

Согласно второму закону Ньютона, F = dp / dt, где p – импульс элементарной массы слоя газа. Поэтому (5) можно представить в виде бесконечно малых:

(6)

Пусть изменение скорости движения газа или жидкости происходит в направлении оси X, а сама скорость течения направлена перпендикулярно этой оси (рис. 2).

Рис. 2

Тогда закон Ньютона (6) утверждает: импульс, переносимый за время dt через площадку dS, перпендикулярной оси X, пропорционален времени dt, величине площадки dS и градиенту скорости .

Внутреннее трение жидкостей, как и газов, возникает при движении жидкости вследствие переноса импульса в направлении, перпендикулярном к направлению движения. Общий закон внутреннего трения — закон Ньютона:

,

где: S – площадь соприкосновения движущихся слоев жидкости, м²;

знак « – » указывает, что сила F направлена против скорости u.

Характеристиками вязкости являются: динамический коэффициент вязкости η и кинематический коэффициент вязкости ν.

h– динамическая вязкость, или коэффициент внутреннего трения жидкости (Па•с)), равный силе, действующей на единицу поверхности слоя при градиенте скорости, равном единице, т.е. когда скорость слоя, отстоящего на единицу длины от данного, отличается от скорости последнего на единицу скорости. Он количественно характеризует сопротивление жидкости (газа) смещению её слоёв. Величина, обратная, φ = ¹/_η называется текучестью.

Переход вещества из жидкого состояния в стеклообразное обычно связывают с достижением вязкости порядка 10¹¹ − 10¹² Па·с.

В технике, в частности, при расчёте гидроприводов и в триботехнике[16], часто приходится иметь дело с величиной:

м² c.

Эта величина получила название кинематической вязкости.

Здесь — плотность жидкости; — динамическая вязкость.

Качественное отличие сил вязкого трения от сухого трения заключается в том, что тело при наличии только вязкого трения и сколь угодно малой внешней силы обязательно придет в движение (т. е. для вязкого трения не существует трения покоя). Наоборот, под действием только вязкого трения тело, вначале двигавшееся, никогда полностью не остановится, хотя движение и будет бесконечно замедляться.

Вязкость газов

В кинетической теории газов коэффициент внутреннего трения вычисляется по формуле

,

где < u > – средняя скорость теплового движения молекул, < l> − средняя длина свободного пробега. Из этого выражения в частности следует, что вязкость не очень разреженных газов практически не зависит от давления, поскольку плотность ρ прямо пропорциональна давлению, а < l> – обратно пропорциональна. Такой же вывод следует и для других кинетических коэффициентов для газов, например, для коэффициента теплопроводности. Однако этот вывод справедлив только до тех пор, пока разрежение газа не становится столь малым, что отношение длины свободного пробега к линейным размерам сосуда (число Кнудсена) не становится по порядку величины равным единице; в частности, это имеет место в сосудах Дьюара (термосах).

С повышением температуры вязкость большинства газов увеличивается, это объясняется увеличением средней скорости молекул газа , растущей с температурой как .

Расплавленные металлы имеют вязкость η того же порядка, что и обычные жидкости. Особыми вязкостными свойствами обладает жидкий гелий. При температуре 2,172 К он переходит в сверхтекучее состояние, в котором вязкость η = 0. (см. Гелий. Сверхтекучесть).

Теория лабораторной работы

Теоретические сведения

Если в вязкой жидкости, налитой в неподвижный сосуд, движется какое-либо тело определенной формы, то слой жидкости ММ, непосредственно соприкасающийся с поверхностью этого тела (рис. 3), как бы прилипает к ней, т.е. увлекается ею с той же скоростью.

v

n

M

M

Рис. 3

Более удаленные слои жидкости увлекаются предыдущими, но уже с меньшими скоростями, так как между смежными слоями жидкости существует вязкая, а не жесткая связь. Каждый следующий, более удаленный от ММ слой движется со скоростью, меньшей предыдущей. Таким образом, в жидкости между её слоями действуют силы внутреннего трения, возникает градиент скорости в направлении нормали n к границе ММ.

Для шара, движущегося в жидкости, сила вязкого трения, действующего на него, вычислена Стоксом и при небольших скоростях оказалась равной:

F₁ = – 6phrv.

Если шарик падает в жидкости, то кроме этой силы на него действуют еще две:

сила тяжести

и выталкивающая сила со стороны жидкости ,

где r – плотность материала шарика; r_о – плотность исследуемой жидкости; g – ускорение свободного падения; r – радиус шарика.

По второму закону Ньютона ,

или в скалярной форме:

. (7)

Отсюда видно, что при F₁ = – (F₂ + F₃), , т.е. v₁ = v₀ = const, скорость движения шарика в жидкости будет равномерной. Когда v₁ < v₀ и < 0, шарик движется замедленно до тех пор, пока не установится то же равенство: v₁ = v₀. Таким образом, при малых скоростях шарик движется ускоренно, а при больших – замедленно, так что по прохождении им некоторого расстояния в жидкости устанавливается равномерная скорость движения v₀.

Принимая во внимание, что , где l – путь, проходимый шариком за время t при движении с постоянной скоростью, получим из формулы (7):

, (8)

где d – диаметр шарика.

А

В

l

Рис. 4

Описание установки

Прибор для измерения коэффициента внутреннего трения жидкости состоит из стеклянного цилиндрического сосуда (рис.4), в который налита исследуемая вязкая жидкость. На цилиндр надеты два кольца А и В, расстояние между которыми равно l. Верхнее кольцо расположено с таким расчетом, чтобы шарик, проходя мимо него, имел уже установившуюся скорость.

В качестве падающего тела используются свинцовые дробинки.