Теплоотдача при свободной конвекции

Свободная(естественная) конвекцияжидкости возникает вследствие разности плотностей нагретых и холодных частиц жидкости и определяется физическими свойствами жидкости, ее объемом и разностями температур нагретых и холодных частиц.

Различают свободную (естественную) конвекцию двух видов:

• свободную конвекцию в неограниченном пространстве;

• свободную конвекцию в узких прослойках (в ограниченном пространстве). Свободная конвекция в неограниченном пространстве. При расчете коэффициента теплоотдачи в условиях естественной конвекции в неограниченном пространстве обычно пользуются зависимо­стью числа Нуссельта вида

. (1.29)

Значения коэффициента Аи показателя степени nдля вертикальной и горизонтальной поверхностей в зависимости от произведения (Gr_m · Pr_m) приведены ниже.

Grm · Prm	А	n
1·10-3 - 5·102	1,18	0,125
5·102 - 2·107	0,54	0,25
2·107 - 1·1013	0,135	0,33

Теплоотдача при вынужденной конвекции.Вынужденная (принудительная) конвекция жидкости возникает под действием внешних сил (вентилятора, насоса) и определяется физи­ческими свойствами жидкости, ее скоростью, формой и размерами ка­нала, в котором осуществляется движение.

Как известно, режим движения жидкости в зависимости от числа Рейнольдса (Re) может быть ламинарным, турбулентнымили переходным.Определяющими критериями процесса теплообмена при вынужден­ном движении являются:

• при турбулентном режиме - критерии Re и Рr;

• при ламинарном режиме - критерии Re, Pr и Gr.

При ламинарном режимехарактер течения спокойный, слоистый, без перемешивания.

При турбулентном движениитечение жидкости неупорядоченное, вихревое.

При турбулентном движении жидкости теплообмен происходит зна­чительно интенсивнее, чем при ламинарном.

Теплообмен при поперечном обтекании тел. Коэффициент теплоотдачи при поперечном обтекании тел зависит от физических свойств жидкости и скорости ее движения (числа Рr и Re). В отличие от свободной конвекции здесь существенное влияние оказывает форма обтекаемого тела, его ориентация в потоке, характер движения жидкости.

При нахождении среднего коэффициента теплоотдачи поперечно обтекаемого горизонтального цилиндраиспользуют следующие зависимости числа Нуссельта:

• при ламинарном течении жидкости Re_ж < 10²:

(1.30)

• при турбулентном течении 10² < Re_ж < 2·10⁵:

. (1.31)

На коэффициент теплоотдачи оказывает влияние угол атаки Ψ (ори­ентация цилиндра в потоке). С уменьшением угла атаки уменьшается ин­тенсивность теплообмена, поэтому полученные по формулам (1.30) и (1.31) значения коэффициента теплоотдачи умножают на поправочный ко­эффициент ε_Ψ, который определяется из рис. 1.7.

Рис.1.7. Зависимость между поправкой и углом атаки

Однако, если угол между направлением движения потока и осью цилиндра отклоняется от прямого не более чем на 20°, то изменение коэффициента теплоотдачи невелико и его можно не учитывать.

Для расчета чисел подобия в указанных формулах определяющими величинами являются температура жидкости t_ж и диаметр dцилиндра.

Теплоотдача при движении жидкости в трубах и каналах. В общем случае средний коэффициент теплоотдачи в этом случае рассчитывается по формуле

.

В этом выражении число Нуссельта (Nu) определяется по следую­щим правилам:

• при ламинарном режиме(Re_ж < 2300) имеем

(1.32)

• при турбулентном режиме(Re_ж > 10000) для расчета используют соотношение

. (1.33)

Тепловое излучение

Общие положения.Излучение - это перенос энергии электромагнитными волнами (этот процесс обусловлен превращением внутренней энергии вещества в энер­гию излучения, переносом излучением и его поглощением веществом).

Особенностью теплообмена излучением является то, что такой теп­лообмен не требует непосредственного контакта тел. Излучение рассмат­ривается как процесс распространения электромагнитных волн, испускае­мых телом. Излучение энергии сводится к преобразованию внутренней энергии тела в лучистую энергию электромагнитных колебаний. Излуче­ние электромагнитных волн свойственно всем телам. Спектр излучения большинства твердых и жидких тел сплошной, непрерывный. Это значит, что эти тела обладают способностью излучать (и поглощать) лучи всех длин волн. Распределение энергии в спектре излучающего тела определя­ется температурой тела. Носителями тепловой лучистой энергии являются волны инфракрасной части спектра излучения с длиной волны 0,4·10^-3…0,8 мм.

Суммарное излучение с поверхности тела по всем длинам волн спек­тра называется интегральным, или полным, лучистым потоком.При по­стоянной поверхностной плотности интегрального излучения Е (собст­венное излучение) излучающей поверхности Fполный лучистый поток Q, Втопределяется соотношением

.

В общем случае при попадании лучистого потока на другие тела эта энергия частично поглощается, частично отражается и частично проходит сквозь тело (рис.1.8). Та часть лучистой энергии, которая поглощается те­лом, снова превращается в тепловую. Та же часть энергии, которая отра­жается, попадает на другие тела и ими поглощается. То же самое происхо­дит и с той частью энергии, которая проходит сквозь тело.

Таким образом, после ряда поглощений излучаемая энергия полно­стью распределяется между окружающими телами. Следовательно, каждое тело не только излучает, но и непрерывно поглощает лучистую энергию.

На основании закона сохранения энергии можно написать:

Q = Q_A + Q_R + Q_D (1.34)

или для плотности излучения

E = E_A + E_R + E_D. (1.35)

Рис. 1.8. Распределение лучистого потока, падающего на тело

В безразмерном виде

A + R + D = l, (1.36)

где - коэффициент поглощения;

- коэффициент отражения;

- коэффициент проницаемости.

Коэффициенты поглощения, отражения и проницаемости зависят от природы тел, состояния их поверхности; их значения могут изменяться в пределах от 0 до 1.

Тело, которое полностью поглощает всю падающую на него лучи­стую энергию, т. е. A = 1, D = R = 0, называют абсолютно черным телом (вся энергия поглощается).

Если R = 1, A = D = 0, то такое тело называют абсолютно белым телом (вся энергия отражается).

Если D = 1, A = R = 0 - абсолютно прозрачным телом (вся энергия проходит насквозь).

Значения A, R и D зависят от природы тела, его температуры и длины волны излучения. Воздух, например, для тепловых лучей прозрачен, но при наличии в воздухе водяных паров или углекислоты он становится по­лупрозрачным.

Большинство твердых и жидких тел для тепловых лучей практически непрозрачны, т. е. D = 0:

A + R = 1.

Однако имеются тела, которые прозрачны лишь для определенных длин волн. Так, например, кварц для лучей с длинами волн более 0,04 мм непрозрачен, а для световых и ультрафиолетовых лучей прозрачен. Окон­ное стекло прозрачно только для световых лучей, а для ультрафиолетовых и тепловых оно почти не прозрачно.

Точно также обстоят дела с понятиями поглощения и отражения. Бе­лая поверхность хорошо отражает лишь видимые (солнечные) лучи. В жизни это свойство широко используется: белые летние костюмы, белая окраска цистерн и т. д. Невидимые же тепловые лучи белая ткань и краска поглощает также хорошо, как и темная.

Для поглощения и отражения тепловых лучей большее значение имеет не цвет, а состояние поверхности. Независимо от цвета отражатель­ная способность гладких и полированных поверхностей во много раз вы­ше, чем у шероховатых.

В природе абсолютно черных, белых и прозрачных тел не существует. Наиболее близки к абсолютно черному телу сажа и бархат (А = 0,97, ..., 0,98), к абсолютно белому телу - полированные металлы (R = 0,97). Одно- и двухатомные газы практически прозрачны.

Тела, у которых коэффициент поглощения 0 < А < 1 и поглощательная способность не зависит от длины волны падающего излучения, называют­ся серыми телами. Большинство твердых тел можно рассматривать как серые тела.

Излучение абсолютно черного тела подчиняется следующим законам.