Формула Мора для стержневых систем

Для отдельного стержня при растяжении имеем:

Если система содержит несколько стержней, то можно просуммировать работы каждого стержня. Согласно закону Гука:

В результате формулу Мора можно записать в виде:

- усилия растяжения стержней, которые возникают от действия единичной силы.

- удлинения стержней, которые появляются под действием силы Р.

Пример: рассмотрим систему, приведенную на рис. 10.1.1. Найдем сначала .

Ранее усилия растяжения при действии силы Р уже были получены.

Рис.10.3.1

Решим теперь задачу о единичной силе (рис.10.3.2)

Рис.10.3.2

Найдем удлинения

Подставим в формулу Мора:

.

Направление перемещения мы угадали, так как имеет знак “+”.

Найдем . Для этого рассмотрим 3-ю задачу о действии единичной силы Т=1 (см.рис.10.3.3.).

Получим:

Как и в задаче о вычислении имеем:

Таким образом:

.

Закономерности разрушения материала

Закономерности сложного напряженного состояния

а) Напряжение на косых площадках.

Рассмотрим простое растяжение стержня.

Рис.11.1

Вырежем элемент под углом

Рис.11.2

Выразим через s (известный закон параллелограмма, справедливый для сил, для напряжений не применим).

Так как призма находится в покое, то .

Рис.11.3

Имеем:

(11.1)

По закону параллелограмма:

(11.2)

Подставляя сюда (11.1) получим:

Из рис.11.1 следует, что

Таким образом, получаем:

(11.3)

С учетом того, что s направлена по Oz, формулы запишем в виде:

.

б) Ортогональное нагружение.

Рис.11.4.

Если рассматриваемый угол заменить углом , то выкладки будут совершенно аналогичными. Тогда получим:

(11.4)

Согласно рисунку 11.4, напряжение должно быть направлено вверх, а не вниз как на рис.11.2. Поэтому в (11.4) в выражении для поставлен знак “-“.

11.2. Зависимость и от касательных напряжений

Вырежем из тела призму (рис.11.5). Пусть на его грани действуют напряжения . В силу закона парности:

Рис.11.5. Рис.11.6.

Выразим через

Составим уравнения равновесия:

Поделим эти два уравнения на ( ). Учитывая закон парности получим:

Отсюда, складывая, получим:

Аналогично найдем:

Главные напряжения

Рассмотрим общий случай воздействия на элемент тела напряжений .

Для этого сложим все 3 формулы и получим :

Эти формулы подобны формулам для осевых и центробежных моментов инерции для повернутых осей. Поэтому аналогично вводятся и понятия главных напряжений и главных площадок. Если вычислить для разных углов, то можно найти максимальное и минимальное . Эти напряжения называются главными.

Обозначается:

Главные площадки – это сечения, на которых экстремальны.

Угол , который определяет положение главных площадок, получаем по теореме Ферма: при должно быть

Отсюда находим .

Аналогично теории геометрических характеристик можно видеть, что на этих новых площадках касательных напряжений не будет, т.е.

.

Следствие:

Всегда можно найти в теле такое положение малого элемента, в котором он только растягивается или сжимается, причем эти напряжения будут экстремальными.

Примечание: согласно свойствам , если взять угол , то условие снова удовлетворится. Таким образом, существуют 2 главные площадки под углами и .

Вычисление

В некотором теле найдем главные площадки для малого элемента.

Рис.11.7 Рис.11.8

Оси, ортогональные главным площадкам, обозначим . На главных площадках

Рассмотрим площадку под углом . Используя формулу для при получим:

Поскольку , то

Таким образом, возникает на площадках, расположенных под углом к главной площадке

Можно показать, что в случае, когда действуют лишь напряжения значения главных напряжений можно вычислять даже не зная положения главных площадок по формулам :

Тогда: .