Полупроводниками и металлами

Описанные выше феноменологические (т.е., экспериментально наблюдаемые - от слова “phenomenon” – феномен, явление, объект чувственного восприятия) отличия кристаллических полупроводников от кристаллических металлов являются следствием гораздо более глубокого фундаментального физического отличия между такими материалами, а именно – отличия в их электронной энергетической структуре (ЭЭС) или проще – в их энергетическом спектре (ЭС), которое обусловлено квантово-механической природой особенностей взаимодействия между очень близко расположенными (r < 1 нм) атомами, образующими кристаллическую решетку твердого тела.

Соответствующие квантово-механические представления и связанный с ними математический аппарат выходят за рамки физики средней школы. Поэтому указанные отличия далее будут рассмотрены на самом элементарном уровне и в тесной связи с известными из школьного курса физики представлениями о энергетическом спектре атома, показанного, например, согласно теории Бора для атома водорода на рисунке 6.

Рисунок 6 – Энергетический спектр атома водорода согласно полуклассической теории Бора

Как следует из школьного курса физики, соответствующая теория Бора (развитая в 1913 году и получившая Нобелевскую премию в 1922 году) допускает представление атома в виде центрального положительно заряженного ядра и имеющего отрицательный заряд электрона, движущегося вокруг ядра по строго определенной стационарной орбите с n = 1 в основном не возбужденном состоянии атома или по одной из многих строго определенных стационарных орбит с n = 2, 3, 4, …. в случае, когда не ионизированный атом находится в одном из возбужденных состояний за счет, например, поглощения кванта электромагнитного излучения (фотона) с энергией

E_n = hν, (14)

где h = 6,63·10^-34 Дж·с – постоянная Планка; ν – частота электромагнитного излучения.

Согласно теории Бора, каждая стационарная орбита электрона с номером n характеризуется соответствующим ее номеру квантовым числом n = 1, 2, 3, …, а также соответствующей этому числу квантованной энергией

(15)

где m_e = 9,1·10^-31 кг – масса электрона; e = 1,6·10^-19 Кл – абсолютное значение заряда электрона; ε₀ = 8,85·10^-12 Ф/м – электрическая постоянная; ħ = h/2π – перечеркнутая постоянная Планка.

Согласно второму постулату Бора, переход электрона с одной стационарной орбиты на другую сопровождается испусканием (или поглощением) атомом кванта электромагнитной энергии

(16)

где i и k – квантовые числа для соответствующих стационарных орбит.

Потенциальная энергия электрона U(r_n) в атоме водорода

U(r_n) = - e²/(4πε₀r_n), (17)

где r_n - расстояние электрона от ядра.

Таким образом, ЭЭС (или ЭС) атома водорода (Рис. 6) включает представление потенциальной энергии электрона в атоме как функции координат (формула (17)) и систему энергетических уровней стационарных квантовых состояний атома (формула 15)).

Из Рис. 6 видно, что чем меньше r (чем ближе электрон к ядру), тем больше по абсолютной величине потенциальная энергия U(r_n). Точке А на Рис. 6 соответствует первая стационарная боровская орбита с главным квантовым числом n = 1 и энергией Радиус этой орбиты r_Б =

Вместе с тем, согласно квантовой механике, никаких орбит нет. Электрон движется вблизи ядра, «посещая» с разной вероятностью все точки пространства. В точке с координатой r = r_Б = r₁ вероятность нахождения электрона в не возбужденном атоме водорода (при n = 1) максимальна.

6.

Теперь вернемся к вопросу о энергетическом спектре кристалла, состоящего из огромного количества упорядоченно близко расположенных и квантово-механически взаимодействующих между собой атомов.

(Рис. 7).

Рисунок 7 – Одномерная энер-гетическая модель кристалла: а – межатомное расстояние; L – общий размер кристалла; А – потенциальный барьер, ограни-чивающий переход электронов от одного из атомов к соседне-му; В – потенциальная яма одного из соседних атомов

На Рис. 7 схематически представлена одномерная энергетическая модель кристалла.

Обоснование этой модели состоит в следующем (ниже изложенное обоснование содержит ссылки на Рис. 4.7, который соответствует приведенному выше Рис. 7,, а также ссылки на Рис. 4.8, который соответствует приведенному ниже Рис. 8).

Рисунок 8 – Схематическое изображение энергетических спектров (ЭС): а – отдельного изолированного атома натрия; б – системы из N атомов натрия в зависимости от расстояния r между ними; в – двух энергетических зон кристалла натрия, образовавшихся из 3s- и 3р-состояний атома натрия; ЗП – зона проводимости кристалла натрия; ВЗ – валентная зона кристалла натрия

Рисунку 8 соответствует часто акцентируемое в литературе по физике полупроводников несколько видоизмененное, но, в принципе, тождественное и показанное на рисунке 9 изображение эволюции ЭС системы одинаковых атомов при их сближении до r = а. Для системы атомов кремния (Si) эволюция ее ЭС при сближении этих атомов до r = а показана на рисунке 10, где R и R₀ тождественно равны r и а, соответственно.

Кроме того, описанные выше критерии деления кристаллических материалов на металлы, полупроводники и диэлектрики очень наглядно иллюстрируют схематические изображения электронных энергетических структур соответствующих материалов, приведенные на рисунке 11.

	Рисунок 9 – Схематическое изображение эволюции ЭС системы одинаковых атомов при их сближении до r = а, где r1 соответствует а1 для металлического кристалла, в то время, как r2 соответствует а2 для полупроводникового кристалла (r2 > r1 => а2 > а1, что типично для полу-проводников и металлов		Рисунок 10 - Схематическое изобра-жение эволюции ЭС системы атомов кремния при их сближении до R0 ≡ r2 = а2 = 0,54 нм, соответствующем образо-ванию монокристалла полупроводнико-вого кремния с шириной запрещенной зоны Eg = 1,12 эВ при 300 К (согласно Рис. 8 для монокристалла металличес-кого натрия а1 = 0,43 нм и Eg = 0)

Рисунок 11 – Схематические изображения электронной энергетической структуры (ЭЭС), характерной для металлов, полупроводников и диэлектриков (как видно из этих изображений, ЭЭС полупроводников и диэлектриков не имеют принципиальных отличий, в связи с чем эти материалы условно различаются по ширине запрещенной зоны – к полупроводникам относятся материалы с полностью заполненной электронами валентной зоной и с 0 < E_g £ 3 эВ, а к диэлектрикам - материалы с полностью заполненной электронами валентной зоной и с E_g > 3 эВ)

До следующего занятия самостоятельно ознакомиться!!! с содержанием подразделов 4.9 ‑ 4.16 (страницы 83-97) книги, djvu-файл которой “lozovskii_v_n_...” выдан в наборе электронных документов по соответствующей тематике.

Описанная выше специфика электронной энергетической структуры монокристаллических полупроводниковых материалов обусловливает возможность изготовления из них огромного многообразия структур, лежащих в основе современных уникальных полупроводниковых приборов и устройств, обеспечивающих развитие научно-технического прогресса (см. книгу, djvu-файл которой “Полупроводниковые приборы – Пасынков В.В.”выдан в наборе электронных документов по соответствующей тематике). В связи с указанным необходимым элементом введения в специальность «Микро- и наносистемная техника» является ознакомление в общих чертах с основными типами современных полупроводниковых приборных структур.