Принцип наложения ( суперпозиции )
Этот метод является эффективным, когда требуется вычислить токи для различных значений ЭДС и токов источников в то время, как сопротивления схемы остаются неизменными. Метод наложения основан на принципе суперпозиции: ток в k – й ветви линейной электрической цепи равен алгебраической сумме токов, вызываемых каждым из источников в отдельности. Для цепи, содержащей n источников ЭДС и m источников тока, выражается соотношением
(1), где
- комплекс входной проводимости k – й ветви (равный отношению тока к ЭДС в этой ветви при ЭДСостальных ветветвей=0);
- комплекс взаимной проводимости k – й и i– й ветвей( равный отношению тока в k – й ветви и ЭДС в i– й ветви, при ЭДСостальных ветветвей=0)
Входные и взаимные проводимости можно определить экспериментально или аналитически, при этом 
, что вытекает из свойства взаимности.
Пример расчета цепи методом наложения:
Принимая источники в цепи на рис. 1,а идеальными и учитывая, что у идеального источника ЭДС внутреннее сопротивление равно нулю, а у идеального источника тока – бесконечности, в соответствии с методом наложения приходим к расчетным схемам на рис. 1,б…1,г.
В этих цепях
; 
; 
, где
;
;
.
Таким образом:
.
Принцип взаимности в линейных электрических цепях.
Принцип взаимности основан на теореме взаимности, которую сформулируем без доказательства: для линейной цепи ток 
в k – й ветви, вызванной единственной в схеме ЭДС 
, находящейся в i – й ветви, 
будет равен току 
в i – й ветви, вызванному ЭДС 
, численно равной ЭДС 
, находящейся в k – й ветви, 
Иными словами, основанный на теореме взаимности принцип взаимности гласит: если ЭДС 
, действуя в некоторой ветви схемы, не содержащей других источников, вызывает в другой ветви ток 
(см. рис. 3,а), то принесенная в эту ветвь ЭДС вызовет в первой ветви такой же ток (см. рис. 3,б).
Принцип компенсации.
Принцип компенсации основан на теореме о компенсации, которая гласит: в любой электрической цепи без изменения токов в ее ветвях сопротивление в произвольной ветви можно заменить источником с ЭДС, численно равной падению напряжения на этом сопротивлении и действующей навстречу току в этой ветви.
Для доказательства теоремы выделим из схемы произвольную ветвь с сопротивлением 
, по которой протекает ток , а всю остальную часть схемы условно обозначим некоторым активным двухполюсником А (см. рис. 6,а).
При включении в ветвь с двух одинаковых и действующих навстречу друг другу источников ЭДС с 
(рис. 6,б) режим работы цепи не изменится. Для этой цепи
 . | (12) |
Равенство (12) позволяет гальванически соединить точки а и c, то есть перейти к цепи на рис. 6,в. Таким образом, теорема доказана.
В заключение следует отметить, что аналогично для упрощения расчетов любую ветвь с известным током можно заменить источником тока 